MOVIMIENTO PLANO DE LOS CUERPOS RÍGIDOS
FUERZAS Y ACELERACIONES
Academia de Análisis Mecánico, DSMAcademia de Análisis Mecánico, DSM--DIMDIM--FIMEFIME--UANL, 2005UANL, 2005
Las relaciones existentes entre las fuerzas que actúan sobre un cuerpo rígido, la forma y la masa del cuerpo y el movimiento producido se estudian como cinética de los cuerpos rígidos. En general, el análisis que se da a continuación se restringe almovimiento plano de losasrígidas y cuerpos rígidos simétricos con respecto al plano de referencia.
G
F1
F2
F3
F4
HG
ma
G
.
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Las dos ecuaciones para el movimiento de un sistema de partículas se aplican al caso más general del movimiento de un cuerpo rígido. La primera ecuación define el movimiento del centro de masa, G, del cuerpo.
G
F1
F2
F3
F4
HG
ma
G
.
ΣF = ma
en donde m es la masa del cuerpo y a la aceleración de G. La segunda se relaciona con el movimiento del cuerpo relativo a un marco centroidal de referencia.
ΣMG = HG
.
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G
F1
F2
F3
F4
HG
ma
G
.
ΣF = ma
ΣMG = HG
.
en donde HG es la razón de cambio del momento angular HG del cuerpo alrededor de su centro de masa G.
Estas ecuaciones expresan que el sistema de las fuerzas externas es equipolente al sistema que consta del vector ma adscrito a G y el par del momento HG.
.
..
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G
F1
F2
F3
F4HG
ma
G
.
HG = Iω
Para el movimiento plano de losas rígidas y cuer-pos rígidos simétricos con respecto al plano de referencia, el momento angular del cuerpo se expresa como
en donde I es el momento de inercia del cuerpo alrededor de un eje centroidal perpendicular al plano de referencia y w es la velocidad angular del propio cuerpo. Si se derivan los dos miembros de esta ecuación
HG = Iω = Iα. .
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Para el caso restringido que aquíse considera, la razón de cambio del momento angular del cuerpo rígido se puede representar por un vector con la misma dirección que la de a (es decir, perpendicular al plano de referencia) y de magnitud Ia.
El movimiento plano de un cuerpo rígido simétrico respecto al plano de referencia se define por las tres ecuaciones escalares
ΣFx = max ΣFy = may ΣMG = IαLas fuerzas externas que actúan sobre un cuerpo rígido en realidad son equivalentes a las fuerzas eficaces de las diversas partículas que forman el cuerpo. Esta proposición se conoce como principio de d’Alembert.
G
F1
F2
F3
F4
maG
Iα
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El principio de d’Alembert se puede expresar en la forma de un diagrama vec-torial, en donde las fuerzas eficaces se representan por un vector ma adscrito a G y un par Ia. En el caso de una losa en translación, las fuerzas eficaces (parte b de la figura) se reducen
a un solo vector ma ; en tanto que en el caso particular de una losa en rotacióncentroidal, se reducen sólo al par Ia; en cualquier otro caso del movimiento plano, deben de incluirse tanto el vector ma como el Ia.
G
F1
F2
F3
F4
(a) (b)
maG
Iα
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Cualquier problema relacio-nado con el movimiento plano de una losa rígida se puede resolver al trazar una ecuación dediagrama de cuerpo libre semejante a la que se muestra. Enton-ces se pueden obtener tres
ecuaciones del movimiento al igualar las componentes x, las componentes y y los momentos alrededor de un punto arbitra-rio A, de las fuerzas y vectores que intervienen.Se puede aplicar este método para resolver problemas que comprenden el movimiento plano de varios cuerpos rígidos conectados.
Algunos problemas, como la rotación no centroidal de barras y pla-cas, el movimiento de rodadura de esferas y ruedas y el movimien-to plano de diversos tipos de eslabonamientos, que se mueven ba-jo restricciones, deben complementarse con análisis cinemático.
G
F1
F2
F3
F4
maG
Iα
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Análisis dinámico de freno de tambor y zapata larga contráctil.
