SSi2
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Respuesta de campo libre (free – field)En ausencia de estructuras (free - field) los problemas sísmicos de suelos pueden clasificarse en dos:1.Problemas de deformación permanente2.Problemas de vibraciones
Problemas de deformación permanente
a. Densificación: arenas flojasb. Licuefacción: arenas y limos
saturadosc. Inestabilidad cíclica y fatiga:
arcillas
Problemas vibraciones
a. Amplificación de ondas por el terreno
b. Afectación por la geología y topografía del emplazamiento
En este tipo de fenómenos se trata de analizar la influencia del suelo sobre las variaciones en amplitud y contenido frecuencia de las ondas sísmicas
Análisis de respuesta Unidimensional del terrenoHipótesis:1.Todas las fronteras son horizontales2.La respuesta de suelo es causada predominantemente por las ondas SH que se propagan verticalmente de la roca subyacente3.Las superficies del suelo y la roca se extienden infinitamente en la dirección horizontal
Proceso de refracción que produce propagación de ondas casi vertical cerca de la superficie del terreno
considerando la ley constitutiva del suelo y condiciones de equilibrio dinámico podemos establecer la ecuación diferencial de movimiento
xtu
2
2
Ley constitutiva del material (considerando el suelo como materia visco-elástico):
tcG
Resultando:
2
3
2
2
2
2
xtuc
xuG
tu
Donde: = densidad del sueloG = modulo de elasticidad transversalc = coeficiente de viscosidadu(x,t) = desplazamiento de un punto del estrato
Para resolver la ecuación diferencial de movimiento hay que considerar las condiciones iniciales y de contorno!Condiciones iniciales:
0
0
0
0
t
t
tu
u
Condiciones de contorno:
)(
0
0
0
tuuxu
gx
x
La ultima es una condición de contorno móvil, es posible eliminarla usando una nueva variable y = u – ug. Desplazamiento relativo de la base rocosa. (y) x = 0 = 0
La ecuación puede reescribirse:
2
2
2
2
2
3
2
2
tu
ty
xtyc
xyG g
Ahora considerando una solicitación sinusoidalti
bg eau
2
2
2
3
2
2
tyea
xtyc
xyG ti
b
Analizando la Vibración Libre del deposito de suelo sin amortiguamiento (ab = 0 (ug = 0; y = u) y c = 0:
02
2
2
2
tu
xuG
La solución de la ecuación puede realizarse utilizando cualquier técnica conocida:1.Separación de variables: u(x,t) = F(x)G(x)2.D’Alembert: u = f(x+vt) + g(x-vt)
02 vG
Gv
Como se analiza una onda de corte puro, la velocidad v corresponde a la velocidad de propagación de onda de corte
La solución de la ecuación de onda permite conocer la amplitud del movimiento dentro del deposito y en superficie. La solución consta de la parte correspondiente a la vibración libre, que al existir el amortiguamiento tiende a desaparecer, y otra particular asociada a la vibración forzada que corresponde a la respuesta en régimen permanente. Esta ultima solución es la solución que se utiliza y se puede expresar como:
Amplitud de movimiento dentro del deposito y en superficie
tiexUy )(
Replanteando la ecuación de movimiento:
titib
titi UeeaeixUce
xUG
2
2
2
2
2
La solución de la parte homogénea corresponde a:
0)( 22
2
UxUiG
Donde:
)(
22
iG
p
La solución homogénea es:ipxipx
h FeEeU
Puede ser reescrita como)()cos( 21 pxsenBpxBU h
La solución particular es:
2b
pa
U
SOLUCION COMPLETA:
221 )()cos(bapxsenBpxBU
Considerando las condiciones de borde y condiciones iniciales:
21 baB )tan(22 pHcB
222 )()tan()cos(bbb a
pxsenpHa
pxa
U
La solución queda:
Recordando y = u – ug, el movimiento absoluto resulta
tib epxsenpHpxa
u
)]()tan()[cos(2
Por lo que la aceleración absoluta podemos expresarla como sigue:
tib epxsenpHpxau )]()tan()[cos(
La Aceleración en la superficie:
tib e
pxa
uu
cossup
Resulta importante establecer la amplificación o eventual atenuación que pueda generarse a través de los depósitos de suelos. Una forma es definiendo el factor de amplificación F1 como la razón entre la amplitud de la aceleración en la superficie y la amplitud de la aceleración en la base: