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Universidad de Alcalá Curso 2016-17
Dpto. de Física y Matemáticas Cálculo I (350001)
Examen �nal. Jueves, 19 de Enero de 2017
Apellidos:
Nombre:
Grupo: Número de lista:
IMPORTANTE: Lee detenidamente la siguiente información antes de comenzar.
• Problemas distintos se hacen en hojas distintas.
• Numera cada hoja. Indica el número de lista en cada hoja en la esquina superior
derecha.
• No se permite el uso de calculadora en el examen.
Parte 1.
1. Analiza la convergencia de las siguientes series:
(a) (2 puntos)
∞∑k=1
2k k!
kk
(b) (2 puntos)
∞∑k=1
(2k + 1)2k
(5k2 + 1)k
Solución:
(a) Para la primera serie usamos el criterio del cociente. Para ello, con
ak =2k k!
kk
calculamos
limk→∞
ak+1
ak= lim
k→∞
2k+1 (k + 1)!
(k + 1)k+1
2k k!
kk
= limk→∞
2k+1
2k(k + 1)!
k!
kk
(k + 1) (k + 1)k=
= limk→∞
2
(k
k + 1
)k= 2 exp
(limk→∞
(k
k + 1− 1
)· k)
=2
e< 1.
Por lo tanto la serie es convergente.
(b) En este caso usamos el criterio de la raíz. Para ello, con
ak =(2k + 1)2k
(5k2 + 1)k
calculamos
limk→∞
k√ak = lim
k→∞k
√(2k + 1)2k
(5k2 + 1)k= lim
k→∞
(2k + 1)2
5k2 + 1= lim
k→∞
4k2 + 4k + 1
5k2 + 1=
4
5< 1,
así que la serie es convergente.
2. Considera la señal
x(t) = t2 (u(t+ 2)− u(t− 2)) + t (u(t+ 1)− u(t− 1)) .
(a) (2 puntos) Exprésala como función a trozos usando llaves (sin escalones ni val-
ores absolutos).
Solución: La función se ha construido con dos pulsos rectangulares que se
solapan. Teniendo eso en cuenta es fácil escribir:
x(t) =
t2 si − 2 < t < −1t2 + t si − 1 < t < 1
t2 si 1 < t < 2
0 en otro caso.
(b) (2 puntos) Sea w(t) la parte par de la señal x(t) del apartado anterior. Escríbe
w(t) usando funciones escalón de la forma u(t−c) (en particular, en el resultado
�nal no deben aparecer escalones de la forma u(c−t)). Indicación: ten en cuenta
que la parte par de una suma es la suma de las partes pares de los sumandos.
Solución: La manera más fácil de hacer esto es observando que los rectángulos
(u(t+2)− u(t− 2)) y (u(t+1)− u(t− 1)) son ambos señales pares, porque los
intervalos son simétricos respecto del origen. Por lo tanto
t2(u(t+ 2)− u(t− 2))
es una señal par (producto de señales pares) mientras que
t(u(t+ 1)− u(t− 1))
es una señal impar (producto de señal impar por señal par). Así pues:
Par{x(t)} = t2 (u(t+ 2)− u(t− 2)) .
3. (2 puntos) Calcula el periodo fundamental de la señal
sin
(8πt
5
)sin
(4πt
7
).
Solución: Usando identidades trigonométricas:
sin
(8πt
5
)sin
(4πt
7
)=
1
2
(cos
(8πt
5− 4πt
7
)− cos
(8πt
5+
4πt
7
))=
=1
2
(cos
(36πt
35
)− cos
(76πt
35
)).
Estas dos funciones tienen, respectivamente, periodos iguales a:
T1 =2π36π35
=35
18, T2 =
2π76π35
=35
38
Para encontrar el periodo hacemos
T1T2
=m
n,
es decir:
T1T2
=
35
1835
38
=38
18=
19
9,
con lo que tomamos m = 19, n = 9 y el periodo es
nT1 = mT2 =35
2.
Parte 2.
1. (4 puntos) Estudia el dominio, simetrías, crecimiento, concavidad y comportamiento
en el in�nito de la función
f(x) =x2 − 3
x3.
Usa esa información y cualquier otra que consideres relevante para dibujar una grá�ca
aproximada de la función.
Solución: La función está de�nida para todos los valores de x salvo para x = 0. Enese punto es discontinua. Más precisamente, los límites laterales son:
limx→0−
x2 − 3
x3= +∞, lim
x→0+
x2 − 3
x3= −∞.
Es fácil observar que f(−x) = −f(x). Es decir, que f es una función impar.
A continuación, para estudiar su comportamiento en el in�nito calculamos:
limx→+∞
x2 − 3
x3= 0+.
El símbolo 0+ signi�ca que f(x) tiende a 0 tomando valores positivos. Por simetría
se tiene:
limx→−∞
x2 − 3
x3= 0−.
El crecimiento se analiza usando la primera derivada:
f ′(x) =
(x2 − 3
x3
)′=
(1
x− 3
x3
)′= − 1
x2+
9
x4=
9− x2
x4=
(3− x)(3 + x)
x4.
