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BLOQUE 1: CAMPO GRAVITATORIOCAMPO GRAVITATORIO

Profundiza en la mecánica, comenzando con el estudio de la gravitación universal,que permitió unificar los fenómenos terrestres y los celestes. Muestra la importanciade los teoremas de conservación en el estudio de situaciones complejas y avanzaen el concepto de campo, omnipresente en el posterior bloque deelectromagnetismo.

Rafael Artacho Cañadas

FÍSICA2º CURSO

FÍSICA2º

Rafael Artacho Cañadas 2 de 52

Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIOÍNDICE

CONTENIDOS

1. Leyes de Kepler. 2. Momento angular. 3. La ley de la gravitación universal. 4. Consecuencias de la leyde la gravitación universal. 5. Factores que intervienen en la ley

CRITERIOS DE EVALUACIÓN ESTÁNDARES DE APRENDIZAJE

1. Contextualizar las leyes de Kepler en el estudiodel movimiento planetario.

1.1. Comprueba las leyes de Kepler a partir detablas de datos astronómicos correspondientes almovimiento de algunos planetas.1.2. Describe el movimiento orbital de los planetasdel Sistema Solar aplicando las leyes de Kepler yextrae conclusiones acerca del periodo orbital delos mismos

2. Asociar el movimiento orbital con la actuaciónde fuerzas centrales y la conservación delmomento angular.

2.1. Aplica la ley de conservación del momentoangular al movimiento elíptico de los planetas,relacionando valores del radio orbital y de lavelocidad en diferentes puntos de la órbita.2.2. Utiliza la ley fundamental de la dinámica paraexplicar el movimiento orbital de diferentescuerpos como satélites, planetas y galaxias,relacionando el radio y la velocidad orbital con lamasa del cuerpo central.

GRAVITACIÓN UNIVERSAL

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIOÍNDICE

CONTENIDOS


3. Determinar y aplicar la ley de GravitaciónUniversal a la estimación del peso de los cuerpos ya la interacción entre cuerpos celestes teniendo encuenta su carácter vectorial.

3.1. Expresa la fuerza de la atracción gravitatoriaentre dos cuerpos cualesquiera, conocidas lasvariables de las que depende, estableciendo cómoinciden los cambios en estas sobre aquella.3.2. Compara el valor de la atracción gravitatoriade la Tierra sobre un cuerpo en su superficie conla acción de cuerpos lejanos sobre el mismocuerpo.


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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIOGRAVITACIÓN UNIVERSAL 1. Leyes de Kepler

Modelo geocéntrico: Postulabaque todos los cuerpos celestesgiraban en esferas concéntricasalrededor de la Tierra.

Modelo heliocéntrico: El Sol sesitúa en el centro del Universo, yque todos los planetas se movíanen esferas concéntricas.

La teoría heliocéntrica resolvía de una forma más simple problemas queresultaban artificiosos en la teoría geocéntrica, como, por ejemplo, elmovimiento retrógrado de los planetas.

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO

1.1. Leyes de Kepler (1571 – 1630)Tycho Brahe (1546 – 1601):• Elaboró las mejores tablas sobre las

posiciones de los seis planetasconocidos por entonces (Mercurio,Venus, Tierra, Marte, Júpiter ySaturno).

• Propuso un modelo intermedio entreel geocéntrico y el heliocéntrico.

GRAVITACIÓN UNIVERSAL 1. Leyes de Kepler

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Planeta Semieje mayor(UA)*Período Orbital

(año)Exentricidad

OrbitalPeríodo de rotación

(días )Mercurio 0,3871 0,2408 0,206 58,65

Venus 0,7233 0,6152 0,007 –243**

La Tierra 1,000 1 0,017 0,997

Marte 1,5273 1,8809 0,093 1,026

Júpiter 5,2028 11,862 0,048 0,410

Saturno 9,5388 29,458 0,056 0,426

Urano 19,1914 84,01 0,046 –0,75**

Neptuno 30,0611 164,79 0,010 0,718

* El semieje mayor (la distancia media al Sol) se da en las unidades de la distancia media de la Tierraal Sol, que se llama una UA (Unidad Astronómica). Por ejemplo, en promedio y con respecto a laTierra, Neptuno está 30 veces más distante del Sol. Los períodos orbitales también se dan en lasunidades del período orbital de la Tierra, que es un año.

** Los valores negativos del período de la rotación indican que el planeta gira en la dirección opuestaa la dirección en que órbita alrededor del Sol. Esto se llama, rotación retrógrada.

Datos del sistema solar


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Primera LeyLos planetas se mueven en órbitaselípticas alrededor del Sol, que estásituado en uno de los focos de laelipse.

afelioperihelio focoeje mayor

eje menor

Segunda LeyLa recta que une el planeta con el Solbarre áreas iguales en tiempos iguales(velocidad areolar constante).

𝑑𝐴

𝑑𝑡= 𝐶𝑡𝑒.


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Tercera LeyLos cuadrados de los períodosorbitales de los planetas sonproporcionales a los cubos de lasdistancias medias al Sol:

𝑇2 = 𝑘𝑟3

R(UA) T(años) R3 T2Mercurio 0,380 0,241 0,055 0,058Venus 0,720 0,615 0,373 0,378La Tierra 1,000 1,000 1,000 1,000Marte 1,520 1,880 3,512 3,534Júpiter 5,200 11,860 140,608 140,660Saturno 9,540 29,460 868,251 867,892

Urano 19,191 84,01 7067,94 7057,68

Neptuno 30,061 164,7927165,0

427155,7

4


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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIOGRAVITACIÓN UNIVERSAL 1. Leyes de Kepler

ACTIVIDADES1. Los seis meses transcurrido entre el 21 de marzo y el 21 de septiembre tienen más

días que los comprendidos entre el 21 de septiembre y el 21 de marzo. ¿Se teocurre alguna razón? ¿Entre que fechas estará más próxima la Tierra al Sol?

2. A partir de los datos orbitales terrestres (T = 365 días y rSol-Tierra = 1,496·1011 m),determina cuánto tarda Júpiter en completar una órbita alrededor del Sol (ensegundos y años terrestres) sabiendo que su distancia al Sol es de 7,78·1011 m.Sol: 3,74 · 108 𝑠 = 11,8 𝑎ñ𝑜𝑠

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO2. Momento angular

Al estudiar la traslación de un planeta o satélite los consideraremos como puntomateriales dotados de masa.

Ԧ𝑝 = 𝑚 Ԧ𝑣Ԧ𝑝 = 𝑚 Ԧ𝑣

Ԧ𝑝 = 𝑚 Ԧ𝑣



• La magnitud física que nos informa del estado de movimiento de un cuerpo esel momento lineal o cantidad de movimiento:

• Sin embargo esta magnitud no permanece constante en el movimientoplanetario.



