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FÍSICA GENERAL
1
UNIVERSIDAD TECNOLÓGICA DEL PERÚ
Vicerrectorado de Investigación
FÍSICA GENERAL
TINS Básicos
INGENIERÍA INDUSTRIAL, INGENIERÍA DE SISTEMAS, INGENIERÍA ELECTRÓNICA, INGENIERÍA MECATRÓNICA,
INGENIERÍA TEXTIL, INGENIERÍA DE TELECOMUNICACIONES, INGENIERÍA AUTOMOTRIZ, INGENIERÍA AERONÁUTICA,
INGENIERÍA MARÍTIMA, INGENIERÍA NAVAL, INGENIERÍA DE SOFTWARE, INGENIERÍA ECONÓMICA,
INGENIERÍA MECÁNICA
TEXTOS DE INSTRUCCIÓN BÁSICOS (TINS) / UTP
Lima - Perú
FÍSICA GENERAL
2
© FÍSICA GENERAL Desarrollo y Edición : Vicerrectorado de Investigación Elaboración del TINS : • Mg. Elías Catalán Sánchez
• Ing. Agustín Gutiérrez Páucar • Ing. Miguel Orellana Ambrosio
Diseño y Diagramación : • Julia Saldaña Balandra • Fiorella Espinoza Villafuerte Soporte académico : Instituto de Investigación Producción : Imprenta Grupo IDAT Queda prohibida cualquier forma de reproducción, venta, comunicación pública y transformación de esta obra.
FÍSICA GENERAL
3
“El presente material contiene una compilación de obras de Física para Ingeniería publicadas lícitamente, resúmenes de los temas a cargo del profesor; constituye un material auxiliar de enseñanza para ser empleado en el desarrollo de las clases en nuestra institución. Éste material es de uso exclusivo de los alumnos y docentes de la Universidad Tecnológica del Perú, preparado para fines didácticos en aplicación del Artículo 41 inc. C y el Artículo 43 inc. A, del Decreto Legislativo 882, Ley sobre Derechos de Autor”.
FÍSICA GENERAL
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FÍSICA GENERAL
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PRESENTACION El presente texto elaborado en el marco de desarrollo de la Ingeniería, es un material de ayuda instruccional, en las carreras de Ingeniería de: Sistemas, Industrial, Electrónica, Mecatrónica y Telecomunicaciones; para la Asignatura de Física General, en el primer ciclo de estudios. Plasma la preocupación institucional de innovación de la enseñanza – aprendizaje, educativo universitario, que en acelerada continuidad promueve la producción de materiales educativos, actualizados en concordancia a las exigencias de estos tiempos. Esta edición apropiadamente recopilada, de diversas fuentes bibliográficas, de uso más frecuente en la enseñanza de la Física, está ordenada en función del sillabus de la Asignatura arriba mencionada, ha sido posible gracias al esfuerzo y dedicación académica de los Profesores: Mg. Elías Catalán S., Ing. Agustín Gutiérrez P., Ing. Miguel Orellana A. La recopilación aludida, de temas pertinentes, consistentes y actualizados, para estudiantes de Ingeniería, comprende un ordenamiento orientado al abordaje de la Física de manera progresiva, y presenta los siguientes temas: El Análisis Dimensional, tiene como objetivo familiarizar al estudiante con las Magnitudes Fundamentales y Magnitudes Derivadas. El Análisis Vectorial, tiene como objetivo que el estudiante logre conocer apropiadamente las operaciones vectoriales, sus propiedades y su representación en el plano y en el espacio. En Cinemática, se describe el movimiento en una dimensión: Definición de variables (velocidad, desplazamiento, aceleración), Movimiento Rectilíneo Uniforme (MRU), Movimiento Rectilíneo Uniformemente Variado (MRUV). El Movimiento Parabólico, comprende el movimiento en dos dimensiones, conocido también como movimiento de proyectiles. El Movimiento Circular, presenta la definición de variables, fuerza para el movimiento circular, relación entre variables que definen los movimientos rectilíneo y circular.