A partir de este cálculo podemos analizar el signo de f ′:
f ′(x) < 0 si x < −3f ′(x) = 0 si x = −3f ′(x) > 0 si − 3 < x < 3 (no de�nida en el origen)
f ′(x) = 0 si x = 3
f ′(x) < 0 si 3 < x.
En particular f es creciente en el intervalo (−3, 3) (de nuevo, recordamos que en
el origen no está de�nida) y decreciente en los intervalos (−∞,−3) y (3,∞). Se
deduce que f tiene un mínimo local cuando x = −3 (con valor f(−3) = −6/27) y un
máximo local cuando x = 3 (con valor f(3) = 6/27). Obsérvese que estos resultadosson compatibles con lo que sabemos sobre la simetría de f(x).
Para estudiar la concavidad calculamos la derivada segunda:
f ′′(x) =
(− 1
x2+
9
x4
)′=
2
x3−36
x5=
2x2 − 36
x5=
2(x2 − 18)
x5=
2(x− 3√2)(x+ 3
√2)
x5.
A partir de aquí se puede analizar el signo de f ′′. Téngase en cuenta que aunque
f ′′ no está de�nida en x = 0, el denominador x5 cambia de signo cuando x cruza el
origen. Por tanto:
f ′′(x) < 0 si x < −3√2
f ′′(x) = 0 si x = −3√2
f ′′(x) > 0 si − 3√2 < x < 0f ′′(x) (no está de�nida en el origen)
f ′′(x) < 0 si 0 < x < 3√2
f ′′(x) = 0 si x = 3√2
f ′′(x) > 0 si x > 3√2.
Es decir, que:
• f tiene puntos de in�exión en ±3√2.
• Es convexa (como x2) en los intervalos (−3√2, 0) y (3
√2,∞).
• Es cóncava (como −x2) en los intervalos (−∞,−3√2) y (0, 3
√2).
Con la anterior información la grá�ca de f es:
Los puntos A y B de la �gura indican los extremos locales de la función.
2. (3 puntos) Calcula: ∫x2 arctanx dx.
Solución:
Integramos por partes, tomando
{u = arctanx
dv = x2 dx⇒
du =
1
x2 + 1dx
v =x3
3
,
con lo que ∫x2 arctanx dx =
x3
3arctanx− 1
3
∫x3
x2 + 1dx.
Para hacer esta última primitiva racional podríamos dividir x3 entre x2 +1. Pero es
más fácil observar que si se toma
w = x2, dw = 2x dx
entonces∫x3
x2 + 1dx =
∫x2
x2 + 1xdx =
1
2
∫w
w + 1dw =
1
2
∫w + 1− 1
w + 1dw =
1
2
∫1− 1
w + 1dw =
1
2(w − ln(|w + 1|)) = 1
2
(x2 − ln(x2 + 1)
)+ C.
Sustituyendo esto en el resultado de la integral por partes obtenemos∫x2 arctanx dx =
x3
3arctanx− 1
6
(x2 − ln(x2 + 1)
)+ C.
3. (3 puntos) Sea y = f(x) la función de�nida implícitamente por la ecuación
x3 + 4xy2 − 5x+ 2y − 2 = 0.
Comprueba que el punto (x, y) = (1, 1) veri�ca esa ecuación y calcula f ′′(1) (½derivadasegunda!) usando derivación implícita.
Solución:
Para comprobar que el punto veri�ca la ecuación basta con sustituir x = 1, y = 1 en
el primer miembro de la ecuación y comprobar que el resultado es 0.
13 + 4 · 1 · 12 − 5 · 1 + 2 · 1− 2 = 1 + 4− 5 + 2− 2 = 0.
Hecho esto, derivamos implícitamente:
3x2 + 4y2 + 8xyy′ − 5 + 2y′ = 0.
Despejamos la derivada
y′ =5− 3x2 − 4y2
8xy + 2
y sustituimos las coordenadas del punto:
f ′(1) = y′(1) =−210
=−15.
Para calcular la derivada segunda lo más fácil es volver a la ecuación
3x2 + 4y2 + 8xyy′ − 5 + 2y′ = 0
y derivar implícitamente una segunda vez:
6x+ 8yy′ + 8yy′ + 8x(y′)2 + 8xyy′′ + 2y′′ = 0.
Despejamos
y′′ = −6x+ 16yy′ + 8x(y′)2
8xy + 2.
Sustituimos aquí x = 1, y = 1, y′ = −1/5 y se obtiene
y′′(1) = f ′′(1) = −6 + 16(−1/5) + 8(−1/5)2
8 + 2= −150− 80 + 8
250= − 78
250= − 39
125.
Aunque no se pedía en el ejercicio, para quienes lo han visto en clase es interesante
destacar que con esos valores de la primera y segunda derivadas ya podemos con-
struir la parábola tangente a la curva implícta en el punto (1, 1). La siguiente �gura
muestra, en azul, la curva de�nida por la ecuación implícita y en rojo la parábola
tangente en ese punto.