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2.1. Momento angular

Se define como:

𝐿 = Ԧ𝑟 × Ԧ𝑝 = Ԧ𝑟 × 𝑚 Ԧ𝑣

¡Depende del origen dereferencia que se escoja!

• La dirección de 𝐿 es perpendicular al plano que forman Ԧ𝑟 y Ԧ𝑝.• El sentido de 𝐿 se determina por la regla de la mano derecha.• El módulo de 𝐿 viene dado por:

• La unidad en el SI es 𝑘𝑔 𝑚2 𝑠−1.

𝐿 = 𝑚𝑣𝑟 𝑠𝑒𝑛𝛼 = 𝑚𝜔𝑟2 𝑠𝑒𝑛𝛼


Ԧ𝑟

𝐿

2. Momento angularGRAVITACIÓN UNIVERSAL

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2.2. Conservación del momento angular y leyes de Kepler

𝑑𝐿

𝑑𝑡=𝑑(Ԧ𝑟 × Ԧ𝑝)

𝑑𝑡=𝑑Ԧ𝑟

𝑑𝑡× Ԧ𝑝 + Ԧ𝑟 ×

𝑑 Ԧ𝑝

𝑑𝑡= Ԧ𝑣 × Ԧ𝑝 + Ԧ𝑟 × Ԧ𝐹 ⟹

𝑑𝐿

𝑑𝑡= Ԧ𝑟 × Ԧ𝐹 = 𝑀

• El momento angular de uncuerpo varía cuando sobre élactúa el momento de unafuerza, Ԧ𝐹 = 0.

• El momento angular de uncuerpo permanece constante sisobre él no actúan fuerzas,σ Ԧ𝐹 = 0, o las fuerzas que actúanson centrales, Ԧ𝑟 ∥ Ԧ𝐹 .

Dado que 𝐿 es constante, latrayectoria es siempre plana.

𝑑𝐿

𝑑𝑡= Ԧ𝑟 × Ԧ𝐹 = 0

𝐿

Ԧ𝑟

Ԧ𝐹

Ԧ𝑝


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Ԧ𝑟

Ԧ𝑟 + 𝑑Ԧ𝑟

𝑑𝐴𝑆𝑜𝑙

𝑃

𝑃′ 𝑑 Ԧ𝑟 = Ԧ𝑣𝑑𝑡

𝜃

En un 𝑑𝑡, el planeta se desplaza un 𝑑Ԧ𝑟, describiendo un área 𝑑𝐴:

La velocidad areolar será:

𝑣𝑎 =𝑑𝐴

𝑑𝑡=

12 Ԧ𝑟 × 𝑑Ԧ𝑟

𝑑𝑡=

12 Ԧ𝑟 × Ԧ𝑣𝑑𝑡

𝑑𝑡=1

2Ԧ𝑟 × Ԧ𝑣 ⟹ 𝐿 = Ԧ𝑟 × 𝑚 Ԧ𝑣 = 𝑚 Ԧ𝑟 × Ԧ𝑣 = 𝑐𝑡𝑒.

Sustituyendo:𝑣𝑎 =

𝑑𝐴

𝑑𝑡=1

2Ԧ𝑟 × Ԧ𝑣 =

𝐿

2𝑚= 𝑐𝑡𝑒.

Para dos puntos cualesquiera se cumple:

𝑟1𝑣1 𝑠𝑒𝑛𝜃1 = 𝑟2𝑣2 𝑠𝑒𝑛𝜃2 ⟹ 𝑟𝑎 𝑣𝑎 = 𝑟𝑝𝑣𝑝 (𝑎𝑓𝑒𝑙𝑖𝑜 𝑦 𝑝𝑒𝑟𝑖ℎ𝑒𝑙𝑖𝑜)

𝑆𝑜𝑙

Ԧ𝑟𝑝 Ԧ𝑟𝑎𝑝 𝑎

Ԧ𝑣𝑎

Ԧ𝑣𝑝


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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO2. Momento angularGRAVITACIÓN UNIVERSAL

ACTIVIDADES3. Teniendo en cuenta que la masa de la Tierra es de 6 · 1024 kg, que su distancia

media al Sol es de 1,496 · 1011 𝑚 y que su período orbital es de 365 días,determina: i) El valor de su momento angular de traslación respecto del Sol; ii) Lavelocidad areolar del movimiento de traslación terrestre (expresando susunidades); iii) A partir del valor anterior y dando por cierto que la distancia al Solpermanece invariable en el transcurso de un día, determina qué distancia recorre laTierra en un día durante su movimiento orbital. Compáralo con el que se obtendríaal dividir la longitud orbital entre los 365 días.Sol: i) 2,68 · 1040 𝑘𝑔 𝑚2 𝑠−1; ii) 2,23 · 1015 𝑚2 𝑠−1; iii) 2,58 · 109 𝑚

4. Un cuerpo de 2 𝑘𝑔 de masa se mueve a lo largo de una recta con una velocidadconstante Ԧ𝑣 = 3 Ƹ𝑗 𝑚 𝑠−1. Determina su momento angular con respecto al origen (0,0), cuando el cuerpo está en los puntos (2, 0), (2, 1) y (2, 2) de la misma recta. ¿Quéconclusión se obtiene respecto al momento angular de un cuerpo que se muevecon movimiento rectilíneo y uniforme?Sol: 𝐿 = 12𝑘 𝑘𝑔 𝑚2 𝑠−1

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO3. La ley de gravitación universal

• Newton desarrolló en el III libro de los “Principiosmatemáticos de la filosofía natural” sus ideas sobre lagravitación.

• La ley de gravitación universal se formula de lasiguiente manera:

La interacción gravitatoria entre dos cuerpos esatractiva y puede expresarse mediante una fuerzacentral directamente proporcional a las masas de loscuerpos e inversamente proporcional al cuadrado de ladistancia que los separa (desde sus centros).

Ԧ𝐹𝑚𝑚′Ԧ𝐹𝑚′𝑚

Ԧ𝑟𝑚𝑚′

ො𝑢𝑚𝑚′ ො𝑢𝑚′𝑚

𝑚 𝑚′ Ԧ𝐹 = −𝐺𝑚 · 𝑚′

𝑟2ො𝑢𝑟

𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2

3.1. Ley de gravitación universal


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3.2. Fuerzas gravitatorias en un conjunto de masas

𝑚1

𝑚2

𝑚3

𝑚4

Ԧ𝐹21Ԧ𝐹31

Ԧ𝐹41

Ԧ𝐹1 = Ԧ𝐹21 + Ԧ𝐹31 + Ԧ𝐹41 =

𝑖=2

𝑛

Ԧ𝐹𝑖1

La fuerza que actúa sobre una masa cualquiera de un conjunto de masas esigual a la resultante de las fuerzas que las demás ejercen sobre ella,consideradas individualmente.

