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eman ta zabal zazu EUSKAL HERRIKO UNIBERTSITATEA UNIVERSIDAD DEL PAIS VASCO Mecánica Aplicada INDUSTRIA INGENIARITZA TEKNIKOKO UNIBERTSITATE ESKOLA ESCUELA UNIVERSITARIA DE INGENIERÍA TÉCNICA INDUSTRIAL BILBAO 1 Datos:

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1

Datos:

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(a)

Calculamos las velocidades angulares de cada disco (R y S) y las aceleraciones de sus

centros de masas (A y B).

Para calcular los momentos cinéticos de los dos discos, utilizamos un sistema de ejes

paralelos a los proporcionados por el enunciado, situando el origen en el centro de

masas de cada disco, de forma que los ejes sean ejes principales de simetría del móvil y

se muevan con él, lo que hará que el momento cinético de cada disco sea constante, con

lo que los productos de inercia se anulan y el tensor de inercia será diagonal.

Los momentos de inercia para cada eje de un disco son:

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Derivamos los momentos cinéticos.

Como

Aplicamos D’Alembert para calcular las reacciones en C y D.

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La única fuerza en el eje y es el peso del sistema (Dy=10 g N), pero no es dinámica,

por lo que no existe reacción dinámica axial en D.

(b)

Ahora consideraremos que el disco S tiene el giro contrario:

Las aceleraciones no varían, pues sólo dependen de la velocidad angular del

móvil (y del radio de giro).

Los momentos cinéticos se calculan igual

La componente del momento angular del segundo disco cambia de signo.

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Derivamos los momentos cinéticos.

Cambia el signo de la derivada del momento cinético del disco S.

Aplicamos D’Alembert para calcular las reacciones en C y D.

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La única fuerza en el eje y sigue siendo el peso del sistema (Dy=10 g N), pero como no

es dinámica, no existe reacción dinámica axial en D.

Observamos que en este caso todos los movimientos son simétricos respecto del eje y ,

lo que se traduce en que se equilibran todos los momentos entre ellos, de forma que el

sistema no requiere reacciones para mantenerse en equilibrio (salvo el peso).