El tambor de freno, de 8 in de radio, está conectado a un volante más grande que no aparece en la figura. El momento de inercia total de la masa tambor y el volante es de 14 lb ft s2.
El coeficiente de fricción cinética entre el tambor y la zapata de freno es de 0.35.Si la velocidad angular de volante es de 360 rpm en sentido contrario a las manecillas del reloj cuando se aplica una fuerza P de 75 lb al pedal CDetermine el numero de revoluciones realizadas por el volante antes de detenerse.
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Análisis dinámico de freno de tambor y zapata larga contráctil.
Método de Fuerzas (de Newton).El objetivo de este método es obtener el mismo número de ecuaciones que de incógnitas al aplicar el Principio de D´Alembert para obtener la solución.
1.- DCL (Tambor y Zapata).
2.- Principio de D´Alembert.
3.- Ecuación Auxiliar 1.
4.-Ecuación Auxiliar 2.
Σ de momentos en tambor.
Σ de momentos en zapata.
Ecuación de fricción en un punto de contacto.
Ff=-µkNEcuaciones de movimiento angular acelerado.
ωf2=ωo
2+2αθωf=ωo+αt
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Diagrama de Cuerpo Libre (DCL).
=IαN
Ff
W
Dx
Dy
B
=PN
Ff
Ax
Ay
B
0
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Principio de D´Alembert.
αIftin
inFf
MinMext DD
=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
=∑ ∑
128
012
212
1012
9
0
=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
==∑ ∑
ftininN
ftininF
ftininP
MinMext
f
AA
Sumatoria de Momentos en el CG del Tambor (D):
Sumatoria de Momentos en el pasador de la Zapata (D):
*El sentido de la sumatoria (+) es colocado en el sentido que fue colocada la inercia.
La suma de momentos se iguala a cero debido a que el la inercia de la zapata es despreciable (Izapata*αzapata=0)
+
+
(EC. I)(EC. I)
(EC. II)(EC. II)
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Ecuaciones Auxiliares
NF kf µ−=
tof
of
αωω
αθωω
+=
+= 222
Modelo matemático lineal aceptado para representar la fuerza de fricción en un punto de contacto debido a la acción de una fuerza de contacto normal a la superficie y el coeficiente de fricción entre dos superficies no lisas.
Ecuaciones de movimiento acelerado uniforme circular que predicen una desaceleración a un ritmo constante.
FfW
N
Movimiento
Cambio de Velocidad en el Tiempo
0123456789
10
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
Tiempo (s)
Vel
ocid
ad (m
/s)
(EC. III)(EC. III)
(EC. IV)(EC. IV)
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Solución.Datos:
I=14 lb-ft-s2.no=360 rpm, cmr.ωo=37.6 rad/s, cmr.µk=0.35.P=75 lb.
αIftin
inFf =⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
128
012
212
1012
9 =⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ftin
inNftin
inFftin
inP f
NF kf µ−=
αθωω 222 += of
(EC. I)(EC. I)
(EC. II)(EC. II)
(EC. III)(EC. III)
(EC. IV)(EC. IV)
kfFN µ/−=
Sustituir III en II y despejar Ff=?Ff=25.4 lbSustituir Ff en I y despejar α=?α= rad/s2Sustituir α, ωo y ωf en IV y despejar θ=?θ= rad, θ= rev.
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ConclusionesEl desplazamiento angular del freno es directamente proporcional a la fuerza aplicada y al coeficiente de fricción en el punto de contacto.
Solo una parte de la fuerza aplicada se utiliza como fuerza de fricción.
Puede calcularse el tiempo que tarda en detenerse el sistema.
Fue supuesto un modelo lineal de la fricción y de la desaceleración del tambor.
Para que el freno sea mas eficiente debe aplicarse mayor cantidad de fuerza y elevarse el coeficiente de fricción en el punto de contacto.
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θ
5 in
Problema 16.153
El eje de un disco de radio de 5 in está ajus-tado en una ranura que forma un ángulo θ = 30o con la vertical. El disco está en reposocuando se pone en contacto con una banda transportadora que se mueve a velocidadconstante. Sabiendo que el coeficiente defricción cinética entre el disco y la banda es0.2 y despreciando la fricción en el cojinete,determine la aceleración angular del discocuando se tiene resbalamiento.