3. La ley de gravitación universalGRAVITACIÓN UNIVERSAL

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO3. La ley de gravitación universalGRAVITACIÓN UNIVERSAL

ACTIVIDADES5. Si 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2, la masa de la Tierra, 𝑀𝑇 = 6 · 1024 𝑘𝑔 y el radio de la

Tierra, 𝑅𝑇 = 6370 𝑘𝑚, determina: i) La magnitud de la fuerza con que la Tierra atraea una piedra de 100 𝑔; ii) La magnitud de la fuerza con que la piedra atrae a laTierra; iii) El valor de la aceleración que adquiere la piedra sometida a esa fuerza;iv) El valor de la aceleración que adquiere la Tierra sometida a esa misma fuerza; v)La fuerza con que la Tierra atraerá a otra piedra cuya masa es de 10 𝑘𝑔, así comola aceleración que adquiere.Sol: i) 0,98 𝑁; i) 0,98 𝑁 de sentido contrario; iii) 9,8 𝑚 𝑠−2; iv) 1,6 · 10−25𝑚 𝑠−2; v)𝐹 = 98 𝑁, 𝑎 = 9,8 𝑚 𝑠−2

6. Determina el valor de la fuerza requerida para mantener a la Luna en “su órbita”.¿Qué aceleración comunica dicha fuerza a cada uno de los cuerpos celestes?Datos: 𝑀𝑇= 6 · 1024 𝑘𝑔; 𝑀𝐿 = 7,2 · 1022 𝑘𝑔; 𝑑𝑇−𝐿 = 3,84 · 108 𝑚;𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2

Sol: 𝐹 = 1,95 · 1020 𝑁; 𝑎𝑇 = 3,25 · 10−5 𝑚 𝑠−2; 𝑎𝐿 = 2,7 · 10−3𝑚 𝑠−2

7. Tenemos cuatro partículas iguales de 2 𝑘𝑔 de masa en los vértices de un cuadradode 1 𝑚 de lado. Determina el módulo de la fuerza gravitatoria que experimentacada partícula debido a la presencia de las otras tres.Dato: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2Sol: 𝐹 = 5,10 · 10−10 𝑁

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO4. Consecuencias de la ley de gravitación

4.1. Aceleración de caída libre de los cuerpos en las superficies planetarias

Un cuerpo de masa m se encuentra a una altura h sobre la superficie de la Tierra,se halla sometido a una fuerza:

𝐹 = 𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑅𝑇 + ℎ2

Dicha fuerza le comunica una aceleración:

𝑎 =𝐹

𝑚= 𝐺

𝑀𝑇𝑅𝑇 + ℎ

2

• La aceleración con la que cae a la Tierra un objeto de masa m solo depende dela masa de la Tierra y no de la del objeto.

• La aceleración varía de manera inversa al cuadrado de la distancia al centro dela Tierra. Si h

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4.2. Significado físico de la constante de Kepler

𝐺𝑀𝑆𝑚

𝑟2= 𝑚𝜔2𝑟 = 𝑚

4𝜋2

𝑇2𝑟

𝑇2 =4𝜋2

𝐺𝑀𝑆𝑟3 ⟹ 𝒌 =

𝟒𝝅𝟐

𝑮𝑴𝑺

Ԧ𝐹

𝑆𝑜𝑙 𝑇2 = 𝑘𝑟3

Determinación de las masas planetarias

𝐺𝑀𝑃𝑚

𝑟2= 𝑚

4𝜋2

𝑇2𝑟 ⟹ 𝑀𝑃 =

4𝜋2𝑟3

𝐺𝑇2

Consideremos un satélite de un planeta

4. Consecuencias de la ley de gravitaciónGRAVITACIÓN UNIVERSAL

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO4. Consecuencias de la ley de gravitaciónGRAVITACIÓN UNIVERSAL

ACTIVIDADES8. El diámetro de Venus es de 12 120 𝑘𝑚 y su densidad media es de

5 200 𝑘𝑔 𝑚−3 ¿Hasta que altura ascendería un objeto lanzado desde su superficiecon una velocidad de 30 𝑚 𝑠−1?Sol: 51 𝑚

9. El satélite de Júpiter llamado Ío tiene un período de revolución de42 ℎ𝑜𝑟𝑎𝑠 29 𝑚𝑖𝑛𝑢𝑡𝑜𝑠, y su distancia media a Júpiter es de 422 000 𝑘𝑚. ¿Cuál es lamasa de Júpiter?Sol: 1,9 · 1027 𝑘𝑔

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO5. Factores que intervienen en la ley

5.1. La contante de gravitación universal G

• Newton no mencionó la constante G.

• Para calcularla sería necesario conocer la masa de laTierra:

• Cavendish (1731 – 1810), utilizando la balanza detorsión, logro medir la constante G. O, dicho de otraforma, ¡logró medir la masa de la Tierra!

• La primera medida fue:

• El valor actual es de:

𝐺 = 𝑔𝑅𝑇

2

𝑀𝑇

𝐺 = 6,6 ± 0,041 · 10−11 𝑁𝑚2 𝑘𝑔−2

𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2


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• Masa inercial, mi, se define como la medida cuantitativa de la inercia de uncuerpo.

• Masa gravitatoria, mG, es la responsable de la interacción gravitatoria.

• ¿La masa inercial es a su vez responsable de la gravitación?

Ԧ𝐹

𝐹 = 𝐺𝑀𝐺𝑇𝑚𝐺

𝑅𝑇2 = 𝑚𝑖𝑔 ⟹ 𝑔 =

𝑚𝐺𝑚𝑖

· 𝐺𝑀𝐺𝑇

𝑅𝑇2

Como g es la misma para todos los cuerpos,(mG/mi) siempre es igual para todos los cuerpos

La masa inercial y la gravitacional son la mismamagnitud

Esta es la base del principio de equivalencia, fundamental en el desarrollo de lateoría de la relatividad.

5.2. Masa inercial y masa gravitacional

5. Factores que intervienen en la leyGRAVITACIÓN UNIVERSAL

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5.3. El inverso del cuadrado de la distancia

𝑚𝑇

𝑟1

𝑟2𝑚

𝑚

𝐴1

𝐴2

Partimos de:

• La acción gravitatoria se distribuye por igual entodas direcciones.

• La masa del cuerpo está concentrada en sucentro.