Parte 3.
1. (3 puntos) Sea R la región delimitada por las siguientes ecuaciones:
y = 0, x = 0, y = x2 + 2, y = (x− 2)2.
Dibuja la región R y calcula el volumen generado por R al girar alrededor del eje x.
Solución: La región está delimitada por los ejes de coordenadas y dos parábolas
desplazadas cuyo único punto de corte se obtiene de
x2 + 2 = (x− 2)2.
Es decir:
2 = −4x+ 4⇒ 4x = 2⇒ x =1
2.
El dibujo de la región R es:
Así que para calcular el volumen del sólido de revolución podemos descomponerla en
dos subregiones, R1 formada por los puntos de R con 0 < x < 12 y R2 formada por
los puntos de R con 12 < x < 2. A partir de ahí el volumen del sólido es:∫ 1/2
0π(x2 + 2)2 dx+
∫ 2
1/2π(x− 2)4 dx =
∫ 1/2
0π(x4 + 4x2 + 4) dx+ π
(x− 2)5
5
∣∣∣∣21/2
=
= π
(x5
5+ 4
x3
3+ 4x
)∣∣∣∣1/20
+243π
160=
1043π
480+
243π
160=
443π
120.
En el examen, desde luego, bastaba con dejar indicados los valores numéricos.
2. (4 puntos) Resuelve el siguiente problema de valores iniciales usando la transformada
de Laplace: {y′′(t) + 5 y′(t) + 6 y(t) = u(t− 2),
y(0) = 0, y′(0) = 0.
Atención: se deben calcular los valores numéricos de los coe�cientes en las descom-
posiciones en fracciones simples.
Solución: Aplicando la transformada a ambos miembros de la ecuación se obtiene:
s2Y (s)− sy(0)− y′(0) + 5(sY (s)− y(0)) + 6Y (s) =e−2s
s,
así que
Y (s) = e−2s1
s(s2 + 5s+ 6)= e−2s
1
s(s+ 2)(s+ 3)= e−2s
(A
s+
B
s+ 2+
C
s+ 3
).
Completando la descomposición en fracciones simples se obtiene
A =1
6, B = −1
2, C =
1
3,
con lo que
Y (s) = e−2s(
1
6s− 1
2(s+ 2)+
1
3(s+ 3)
),
y antitransformando
y(t) =
(1
6− 1
2e−2(t−2) +
1
3e−3(t−2)
)u(t− 2),
o lo que es lo mismo,
y(t) =
(1
6− 1
2e−2t+4 +
1
3e−3t+6
)u(t− 2).
3. (3 puntos) Calcula la serie de Fourier de la extensión periódica de la señal
x(t) = 1− t2, −1 < t < 1.
Solución: Puesto que la señal es par todos los coe�cientes bk son 0. Se tiene T = 2y por tanto
ω =2π
2= π.
Basta entonces con calcular
a0 =2
T
∫ 1
−1(1− t2) dt = 4
T
∫ 1
0(1− t2) dt = 4
3
y, para k ≥ 1:
ak =2
T
∫ 1
−1(1− t2) cos(kπt) dt = 4
T
∫ 1
0(1− t2) cos(kπt) dt = −4 · (−1)
k
k2π2.
El cambio en los extremos de integración (que no es imprescindible) se obtiene de
observar que x(t) es par. El resultado de ak se obtiene integrando por partes (dos
veces): ∫(1− t2) cos(kπt) dt = (1− t2)
kπsin(kπt) +
2
kπ
∫t sin(kπt) dt
{u = 1− t2
dv = cos(kπt) dt⇒
du = −2t dt
v =1
kπsin(kπt)
Esta segunda integral se calcula también por partes:∫t sin(kπt) dt = − t
kπcos(kπt)+
1
kπ
∫cos(kπt) dt = − t
kπcos(kπt)+
1
k2π2sin(kπt)
{u = t
dv = sin(kπt) dt⇒
du = dt
v = − 1
kπcos(kπt)
Sustituyendo este resultado en la primera integración por partes:∫(1− t2) cos(kπt) dt = (1− t2)
kπsin(kπt) +
2
kπ
(− t
kπcos(kπt) +
1
k2π2sin(kπt)
).
Ahora usamos la regla de Barrow, calculando el valor de esta expresión en t = 1menos su valor en t = 0. Debemos tener en cuenta que, sea cual sea k,
sin(kπ) = 0, cos(kπ) = (−1)k.
Con lo anterior se obtiene la fórmula para ak que hemos mostrado antes. La serie de
Fourier es, por tanto
F{x(t)} = a02
+
∞∑k=1
ak cos(kπt) =2
3−∞∑k=1
4 (−1)k
k2π2cos(kπt) =
=2
3+
4
π2cos(πt)− 4
22π2cos(2πt) +
4
32π2cos(3πt) + · · ·
La �gura muestra en naranja la señal dada (en el intervalo −1 < t− < 1) y en azul
los cinco primeros términos de la serie de Fourier.