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Problema 16.153θ
5 in El eje de un disco de radio de 5 in está ajus-tado en una ranura que forma un ángulo θ = 30o con la vertical. El disco está en reposocuando se pone en contacto con una banda transportadora que se mueve a velocidad
constante. Sabiendo que el coeficiente de fricción cinética entre el disco y la banda es 0.2 y despreciando la fricción en el cojinete, determine la Aceleración angular del disco cuando se tiene resbalamiento.
1. Cinemática: Exprese la aceleración del centro de masa del cuerpo y la aceleración angular.
2. Cinética: Dibuje un diagrama de cuerpo libre que muestre lasfuerzas aplicadas y un diagrama de fuerzas eficaces que muestre el vector ma o sus componentes y el par Iα.
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Problema 16.153θ
5 in El eje de un disco de radio de 5 in está ajus-tado en una ranura que forma un ángulo θ = 30o con la vertical. El disco está en reposocuando se pone en contacto con una banda transportadora que se mueve a velocidad
constante. Sabiendo que el coeficiente de fricción cinética entre el disco y la banda es 0.2 y despreciando la fricción en el cojinete, determine la aceleración angular del disco cuando se tiene resbalamiento.
3. Escriba tres ecuaciones del movimiento: Se pueden obtenertres ecuaciones del movimiento al igualar las componentes x, lascomponentes y y los momentos alrededor de un punto arbitrario.
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Problema 16.153 Soluciónθ
5 inCinemática.
Una vez en contacto con la banda el disco gira alrededor de un punto fijo (su centro). La aceleración del centro de masa es cero y la aceleración angular es α.
α
Cinética: Dibuje un diagrama de cuerpo libre.
x
y30o
N1
N2
0.2 N2
mg
G GI α
x
y
=
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Problema 16.153 Solución
x
y30o
N1
N2
0.2 N2
mg
G GI α
x
y
=I = m r21
2
+ ΣFx = m ax: 0.2 N2 - N1 cos 30o = 0
+ ΣFy = m ay : N2 + N1 sen 30o - mg = 0
+ ΣMG = Iα: 0.2 N2 ( ) = m ( )2 α
N2 = 0.896 mg
α = 27.7 rad/s2 α = 27.7 rad/s2
512
512
12
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Problema 16.158La barra uniforme AB de peso W sedeja en libertad desde el reposo cuan-do β = 70o. Suponiendo que la fuerza de fricción es cero entre el extremo A y la superficie, determine, inmediatamen-te después de dejarla en libertad, a) laaceleración angular de la barra, b) laaceleración del centro de masa de ella,c) la reacción en A.
L
B
Aβ
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Resolución de los problemas por sí mismoProblema 16.158
L
B
A
La barra uniforme AB de peso W se deja en libertad desde el reposo cuando β = 70o. Suponiendo que la fuerza de fricción es cero entre el extremo A y la superficie, determine,inmediatamente después de dejarla en libertad, a) la aceleración angular de la barra, b) la aceleración del centro de masa de ella, c) la reacción en A.
β
1. Cinemática: Exprese la aceleración del centro de masa del cuerpo y la aceleración angular.
2. Cinética: Dibuje un diagrama de cuerpo libre que muestre lasfuerzas aplicadas y un diagrama equivalente de fuerzas que muestre el vector ma o sus componentes y el par Iα..
3. Escriba tres ecuaciones del movimiento: Se pueden obtenertres ecuaciones del movimiento al igualar las componentes x, lascomponentes y y los momentos alrededor de un punto arbitrario.