𝐹1𝐹2

=𝐴2𝐴1

=4𝜋𝑟2

2

4𝜋𝑟12=𝑟22

𝑟12

Ley del inverso del cuadrado de la distancia

5. Factores que intervienen en la leyGRAVITACIÓN UNIVERSAL

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO5. Factores que intervienen en la leyGRAVITACIÓN UNIVERSAL

ACTIVIDADES10. Si el período de un péndulo simple que oscila bajo ángulos pequeños viene dado

por:

i) ¿Qué le ocurriría a dicho período si lo alejáramos hasta el doble de la distanciaque hay entre el péndulo y el centro de la Tierra?; ii) ¿Qué le ocurriría en ese mismocaso a la frecuencia de oscilación?Sol: i) 𝑇′ = 2𝑇; 𝑓′ = Τ𝑓 2

11. La Estación Espacial Internacional (ISS) orbita a una altura media de 340 km sobrela superficie terrestre. Teniendo en cuenta que la distancia Tierra-Luna es de 380000 km y que el período lunar es de 2,36·106 s, determina cuánto tiempo tarda laISS en dar una vuelta completa a la Tierra.Dato: 𝑅𝑇 = 6 370 𝑘𝑚Sol: 92 𝑚𝑖𝑛

12. El satélite de Júpiter llamado Ío orbita a una distancia del centro planetario de422 000 𝑘𝑚, con un período de revolución de 1,77 𝑑í𝑎𝑠. Con estos datos, calcula aqué distancia se encuentra Europa, otra de sus lunas, si su período de revolución esde 3,55 𝑑í𝑎𝑠.Sol: 671 144 𝑘𝑚

𝑇 = 2𝜋𝑙

𝑔

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO5. Factores que intervienen en la leyGRAVITACIÓN UNIVERSAL

ACTIVIDADES13. Dos masas puntuales iguales de 5 𝑘𝑔 se encuentran situadas en los vértices

inferiores de un triángulo equilátero de 40 𝑐𝑚 de lado. Si se coloca en el vérticesuperior una tercera masa m’: i) ¿Qué aceleración adquiere esta última masa en esepunto?; ii) ¿Descenderá con aceleración constante?; iii) ¿Qué aceleración tendrá enel momento de llegar a la base del triángulo?Sol: i) −3,6 · 10−9 Ƹ𝑗 𝑚 𝑠−2; ii) No; iii) 0

14. En la superficie de un planeta cuyo radio es 1/3 del de la Tierra, la aceleracióngravitatoria es de 5,8 𝑚 𝑠−2 . Halla: i) La relación entre las masas de ambosplanetas; ii) La altura desde la que debería caer un objeto en el planeta para quellegara a su superficie con la misma velocidad con que lo haría en la Tierra uncuerpo que se precipita desde 50 m de altura.Sol: i) Τ𝑚𝑃 𝑚𝑇 = 6,57 · 10−2; ii) 84,45 𝑚

15. La masa de Saturno es 95,2 veces la de la Tierra. Encélado y Titán, dos de sussatélites, tiene períodos de revolución de 1,37 días y 15,95 días, respectivamente.Determina a qué distancia media del planeta orbitan estos satélites.Dato: M𝑇 = 5,98 · 1024 𝑘𝑔Sol: 𝑑𝐸 = 237 520 𝑘𝑚; 𝑑𝑇 = 1 220 094 𝑘𝑚

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIOCAMPO GRAVITATORIO 6. Concepto de campo

CONTENIDOS

6. Concepto de campo. 7. Intensidad de campo. 8. Energía potencial gravitatoria. 9. Representacióngráfica del campo gravitatorio. 10. Movimiento de los cuerpos en un campo gravitatorio


4. Asociar el campo gravitatorio a la existencia demasa y caracterizarlo por la intensidad del campoy el potencial.

4.1. Diferencia entre los conceptos de fuerza ycampo, estableciendo una relación entreintensidad del campo gravitatorio y la aceleraciónde la gravedad.4.2. Representa el campo gravitatorio mediantelas líneas de campo y las superficies de energíaequipotencial.

5. Reconocer el carácter conservativo del campogravitatorio por su relación con una fuerza centraly asociarle en consecuencia un potencialgravitatorio.

5.1. Explica el carácter conservativo del campogravitatorio y determina el trabajo realizado por elcampo a partir de las variaciones de energíapotencial.

6. Interpretar las variaciones de energía potencialy el signo de la misma en función del origen decoordenadas energéticas elegido.

6.1. Calcula la velocidad de escape de un cuerpoaplicando el principio de conservación de laenergía mecánica.

7. Calcula la velocidad de escape de un cuerpoaplicando el principio de conservación de laenergía mecánica.

7.1. Aplica la ley de conservación de la energía almovimiento orbital de diferentes cuerpos comosatélites, planetas y galaxias.

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CONTENIDOS


8. Relacionar el movimiento orbital de un cuerpocon el radio de la órbita y la masa generadora delcampo.

8.1. Deduce a partir de la ley fundamental de ladinámica la velocidad orbital de un cuerpo, y larelaciona con el radio de la órbita y la masa delcuerpo.

9. Conocer la importancia de los satélitesartificiales de comunicaciones, GPS ymeteorológicos y las características de sus órbitas.

9.1. Utiliza aplicaciones virtuales interactivas parael estudio de satélites de órbita media (MEO),órbita baja (LEO) y de órbita geoestacionaria(GEO) extrayendo conclusiones.

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¿Cómo es posible la acción a distancia?

• En 1831, Faraday establece el concepto de líneas de fuerza, aplicadas a lasinteracciones entre cargas e imanes, que se extienden por el espacio.

• En 1865, Maxwell, introduce la noción de campo aplicada alelectromagnetismo, basada en las ideas de Faraday. Calcula la velocidad enque propaga la interacción: la velocidad de la luz.

• Einstein establece el concepto de campoen la gravitación: el campo gravitatorio noes más que la deformación de lageometría del espacio-tiempo por efectode la masa de los cuerpos.

Acción a distancia Concepto de campo

• Se requiere la existencia de, al menos, dos cuerpos.

• El espacio es el marco absoluto e invariable en el que sucede la interacción.

• La interacción es instantánea, de modo que las leyes de Newton no se modifican.

• Se requiere la existencia de un solo cuerpo para originar el campo.

• Son las distorsiones de las propiedades asociadas al espacio-tiempo las responsables de la interacción.

• Las interacciones se propagan a la velocidad de la luz.

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Campo es aquella región del espacio cuyas propiedades son perturbadas por lapresencia de una partícula.

• Un campo es definido mediante magnitudes que adquieren distintos valoresen cada punto del espacio y en el tiempo: Ai (x, y, z, t) (solo nos dedicaremosa los campos que no dependen del tiempo, estacionarios).