FÍSICA GENERAL
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En Fuerza y Movimiento, se hace: una descripción de tipos de fuerza tanto en el campo de la Estática y la Dinámica. En las Leyes de Newton, se desarrolla las aplicaciones de las Leyes de Newton y problemas de Estática y Dinámica. El Trabajo – Energía – Potencia, trata de las condiciones que deben existir para que exista Trabajo. Manifestaciones de la Energía (Cinética, Potencial, Elástica, Mecánica, etc.). Se define la Potencia. En Fuerza Eléctrica – Campo Eléctrico – Potencial Eléctrico, el tema se inicia con la descripción de Carga Eléctrica, Conductor y Aislante. Se continua con la Ley de Coulomb, el Principio de Superposición, el Campo a partir del concepto de Michael Faraday, y el Generador de Van de Graaff. En Condensadores, (capacitores) se analizan diversos tipos y sus propiedades. En Electrodinámica, se trata de la Corriente Eléctrica y la Resistencia Eléctrica; así mismo las Leyes de Kirchhoff, la Ley de Ohm y la Ley de Paullet. El Magnetismo, la Ley de Gauss para el magnetismo, la Ley de Biot – Savart, la Ley de Ampere, etc. El Electromagnetismo, trata de las diferentes manifestaciones de la energía electromagnética en la Transmisión de la Energía Eléctrica, las Transmisiones Electromagnéticas, La Ley de Faraday, la Ley de Lenz, etc. En Introducción a la Física Moderna, el estudiante podrá comprender algunos temas como la Óptica Ondulatoria, la Mecánica Cuántica, la Física de partículas Elementales, etc. Cerrando estas líneas de presentación, el agradecimiento institucional a los ingenieros Agustín Gutiérrez P. y Miguel Orellana A. y al Mg. Elías Catalán S.; así mismop a los profesores que han contribuido al acopio de los temas y al comentario del presente texto. LUCIO HERACLIO HUAMÁN URETA Vicerrectorado de Investigación
FÍSICA GENERAL
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ÍNDICE
Magnitudes Físicas ........................................................................ 11 Análisis Dimensional...................................................................... 17 Magnitudes Vectoriales .................................................................. 29 Cinemática ..................................................................................... 73 Problemas Resueltos....................................................................... 101 Problemas Propuestos .................................................................... 115 Fuerza y Movimiento ..................................................................... 119 Problemas Propuestos de Equilibrio de Partícula ............................ 136 Trabajo, Energía y Potencia ............................................................ 139 Problemas Resueltos....................................................................... 147 Problemas Propuestos .................................................................... 160 Electricidad y Magnetismo.............................................................. 163 Problemas Resueltos....................................................................... 169 Problemas Resueltos....................................................................... 176 Potencial Eléctrico.......................................................................... 181 Problemas Resueltos....................................................................... 188 Condensadores............................................................................... 193 Corriente Eléctrica .......................................................................... 205 Problemas Resueltos....................................................................... 213 Problemas de Electricidad .............................................................. 216 Magnetismo.................................................................................... 241 Electromagnetismo ......................................................................... 261 Problemas Propuestos .................................................................... 267 Introducción a la Física Moderna.................................................... 271 Bibliografía..................................................................................... 299
FÍSICA GENERAL
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FÍSICA GENERAL
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DISTRIBUCIÓN TEMÁTICA CLASE N° TEMA SEMANA
1 Magnitudes físicas. Análisis Dimensional. Conversión de Unidades. Problemas Resueltos y Propuestos. 1
2 Vectores en el plano. Tipos. Notación Vectorial. Componentes Rectangulares. Análisis Vectorial Bidimensional.
2
3 Vectores en el espacio. Producto Escalar. Producto Vectorial. Propiedades. Vector Unitario. Aplicaciones 3
4 Cinemática. Movimiento en una Dimensión. Sistema de Coordenadas y Desplazamiento. Movimiento con Aceleración Constante.
4
5
Movimiento de Caída Libre. Movimiento en dos Dimensiones. Movimiento Parabólico. Tiempo de Vuelo. Altura Máxima. Alcance Horizontal. Alcance Horizontal Máximo. Ecuación de la Trayectoria. Aplicaciones.
5
6
Movimiento Circular. Rapidez Tangencial. Rapidez Angular. Movimiento Circular Uniforme. Transmisión del Movimiento de Rotación. Problemas Resueltos y Propuestos.
6
7
Fuerza y Movimiento. Tipos de Fuerza. Fuerza de movimiento. Fuerza de Campo. Fuerza de Gravitación universal. Fuerza Eléctrica. Fuerza Magnética. Fuerza Elástica.