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Problema 16.158 Solución
Cinemática:
L
B
Aβ
B
A
B
A
B
AaA aA
aA
α
GG
G(aG/A)t
ω = 0
= +β
aGy
aGx
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B
A
B
A
B
AaA aA
aA
α
GG
G(aG/A)t
ω = 0
= +
(aG/A)t = α rG/A = α L2aG = aA + aG/A
aG = -aA i + α sen70o i - α cos70o j
aG = (-aA + α sen70o ) i - α cos70o j
L2
L2L2
L2
aGy
aGx
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Problema 16.158 Solución
L
B
Aβ
B
A
B
A
W = mg
RA
GG maGx
maGy
I α
I α = mL2 α112
maGx = m (-aA + α sen70o )
maGy = - m α cos70o
L2
L2
=
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Momentos alrededor del punto P ( + ):
mg ( cos 70o ) = m α cos 70o ( cos 70o ) + mL2 αL2
L2
L2
112
a) La aceleración angular de la barra:
α = 6 g cos 70o
L [ 1 + 3 (cos 70o )2 ] α = 1.519 ( g/L)
B
A
W = mg
RA
B
A
maGx
maGy
I α
=GP P
cos70oL2
G
I α = mL2 α112
maGx = m (-aA + α sen70o )
maGy = - m α cos70o
L2
L2
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B
A
W = mg
RA
B
A
maGx
maGy
I α=GP P
cos70oL2 maGx = m (-aA + α sen70o )
maGy = - m α cos70o
L2
L2
α = 1.519 (g/L)
L2aG = (-aA + α sen70o ) i - α cos70o jL
2
b) La aceleración del centro de masa:
aG = 0 i - 0.260 g j
+ ΣFx = m ax: 0 = m (-aA + α sen70o )
aA = α sen70o = 1.519 sen 70o = 0.760 g
L2
L2
L2
gL
Sustituya aA y α por su valor:
G
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B
A
W = mg
RA
B
A
maGx
maGy
I α
=GP P
cos70oL2 maGx = m (-aA + α sen70o )
maGy = - m α cos70o
L2
L2
α = 1.519 (g/L)
b) La reacción en A:
+ ΣFy = m ay : RA - mg = - m α cos70o
RA = mg - m α cos70o
L2
L2
RA = 0.740 mg RA = 0.740 mgSustituya α por su valor:
G
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30o
30o
600 mm
600 mm
A
B
C
Dos barras de 3 kg AB y AC están sol-dadas entre sí como se muestra. Si lasbarras se sueltan desde el reposo, de-termine a) la aceleración del punto B, b) la reacción en A.
Problema 16.161
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30o
30o
600 mm
600 mm
A
B
C
Dos barras de 3 kg AB y AC están sol-dadas entre sí como se muestra. Si lasbarras se sueltan desde el reposo, de-termine a) la aceleración del punto B, b) la reacción en A.
1. Cinemática: Exprese la aceleración del centro de masa del cuerpo y la aceleración angular.
2. Cinética: Dibuje un diagrama de cuerpo libre que muestre lasfuerzas aplicadas y un diagrama de fuerzas eficaces que muestre el vector ma o sus componentes y el par Iα.
3. Escriba tres ecuaciones del movimiento: Se pueden obtenertres ecuaciones del movimiento al igualar las componentes x, lascomponentes y y los momentos alrededor de un punto arbitrario.
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30o
30o
600 mm
600 mm
A
B
C
Cinemática.
A
B
C
G1
G2
(aG1)t
(aG2)t
α(aG1)t = α rG1/A = 0.3 α
(aG2)t = α rG2/A = 0.3 α
ω = 0
(aB)t
(aB)t = 0.6 αLa aceleración del punto B:
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30o
30o
600 mm
600 mm
A
B
C
m (aG1)t = 3 (0.3 α) = 0.9 α
m (aG2)t = 3 (0.3 α) = 0.9 α
I α = m L2 α = 3(0.6)2 α
I α = 0.09 α
112
112
A
B
C
G1
G2
m (aG1)t
m (aG2)t
A
B
C
G1
G2
Ay
Ax
mg = 3g
mg = 3g
=
I α
I α
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Momentos alrededor del punto A ( + ) :
A
B
C
G1
G20.9 α
A
B
C
G1
G2
Ay
Ax
mg = 3g
mg = 3g
=
0.09α
0.09α
0.9 α
0.3 cos30o
0.3 m
2 [ 3( 9.81 )( 0.3 cos30o )] = 2 [ 0.09 α + 0.9 α ( 0.3 ) ]
α = 21.2 rad/s2 α = 21.2 rad/s2
(aB)t = 0.6 α = (0.6)(21.2) = 12.74 m/s2 aB = 12.74 m/s2 60o
a) La aceleración del punto B:
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b) La reacción en A:
+ ΣFx = m ax: Ax = 0.9α sen30o - 0.9 α sen30o
Ax = 0
+ ΣFy = m ay : Ay - 3g - 3g = - 2(0.9 α cos 30o)
Ay = 25.8 N Ay = 25.8 N
α = 21.2 rad/s2
A
B
C
G1
G20.9 α
A
B
C
G1
G2
Ay
Ax
mg = 3g
mg = 3g
=
0.09α
0.09α
0.9 α
0.3 m
30o
30o
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A 30o
B
Problema 16.163El movimiento de una placa cuadrada de 150 mm por lado y masa de 2.5 kgestá guiado por pasadores en las es-quinas A y B que se deslizan en ranu-ras cortadas en una pared vertical. In-mediatamente después de que la pla-ca se libera desde el reposo en la po-sición mostrada, determine a) la ace-leración angular de ella, b) la reacciónen la esquina A.