• Según el tipo de magnitud, los campos pueden ser escalares (p.ej. campo detemperaturas) o vectoriales (p.ej. campo de velocidades).

• El campo se pone de manifiesto colocando en su seno una partícula dotadade la propiedad (carga, masa,…) necesaria para interactuar con dicho campo.

• Magnitudes que definen el campo: intensidad del campo (enfoque dinámico)y potencial (enfoque energético).

• Magnitudes inherentes a la interacción: fuerza que actúa sobre la partícula(enfoque dinámico) y energía potencial (enfoque energético).

Las isobaras de un mapa del tiempo son la representación de un campo escalar de presiones

CAMPO GRAVITATORIO 6. Concepto de campo

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Para definir la magnitud que representa al campo gravitatorio originado por unamasa m, elegimos la aceleración que adquirirá una partícula situada en dichocampo y que es independiente de la masa de la partícula testigo.

La intensidad del campo gravitatorio, 𝒈, enun punto es la magnitud que define elcampo gravitatorio desde el punto de vistadinámico y que puede considerarse como lafuerza que actuaría sobre la unidad de masatestigo colocada en dicho punto:

Ԧ𝑔 =Ԧ𝐹

𝑚′=−𝐺

𝑚𝑚′𝑟2

ො𝑢𝑟

𝑚′= −𝐺

𝑚

𝑟2ො𝑢𝑟

• La unidad del campo gravitatorio en el SI es el N kg–1, que equivale al m s–2.• 𝒈 es una magnitud vectorial radial.• Su sentido apunta hacia m que da lugar al campo.• Varía conforme al inverso del cuadrado de la distancia.

𝑚

𝑚’

𝑋

𝑌

𝑍

Ԧ𝑟

Ԧ𝑔

ො𝑢𝑟

CAMPO GRAVITATORIO 6. Concepto de campo

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO7. Intensidad del campo gravitatorio

7.1. Líneas de campo gravitatorio

Ԧ𝑔

Las líneas de campo son líneas continuas,tangentes en cada punto a la dirección del vectorcampo gravitatorio.

• Cada línea de campo parte idealmente desde elinfinito y llega a la masa que genera el campo,considerando a esta como sumidero de líneasde campo.

• Las líneas de campo nunca se cruzan.

CAMPO GRAVITATORIO

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7.2. Principio de superposición

𝑃𝑚1

𝑚2

𝑚3

𝑚4

𝑟1

𝑟2

𝑟3

𝑟4

Ԧ𝑔1

Ԧ𝑔2

Ԧ𝑔3Ԧ𝑔4

Ԧ𝑔 = Ԧ𝑔1 + Ԧ𝑔2 + Ԧ𝑔3 + Ԧ𝑔4

En general:

Ԧ𝑔 =

𝑖=1

𝑛

Ԧ𝑔𝑖 =

𝑖=1

𝑛

−𝐺𝑚𝑖𝑟𝑖2 ො𝑢𝑟𝑖

El campo gravitatorio debido a un conjuntode masas en un punto que dista unadistancia ri de cada una de ellas es igual ala composición vectorial de los camposindividuales generados por cada una deellas.

7. Intensidad del campo gravitatorioCAMPO GRAVITATORIO

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Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO7. Intensidad del campo gravitatorioCAMPO GRAVITATORIO

ACTIVIDADES16. Dos masas puntuales iguales de 5 𝑘𝑔 se encuentran situadas en los vértices Dos

masas puntuales de 5 𝑘𝑔 están situadas en los puntos 𝐴 (0, 2) 𝑚 y 𝐵 (2, 0) 𝑚. i)Calcule el valor del campo gravitatorio en el origen de coordenadas; ii) Calcule elmódulo de la fuerza gravitatoria que actúa sobre una masa puntual de1’5 𝑘𝑔 colocada en el origen. ¿Cuánto vale la aceleración en ese punto?Dato: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2Sol: i) Ԧ𝑔 = 8,3 · 10−11 Ƹ𝑖 + 8,3 · 10−11 Ƹ𝑗 (𝑁 𝑘𝑔−1);ii) Ԧ𝐹 = 1,2 · 10−10 Ƹ𝑖 + 1,2 · 10−10 Ƹ𝑗 (𝑁); La aceleración coincide con el valor de Ԧ𝑔.

17. Dos partículas de masas 𝑚1 y 𝑚2 = 4𝑚1 están separadas por una distancia 𝑑 =3 𝑚. En un punto entre las dos masas el campo gravitatorio es nulo. Calcula ladistancia entre dicho punto y la masa 𝑚1.Sol: 1 m

18. Dos masas de 10 kg se encuentran situadas, respectivamente, en los puntos (0, 0)m y (0, 4) m. Represente en un esquema el campo gravitatorio que crean en elpunto (2, 2) m y calcule su valor.Dato: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2Sol: Ԧ𝑔 = −1,18 · 10−10 Ƹ𝑖 𝑚 𝑠−2

FÍSICA2º



7.3. Teorema de Gauss

Ԧ𝑔

𝑑 Ԧ𝑆𝜙 = ර Ԧ𝑔 · 𝑑 Ԧ𝑆 = −ර𝑔 𝑑𝑆 = −ර𝐺

𝑚

𝑟2𝑑𝑆 = −𝐺

𝑚

𝑟2ර𝑑𝑆

𝜙 = −𝐺𝑚

𝑟2𝑆𝑒𝑠𝑓𝑒𝑟𝑎 = −𝐺

𝑚

𝑟24𝜋𝑟2

𝝓 = − 𝟒𝝅𝑮𝒎𝒊𝒏𝒕𝒆𝒓𝒊𝒐𝒓

El flujo neto de un campo gravitatorio que atraviesa una superficie cerradaque sitúa en el interior de un campo gravitatorio depende de la masaencerrada por dicha superficie.

Campo gravitatorio en el interior de una esfera hueca

Dado que en el interior no hay masa:𝜙 = ර Ԧ𝑔 · 𝑑 Ԧ𝑆 = 0 ⟹ Ԧ𝑔 = 0


FÍSICA2º



Campo gravitatorio en el interior de una esfera maciza

Teniendo en cuenta que:

𝑟

𝑅𝑚

𝑀

𝜙 = − 4𝜋𝐺𝑚𝑖𝑛𝑡𝑒𝑟𝑖𝑜𝑟 = −4𝜋𝐺𝑚 (𝑇𝑒𝑜𝑟𝑒𝑚𝑎 𝑑𝑒 𝐺𝑎𝑢𝑠𝑠)

𝜙 = −ර𝑔 𝑑𝑆 = −𝑔ර𝑑𝑆 = −𝑔 𝑆 = −𝑔 4𝜋𝑟2

−𝑔 4𝜋𝑟2 = −4𝜋𝐺𝑚 ⟹ 𝑔 = 𝐺𝑚

𝑟2

𝑚 = 𝑑 · 𝑉 =𝑀

43𝜋𝑅

3·4

3𝜋𝑟3 =

𝑀

𝑅3𝑟3 ⟹ 𝑔 = 𝐺

𝑀𝑅3

𝑟3

𝑟2= 𝐺

𝑀

𝑅3𝑟 = 𝑘𝑟

El campo en el centro de una esfera sólida homogénea es nulo. El valor del campo en el interior de una esfera sólida homogénea aumenta

linealmente con r.


FÍSICA2º



El valor el campo gravitatorio gráficamente𝑔

𝑔 = 0

𝑔 = 𝐺𝑚

𝑟2 El campo neto en el interior de una corteza esférica es nulo

𝑔

𝑔 = 0

𝑔 = 𝐺𝑚

𝑟2 El campo neto en el interior de una esfera sólida maciza aumenta linealmente con r.


FÍSICA2º



ACTIVIDADES19. Dos esferas A y B tienen la misma densidad, pero el radio de A es el triple del radio

de B. i) ¿Qué relación guardan dichos valores del campo en un punto Pequidistante de los centros de las esferas?; ii) Si la separación entre los centros delas esferas es d, ¿a qué distancia de A se encuentra el punto en el que el camporesultante es nulo?Sol: i) 𝑔𝐴 = 27𝑔𝐵; ii) 0,84𝑑

20. Considerando que en la superficie de Marte g es de 3,72 𝑚 𝑠−2, calcula cuál sería elvalor de la gravedad en la cima del monte Olimpo, que, con sus 25 km de altura, esel monte conocido más alto del sistema solar.𝑅𝑀 = 3 390 𝑘𝑚Sol: 3,66 𝑚 𝑠−2

FÍSICA2º



7.4. Campo gravitatorio terrestre

Podemos considerar que el campo gravitatorio terrestre, en la superficie, sería elmismo que el que tendría si toda la masa del planeta estuviera concentrada en sucentro:

Ԧ𝑔 = −𝐺𝑀𝑇

𝑅𝑇2 ො𝑢𝑟 = −9,8ො𝑢𝑟

𝑁

𝑘𝑔𝑜 𝑚 𝑠−2

Variaciones con la altitud

En un punto exterior a la superficie de la Tierra:

Ԧ𝑔 = −𝐺𝑀𝑇

𝑅𝑇 + ℎ2ො𝑢𝑟


FÍSICA2º



ACTIVIDADES21. Halla el valor que tiene el campo gravitatorio en la superficie del planeta Júpiter,

teniendo en cuenta que su masa es 300 veces la de la Tierra, y su radio, 11 vecesmayor que el terrestre.Dato: 𝑔𝑇 = 9,8 𝑚 𝑠−2Sol: 24,3 𝑚 𝑠−2

22. Supongamos que la Tierra tiene una densidad media d. Cuál sería el valor de𝑔 sobre la superficie si: i) El diámetro fuese la mitad y la densidad fuese la misma;ii) El diámetro fuese el doble sin variar la densidad.Sol: i) 𝑔′ = 𝑔/2; ii) 𝑔′ = 2𝑔

23. La masa lunar es 0,012 veces la terrestre y su radio 0,27 veces el terrestre. Calcula:i) La distancia que recorrería un cuerpo en 3 s cayendo libremente en lasproximidades de la superficie lunar; ii) La altura a la que ascendería un cuerpolanzado verticalmente hacia arriba si con la misma velocidad se elevara en Tierrahasta 30 m.Dato: 𝑔𝑇 = 9,8 𝑚 𝑠−2Sol: i) 7,2 𝑚; ii) 183,7 𝑚

FÍSICA2º


Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO8. Energía potencial gravitatoria

Cuando una partícula de masa 𝑚 se mueve en el seno de un campo gravitatorio,el trabajo que realiza la fuerza gravitatoria sobre ella viene dado por:

𝑊𝐴→𝐵 = න𝑟𝐴

𝑟𝐵Ԧ𝐹 · 𝑑Ԧ𝑙 = −𝐺𝑀𝑚න

𝑟𝐴

𝑟𝐵 ො𝑢𝑟 · 𝑑Ԧ𝑙

𝑟2= −𝐺𝑀𝑚න

𝑟𝐴

𝑟𝐵 𝑑𝑟

𝑟2= −𝐺𝑀𝑚 −

1

𝑟+ 𝐶

𝑟𝐴𝑟𝐵

𝑊𝐴→𝐵 = 𝐺𝑀𝑚1

𝑟𝐵−1

𝑟𝐴

El campo gravitatorioes un campo defuerzas conservativo

Por tanto: 𝑊𝐴→𝐵 = −∆𝐸𝑃 ⟹ 𝐸𝑃 𝐵 − 𝐸𝑃 𝐴 = −𝐺𝑀𝑚

𝑟𝐵+𝐺𝑀𝑚

𝑟𝐴A una distancia infinita, la fuerza gravitatoria es nula, por eso elegimos el infinitocomo valor cero de la energía potencial gravitatoria, por tanto:

𝑊∞→𝐵 = −∆𝐸𝑃 ⟹ 𝐸𝑃 𝐵 − 𝐸𝑃 ∞ = −𝐺𝑀𝑚

𝑟𝐵+𝐺𝑀𝑚

∞⟹ 𝑬𝑷 = −

𝑮𝑴𝒎

𝒓

La energía potencial gravitatoria es el trabajo que realiza la fuerza gravitatoriapara aproximar dos masas desde el infinito a una distancia 𝑟.

CAMPO GRAVITATORIO

FÍSICA2º



𝐸𝑃 𝑟 = −𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑟


𝑅𝑇

𝐸𝑃

𝑟

Energía potencial en el campo gravitatorio terrestre


𝑟

𝐸𝑃 ∞ = 0

El término “mgh”

𝐸𝑃 𝐴 = −𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑅𝑇

𝐸𝑃 𝐵 = −𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑅𝑇 + ℎ

𝐴

𝐵ℎ

∆𝐸𝑃 = −𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑅𝑇 + ℎ− −𝐺

𝑀𝑇𝑚

𝑅𝑇=

= 𝐺𝑀𝑇𝑚1

𝑅𝑇−

1

𝑅𝑇 + ℎ= 𝐺𝑀𝑇𝑚

ℎ

𝑅𝑇2 + 𝑅𝑇ℎ

Sí h

FÍSICA2º



Energía potencial gravitatoria de un sistema de partículas

𝑚1

𝑚3

𝑚2

𝑟12

𝑟13 𝑟23

La energía potencial gravitatoria detres o más partículas es la sumallevada a cabo sobre todos los paresde partículas.

