Mecánica de Fluidos 01. Introducción a la Mecánica de Fluidos.
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Mecánica de Fluidos 2º curso – GIEAI – 2016/17
Resumen
✓ Flujo viscoso incompresible interno
✓ Número de Reynolds – régimen laminar✓ Flujos planos: flujo de Couette✓ Flujo en conductos de sección circular: Flujo de Hagen-Poiseuille✓ Pérdida de carga por fricción
✓ Coeficiente de fricción de Darcy en régimen laminar✓ Coeficiente de fricción en régimen turbulento:
✓ Fórmula de Colebrook y Diagrama de Moody
Mecánica de Fluidos 2º curso – GIEAI – 2016/17
Aceptamos que:
✓ El flujo es estacionarioNo hay dependencia del tiempo
✓ El flujo está completamente desarrolladoLa velocidad no cambia en la dirección de la corriente
✓ La viscosidad prevalece sobre los términos inercialesRégimen laminar – número de Reynolds relativamente bajo
DuDuRe
Mecánica de Fluidos 2º curso – GIEAI – 2016/17
Flujos internosplanos
Hipótesis aplicable en capas de fluido de espesormucho menor que su radio de curvatura.
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Flujos internos en conductos de sección circular – Flujo de Hagen - Poiseuille
𝑄𝑣 =𝜋∆𝑝
8𝜇𝐿𝑎4Ley de Poiseuille
L
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Flujos internos en conductos de sección circular – Flujo de Hagen - Poiseuille
L
(1) (2)
21 ppΔp
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Flujos internos en conductos de sección circular – Flujo de Hagen - Poiseuille
L
)r(aμL
Δpu(r) 22
4
Perfil parabólico de velocidades
2
40 a
μL
Δp)u(rumáx Velocidad máxima en el eje
22
máxmedia
u
a
Quu
Velocidad media
DL
pa
L
p
r
u
ar
p42
Esfuerzo cortante sobre la pared
diámetro
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De nuevo aceptamos que:
✓ El flujo es estacionarioNo hay dependencia del tiempo
✓ El flujo está completamente desarrolladoLa velocidad no cambia en la dirección de la corriente
✓ La viscosidad prevalece sobre los términos inercialesRégimen laminar – número de Reynolds relativamente bajo
DuDuRe
Mecánica de Fluidos 3er curso – GIEAI – 2012/13
✓ El flujo está completamente desarrollado
La velocidad no cambia en la dirección de la corriente
Re06.0D
Le
A la entrada en un conducto, hay una región de transición hasta que se establece el flujo de Poiseuille
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Flujos internos en conductos de sección circular – Flujo de Hagen - Poiseuille
21 ppΔp
L
(1)
(2)
LsenzzΔz 21
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Flujos internos en conductos de sección circular – Flujo de Hagen - Poiseuille
)r(aμL
zgΔpu(r) 22
4
44
128
)(
8
)(D
μL
zgΔpa
μL
zgΔpu(r)dAQv
uD
μLQ
D
μLzgΔp v 24
32128
L
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)2
1()
2
1(
2
2222
2
1111 ugzpugzpzgΔp
)()( 2211 gzpgzpzgΔp
Factor de correcciónde la energía cinética
Se cancelan mutuamente
0
Pérdidas
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uD
μLugzpugzp
2
2
2222
2
1111
32)
2
1()
2
1(
ugD
μL
g
uz
g
p
g
uz
g
p2
2
222
2
2
111
1 32)
2()
2(
Pérdida de carga por fricción fh
)(J/m3
fgh Disipación de energía por unidad de volumen en el flujo
(W)Qvfgh Potencia disipada (y que debe aportarse para mantener el caudal entre los puntos 1 y 2)
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g
u
D
L
g
u
Du
μ
D
Lu
gD
μLh f
2Re
64
2
6432 22
2
Coeficiente de fricción en régimen laminar
Coeficiente de fricción de Darcy
g
uf
D
Lh f
2
2
(definición)
Comparando con
Obtenemos
Re
64f
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Recrítico 2300
Cambio de comportamientoal incrementarse Re – transición a
régimen turbulento
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Régimen turbulento
✓ Intensas fluctuaciones aleatoriasen la velocidad
✓ Uniformización del perfil en la partecentral del conducto
✓ Entra en juego un nuevo factor:la rugosidad
(m) elevación media de las protuberanciasde la superficie del conductoCaracterística del material
Mecánica de Fluidos 3er curso – GIEAI – 2012/13
Régimen turbulento
✓ Intensas fluctuaciones aleatoriasen la velocidad
✓ Uniformización del perfil en la partecentral del conducto
✓ Entra en juego un nuevo factor:la rugosidad
(m) elevación media de las protuberanciasde la superficie del conductoCaracterística del material
Mecánica de Fluidos 2º curso – GIEAI – 2016/17
Coeficiente de fricción en régimen turbulento
g
uf
D
Lh f
2
2
Mantenemos la definición de Darcy
Y la pérdida de carga sigue siendo:
f
D
f Re
51.2
715.3log2
1
)2
()2
(
2
222
2
2
111
1
g
uz
g
p
g
uz
g
ph f
No disponemos ahora de una solución analítica como en el caso laminar. Debemos recurrir a elementos empíricos, como el Diagrama de Moodyo la fórmula de Colebrook