CIRCUITO MAGNETICO
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CIRCUITO MAGNETICO
El nombre proviene de la gran similitud con el análisis de circuitos resistivos cd
con los que se supone que todo es fácil. La única diferencia importante es la
naturaleza no lineal de las proporciones ferromagnéticas del circuito magnético;
los metidos que se deben adoptar son similares a aquellos que se requieren encircuitos eléctricos no lineales que contienen diodos, termistores, filamentos
incandescentes y otros elementos o lineales.
Como punto de partida se identifican aquellas ecuaciones de campo en las que se
basa el análisis de circuitos resistivos. Al mismo tiempo se indicara o derivara las
ecuaciones análogas para el circuito magnético. Se empezara con el potencial
electrostático y su relación con la intensidad de campo eléctrico,
Formula
El potencial magnético escalas ya se definió, y su relación análoga con la
intensidad del campo magnética
Formula
Tratándose de circuitos magnéticos es conveniente llamar a Vm la fuerza
magnetomotriz (fmm) y se debe reconocer la analogía con la fuerza electromotriz
(fem) las unidades de fmm son, desde luego amperes, pero para reconocer que se
emplean con mucha frecuencia las espiras con muchas vueltas, se utilizan al
termino "ampere-vueltas´. Recuérdese que no se puede fluir ninguna corriente en
ninguna región en la que Vm este definido. La diferencia de potencial eléctricoentre los puntos A y B puede escribirse como
Formula
Y la correspondiente relación entre la fmm i la intensidad de campo magnético,
Formula
La ley de Ohm para circuitos eléctricos tiene la forma punto
Formula
Y se ve que la densidad de flujo magnético será el análogo a la densidad de
corriente
Formula
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Para encontrar la corriente total, se debe integrar:
Formula
Una operación correspondiente es necesaria para determinar el flujo total
magnético que fluye a través de la sección transversal de un circuito magnético:
Formula
Entonces, se define la resistencia como la relación de la diferencia de potencial y
la corriente, o
Formula
Y ahora se define la reluctancia como la relación de la fuerza magnetomotriz y el
flujo total; entonces
Formulas
Donde la reluctancia se mide en ampere-vuelta por weber (A.v/Wb) en resistencias
hechas de material lineal isotrópico y homogéneo de conductividad y con
sección transversal de área S y de longitud d, la resistencia total es
Formula
Si se tiene un material magnético lineal, isotrópico y homogéneo de longitud d y de
sección transversal uniformes, entonces la reluctancia total es
Formula
El único material de este tipo para el cual se aplicará esta relación es el aire.
Finalmente, considérese el análogo de la fuente de voltaje en un circuito eléctrico
se sabe que la integral de línea cerrada de E es cero,
Formula
La ley de Kirchhoff de voltajes establece que la elevación de potencial de la fuente
es exactamente igual a la caída de potencial a través de la carga. La expresión
para el fenómeno magnético toma una forma ligeramente diferente,
Formula
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Puesto que la integral de línea cerrada no es cero. Dado que la corriente total
unida por la trayectoria, se obtiene por lo general, permitiendo una corriente I fluir
a través de una espira de N vueltas, se puede expresar este resultado como
Formula
En un circuito eléctrico la fuente de voltaje es una parte de la trayectoria cerrada;
en el circuito magnético la espira portadora de corriente rodeará o unirá el circuito
magnético. Al tazar un circuito magnético, no se puede identificar un par de
terminales en las cuales la fuerza magnetomotriz esté aplicada.
Se comienza considerando la relación de B y H en tal materia. Se puede suponer
que se está estableciendo que una curva de B vs H para una muestra de material
ferromagnético el cual se está completamente desmagnetizado; ambos, B y H son
cero. Al comenzar a aplicar una fmm, la densidad de flujo también aumenta, pero
no linealmente, como muestran los datos experimentales cerca del origen en lafigura 9.11. Después de que H alcanza un valor alrededor de 100 A.v/m. la
densidad de flujo aumenta más lentamente y comienza a saturarse cuando H esta
a varios cientos de A.v/m. Después de alcanzar una saturación parcial observando
la figura 9.12, donde se continuo el experimento en el punto x reduciendo H. los
efectos de la histéresis comienzan a mostrarse y no se puede volver a trazar la
curva original aun cuando H sea cero B=Br , es la densidad de flujo remanente.
Como los cambios en H se invierten, entonces regresa a cero y trazando varias
veces el ciclo completo se obtiene el circuito de histéresis de la figura 9.12. la fmm
que se requiere para reducir la densidad de flujo a cero se identifica como Hc, la
³fuerza´ coercitiva.
Tabla y diagrama