𝐸𝑃 = 𝐸𝑃12 + 𝐸𝑃13 + 𝐸𝑃23

𝐸𝑃 = −𝐺𝑚1𝑚2𝑟12

+𝑚1𝑚3𝑟13

+𝑚2𝑚3𝑟23

8. Energía potencial gravitatoriaCAMPO GRAVITATORIO

FÍSICA2º


Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO8. Energía potencial gravitatoriaCAMPO GRAVITATORIO

ACTIVIDADES24. Dos masas de 5 y 10 kg se sitúan en los punto A (−3, 0) y B (3, 0),

respectivamente. Consideramos que las coordenadas están expresadas en metros.Determina el trabajo necesario para trasladar una masa de 2 kg desde C (0, 4)hasta D (0, 0). Interpreta el signo del trabajo.Dato: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2Sol: 𝑊 = 2,6 · 10−10 𝐽

25. Tres partículas cuyas masas son 2, 4 y 0,3 kg se encuentran situadas en losvértices de un triángulo equilátero de 8,66 m de altura. ¿Cuál es la energíapotencial del sistema?Dato: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2Sol: 𝐸𝑃= −6,53 · 10−11 𝐽

26. ¿Con qué velocidad habría que lanzar un objeto verticalmente desde la superficieterrestre para que alcance una altura de 1590,6 km sobre la superficie?Datos: 𝑔𝑇 = 9,8 𝑚 𝑠−2; 𝑅𝑇 = 6370 𝑘𝑚Sol: 𝑣 = 5 𝑘𝑚 𝑠−1

27. Un meteorito de 1000 kg de masa viaja con una velocidad de 20 𝑘𝑚 𝑠−1 cuando seencuentra a una altura de 100 km sobre la superficie terrestre. Determina lavelocidad con la que llega a impactar sobre la superficie (sin rozamiento).Datos: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2; 𝑀𝑇 = 5,98 · 1024 𝑘𝑔; 𝑅𝑇 = 6370 𝑘𝑚Sol: 𝑣 = 20048,33 𝑚 𝑠−1

FÍSICA2º



8.1. Potencial gravitatorio

Se define el potencial gravitatorio en un punto, V, como la energía potencialadquirida por la unidad de masa colocada en dicho punto.

𝑉 𝑟 =𝐸𝑃(𝑟)

𝑚′= −𝐺

𝑚

𝑟(𝐽

𝑘𝑔)𝑟

𝑃

𝑚

Potencial gravitatorio de una distribución de masas𝑟1

𝑟2𝑟3

𝑃

𝑚1

𝑚2

𝑚3

Por el Principio de superposición:

𝑉(𝑟) = −𝐺𝑚1𝑟1

+𝑚2𝑟2

+𝑚3𝑟3

La energía potencial que adquiriría el sistemaal añadir una masa m en el punto P:

𝐸𝑃 = 𝑚𝑉(𝑟)


FÍSICA2º



Relación entre el potencial y la intensidad del campo

Si derivamos la expresión del potencial respecto de 𝑟,

𝑉 = −𝐺𝑚

𝑟⟹

𝑑𝑉

𝑑𝑟= 𝐺

𝑚

𝑟2⟹ 𝑔 = −

𝑑𝑉

𝑑𝑟

Como 𝑉(𝑟) = 𝑉(𝑥, 𝑦, 𝑧),

𝑔𝑥 = −𝜕𝑉

𝜕𝑥; 𝑔𝑦 = −

𝜕𝑉

𝜕𝑦; 𝑔𝑧 = −

𝜕𝑉

𝜕𝑧

Ԧ𝑔 = −𝜕𝑉

𝜕𝑥Ƹ𝑖 +

𝜕𝑉

𝜕𝑦Ƹ𝑗 +

𝜕𝑉

𝜕𝑧𝑘 = −𝑔𝑟𝑎𝑑𝑉

El campo gravitatorio es de sentido contrario al crecimiento del potencialgravitatorio, que nos indica el vector 𝑔𝑟𝑎𝑑𝑉.


FÍSICA2º


Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIO8. Energía potencial gravitatoriaCAMPO GRAVITATORIO

ACTIVIDADES28. Cuatro masas de 2, 4, 3 y 0,4 kg, respectivamente, se encuentran en los vértices de

un cuadrado de 2 m de lado. i) ¿Cuánto vale el potencial en el centro del cuadrado?ii) ¿Qué energía potencial adquirirá una masa de 10 kg situada en dicho punto?Dato: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2Sol: i) 𝑉 = −4,4 · 10−10 𝐽 𝑘𝑔−1; ii) 𝐸𝑃 = −4,4 · 10−9 𝐽

29. Titán es el mayor de los satélites de Saturno. Es el único satélite conocido queposee una atmósfera importante. Sabiendo que su período orbital es de 15,95 días,determina: i) El potencial gravitatorio que crea Saturno en los puntos de la órbitade Titán, ii) La diferencia de potencial entre el punto anterior y otro en la superficiede Saturno situado a 6,027 · 107 𝑚.Datos: 𝑀𝑆 = 5,69 · 1026 𝑘𝑔; 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2Sol: i) 𝑉 = −3,11 · 107 𝐽 𝑘𝑔−1; ii) ∆𝑉 = −5,99 · 108𝐽 𝑘𝑔−1

FÍSICA2º


Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIOCAMPO GRAVITATORIO 9. Representación gráfica del campo gravitatorio

9.1. Líneas de fuerza y superficies equipotenciales

líneas de fuerza Las líneas de fuerza son siempre

tangentes al vector intensidad del campo. Su sentido es siempre entrante hacia la

masa que origina el campo. Las líneas de fuerza nunca se cruzan. El número de líneas de fuerza que

atraviesan una unidad de superficie esproporcional a valor de g.

Todos los puntos que se encuentran a lamisma distancia r de la masa m, tienen elmismo valor del potencial y constituyenuna superficie equipotencial.

Las superficies equipotenciales nunca secortan.

Las líneas de fuerza son perpendicularesa las superficies equipotenciales.

FÍSICA2º


Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIOCAMPO GRAVITATORIO 10. Movimiento de cuerpos en un campo

10.1. Energía mecánica de cuerpos en órbitas circulares

𝑟

𝐹

Velocidad orbitalLa fuerza gravitatoria hace el papel de fuerza centrípeta

𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑟2= 𝑚

𝑣2

𝑟⟹ 𝒗 =

𝑮𝑴𝑻𝒓

Es la velocidad orbital supuesta una órbita circular.