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Problema 16.163
A 30o
B
El movimiento de una placa cuadrada de 150mm por lado y masa de 2.5 kg está guiado por pasadores en las esquinas A y B que se deslizan en ranuras cortadas en una pared vertical. Inmediatamente después de que la placa se libera desde el reposo en la posición mostrada, determine a) la aceleración angular de ella, b) la reacción en la esquina A.
1. Cinemática: Exprese la aceleración del centro de masa del cuerpo y la aceleración angular.2. Cinética: Dibuje un diagrama de cuerpo libre que muestre lasfuerzas aplicadas y un diagrama de fuerzas eficaces que muestre el vector ma o sus componentes y el par Iα.3. Escriba tres ecuaciones del movimiento: Se pueden obtenertres ecuaciones del movimiento al igualar las componentes x, lascomponentes y y los momentos alrededor de un punto arbitrario.
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Cinemática:
A 30o
B (aG/A)t = α rG/A = 0.1061 α
(aB/A)t = α rB/A = 0.15 α
A30o
B
aA
aAaA
A30o
B
aAaB
G G
A30o
B(aG/A)t
(aB/A)t
G
α
= +75o
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aB = aA + aB/A
La componente x (+ ) : 0 = - aA + 0.15α sen 30o
aA = 0.075α
aG = aA + aG/A
aG = - 0.075α i + (aG/A )t cos15o i - (aG/A )t sen15o j
aG = - 0.075α i + 0.1061α cos15o i - 0.1061α sen15o j
aG = 0.02745 α i - 0.02745α j
A30o
B
aA
aAaA
A30o
B
aAaB
G G
A30o
B(aG/A)t
(aB/A)t
G
α75o
= +aG
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A 30o
B
A 30o
BG
W = 2.5g
RB
RA
A 30o
BGmaGx
maGy
I α
I = m ( b2 + c2)
I = 2.5( 0.152 + 0.152 ) = 0.009375 kg m2
1121
12 .maGx = 2.5 ( 0.02745 α ) = 0.068745α NmaGy = 2.5 ( 0.02745 α ) = 0.068745α N
=
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Momentos alrededor del punto P ( + ) :
2.5( 9.81 )( 0.02745 ) = 0.009375α + 2 [ ( 0.06863α )( 0.02745 )]
α = 51.2 rad/s2 α = 51.2 rad/s2
a) Aceleración angular de la placa:
=A 30o
BGmaGx
maGy
I αP
A 30oB
G
W = 2.5g
RB
RA
P
0.02745 m 0.02745 m
I = 0.009375 kg m2
maGx = 0.06863α NmaGy = 0.06863α N
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b) La reacción en A:
=A 30o
BGmaGx
maGy
I αP
A 30oB
G
W = 2.5g
RB
RA
P
0.02745 m 0.02745 m
maGy = 0.06863α Nα = 51.2 rad/s2
+ ΣFy = m ay : RA - 2.5( 9.81 ) = - 0.06863 ( 51.2 )
RA = 21.0 N RA = 21.0 N
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