Energía mecánica en una órbita terrestreLa energía mecánica de un satélite es:

𝐸𝑀 = 𝐸𝐶 + 𝐸𝑃 =1

2𝑚𝑣2 − 𝐺

𝑀𝑇𝑚

𝑟

𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑟2= 𝑚

𝑣2

𝑟⟹ 𝐸𝐶 =

1

2𝑚𝑣2 = 𝐺

𝑀𝑇𝑚

2𝑟

𝑬𝑴 = 𝐺𝑀𝑇𝑚

2𝑟− 𝐺

𝑀𝑇𝑚

𝑟= −𝑮

𝑴𝑻𝒎

𝟐𝒓

𝐸𝑃 = −𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑟

𝑟

𝐸𝑃

𝐸3 < 0

𝐸2 < 0

𝐸1 < 0

𝑅𝑇 𝑟2 𝑟3

FÍSICA2º



10.2. Energía de puesta en órbita

La energía necesaria para poner un satélite enórbita será la diferencia entre la energía quetiene en la órbita y la que tiene en la superficiede la Tierra:∆𝐸 = 𝐸Ó𝑟𝑏𝑖𝑡𝑎 − 𝐸𝑆𝑢𝑝𝑒𝑟𝑓𝑖𝑐𝑖𝑒

∆𝑬 = −𝐺𝑀𝑇𝑚

2𝑟− −

𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑅𝑇= 𝑮𝑴𝑻𝒎

𝟏

𝑹𝑻−

𝟏

𝟐𝒓

𝑟

Cambio de órbita

𝑟𝐴

𝑟𝐵Para que un satélite pueda cambiar de una órbitade radio 𝑟𝐴 a otra de radio 𝑟𝐵, será necesaria unaenergía que viene dada por:

∆𝐸 = 𝐸𝑀2 − 𝐸𝑀1 = −𝐺𝑀𝑇𝑚

2𝑟𝐵− −

𝐺𝑀𝑇𝑚

2𝑟𝐴

∆𝑬 =𝑮𝑴𝑻𝒎

𝟐

𝟏

𝒓𝑨−

𝟏

𝒓𝑩

CAMPO GRAVITATORIO 10. Movimiento de cuerpos en un campo

FÍSICA2º



10.3. Escape del campo gravitatorio terrestre

Un cuerpo situado sobre la superficie de la Tierra tiene una energía que viene dada por:


𝑅𝑇

Para que se aleje hasta el infinito debemos comunicarle,como mínimo, una energía cinética tal que:

1

2𝑚𝑣𝐸

2 − 𝐺𝑀𝑇𝑚

𝑅𝑇= 0 ⟹ 𝒗𝑬 =

𝟐𝑮𝑴𝑻𝑹𝑻

Esta velocidad se denomina velocidad de escape y es independiente de lamasa del cuerpo e indiferente de la dirección de lanzamiento.

En la Tierra vale 11,2 km/s. No es suficiente para escapar del sistema solar.


FÍSICA2º



10.4. Energía mecánica y órbitas


𝑟

𝑟

𝐸

𝑬𝑴 < 𝟎

𝑟𝑀á𝑥𝑖𝑚𝑜

𝐸𝐶

En este caso lasórbitas son cerradas:circulares o elípticas.

En este caso lasórbitas son abiertas:parábolas.


𝑟

𝑟

𝐸

𝑬𝑴 = 𝟎𝐸𝐶


𝑟

𝑟

𝐸

𝑬𝑴 > 𝟎

𝐸𝐶

En este caso las órbitas son abiertas: hipérbolas.


FÍSICA2º



10.5. Satélites de órbita terrestre

Órbita terrestre baja (LEO)

Órbita terrestre media (MEO)

Órbita geoestacionaria (GEO)

El radio de la órbita está entre 600 y 1200 km.

El plano de la órbita tiene una orientación fija respecto del Sol (heliosíncronas).

Usos: - Localización de

personas.- Observación de la

Tierra.- Estudio de cosechas.- Análisis de la masa

forestal.- Telefonía móvil.- Transmisión de datos.

El radio de la órbita está entre 10000 y 20000 km.

Usos: - Telefonía móvil.- Televisión.- Medida de elementos

espaciales.- Localización de

personas, vehículos con fines civiles y militares (GPS, a 20200 km)

Se encuentra siempre sobre el mismo punto de la superficie terrestre, a una altura sobre la superficie de unos 35900 km.

El periodo de la órbita coincide con el de rotación de la Tierra (24 h).

Usos: - Meteorología.- Comunicaciones


FÍSICA2º


Bloque 1: CAMPO GRAVITATORIOCAMPO GRAVITATORIO 10. Movimiento de cuerpos en un campo

ACTIVIDADES30. Se pone en órbita un satélite artificial de 600 kg a una altura de 1200 km sobre la

superficie de la Tierra. El lanzamiento se realiza desde el nivel del mar. Calcula: i)La velocidad del satélite en órbita; ii) ¿Cuánto ha aumentado la energía potencialgravitatoria del satélite desde el lanzamiento hasta la órbita?Datos: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2; 𝑀𝑇 = 5,98 · 1024 𝑘𝑔; 𝑅𝑇 = 6370 𝑘𝑚Sol: i) 𝑣 = 7,25 𝐾m 𝑠−1; ii) ∆𝐸𝑃 = 5,95 · 109 𝐽

31. Un cohete de 3500 kg de masa despega de la Tierra con una velocidad de25 𝑘𝑚 𝑠−1. i) Calcula la energía mecánica que posee en la superficie de la Tierra; ii)Justifica si el proyectil escapara de la atracción gravitatoria y, en caso afirmativo,calcula la velocidad que tendrá cuando se encuentre muy lejos de la TierraDatos: 𝑔𝑇 = 9, 8 𝑚 𝑠−2; 𝑅𝑇 = 6370 𝑘𝑚Sol: i) E = 8,8 · 1011 𝐽; ii) 𝑣 = 22 𝑘𝑚 𝑠−1

32. Según la NASA, el asteroide que en 2013 cayó sobre Rusia explotó cuando estabaa 20 𝑘𝑚 de altura sobre la superficie terrestre y su velocidad era 18 𝑘𝑚 𝑠−1. Calculela velocidad del asteroide cuando se encontraba a 30000 𝑘𝑚 de la superficie de laTierra. Considere despreciable el rozamiento del aire.Datos: 𝐺 = 6,67 · 10−11 𝑁 𝑚2 𝑘𝑔−2; 𝑀𝑇 = 5,98 · 1024 𝑘𝑔; 𝑅𝑇 = 6370 𝑘𝑚Sol: 𝑣 = 14,87 𝑘𝑚 𝑠−1

FÍSICA2º



Rafael Artacho CañadasDpto. de Física y QuímicaI.E.S. Padre Manjón

Gonzalo Gallas, s/n18003 · Granada

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