7
8 Leyes de Newton. Leyes de Newton del Movimiento. Fricción. Equilibrio Elástico. Aplicación de las Leyes de Newton.
8
9 Trabajo, Energía y Potencia 9 10 EXAMEN PARCIAL 10
11
Carga Eléctrica y Ley de Coulomb Electromagnetismo Carga Eléctrica Cuantización de la Carga Eléctrica Ley de Coulomb Principio de Superposición
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FÍSICA GENERAL
10
CLASE N° TEMA SEMANA
12
Campo Eléctrico Campo Eléctrico de Cargas Puntuales Cascarón Esférico con Carga Uniforme Potencial Eléctrico:
• El acelerador • El generador de Van de Graff • Funcionamiento del Generador de Van de Graff • Potencial Eléctrico • Definición de Potencial Eléctrico • Potencial Generado por una Serie de Cargas
Puntuales • Energía Potencial Electrostática
12
13
Condensadores: Capacitancia Arreglos de Condensadores Asociación en Serie Asociación en Paralelo Dieléctricos Efecto Dieléctrico en un Condensador
13
14
Corriente Eléctrica: Definición Intensidad de la Corriente Eléctrica Fuerza Electromotriz Pilas o Baterías Cantidades Eléctricas
14
15 Ley de OHM Resistencia Códigos de los Colores de las Resistencias
15
16 Magnetismo 16 17 Electromagnetismo 17 18 Introducción a la Física Moderna 18 19 EXAMEN FINAL 19
FÍSICA GENERAL
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MAGNITUDES FÍSICAS Y ANÁLISIS DIMENSIONAL
FÍSICA.- Es una ciencia experimental que estudia las interacciones de la
naturaleza usando el método científico.
FENÓMENO FÍSICO.- Es todo cambio y/o transformación que
experimentan ciertos cuerpos sin alterar su estructura atómica. Ejemplo:
1. El movimiento de un auto
2. La deformación parcial de un resorte
3. Los cambios de estado del agua
i) Ciencia Experimental
Teórico Experimental
* Isaac Newton
* J.C. Maxwell
* Albert Einstein (1879-1955)
* Cavendish
* T. Hertz
* E. Fermi (teórico-experimental)
ii) Ley de Gravitación Universal
o Planetas
o Sistemas Solares
o Constelaciones
o Galaxias
o Grupos
o Cúmulos
FÍSICA GENERAL
12
2r
MmGF
G=
Aristóteles
Galileo
T. Brahe J. Kepler
Isaac Newton Ley de Gravitación Universal
1ra. Ley de las Orbitas2da. Ley del barrido de áreas3ra. Ley de los Periodos
iii) Teoría Electromagnética
o Maxwell (1865) } formuló 4 Ecuaciones llamadas ecuaciones de
Maxwell (ondas electromagnéticas OEM)
o Hertz (1888) } Produce en el Laboratorio las O.E.M.
+ O.E.M.
iv) Teoría de la Relatividad
o 1905 (Teoría de la relatividad especial o restringida)
Efecto Browniano
Efecto fotoeléctrico (Premio Nobel) entregado a Albert
Einstein.
FÍSICA GENERAL
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c = Rapidez de la luz
Contracción de las longitudes
Dilatación del tiempo
o 1916 (Teoría General de la Relatividad)
o 1928 Experimento Astronómico
Física Moderna
Nano Física
Cosmología
Origen del Universo.
v) Interacciones
Tipos de interacciones:
1° Interacción Gravitacional (I.G.)
2° Interacción Electromagnética (I.E.M.)
3° Interacción Nuclear Fuerte (I.N.F.)
4° Interacción Nuclear Débil (I.N.D.)
I.E.M. • Interacción Eléctrica (I.E.)
(Maxwell 1865) • Interacción Magnética (I.M.)
I.E.D. • I.E.M. En 1965 se descubrió la
(Interacción Electrodébil) • I.N.D. interacción electrodébil
FÍSICA GENERAL
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Método Científico
I. Observación: Consiste en ver, mirar u observar la ocurrencia del
fenómeno
II. Hipótesis: Consiste en dar una explicación preliminar o previa de
la ocurrencia del fenómeno
III. Experimentación: Consiste en la medición de las variables
observadas, valiéndonos para ello de instrumentos de medida y
de las matemáticas.
IV. Ley Física: Es la expresión clara y concisa y general del fenómeno
físico analizado dando para ello una expresión matemática o
enunciado, indicando además sus limitaciones.
* Permite predecir resultados
Magnitudes físicas
Son todas aquellas que se pueden medir con cierto grado de precisión
utilizando para ello un instrumento y una unidad de medida patrón
convencionalmente establecido. Ejemplo:
1. Las dimensiones del aula pueden ser medidas con una regla
milimetrica usando como unidad el metro patrón.
2. La masa de los cuerpos se miden con una balanza usando como
unidad de medida el kilogramo patrón.
3. El tiempo transcurrido con un cronómetro usando como unidad
de medida el segundo, etc.
Las magnitudes físicas, se dividen en:
A) Según la Procedencia
i. Magnitudes físicas fundamentales: son el conjunto selecto
de magnitudes físicas que definen el sistema de unidades, y
en el caso del sistema internacional (S.I.) son 7:
FÍSICA GENERAL
15
Tabla N° 1: Magnitudes fundamentales según S.I.
Magnitud física Símbolo dimensional
Unidad de medida
Física General
Símbolo de unidad de
medida
Longitud (L) Metro (m)
Masa (M) Kilogramo (kg)
Tiempo (T) Segundo (s)
Temperatura Termodinámica (θ) Kelvin (ºK)
Intensidad de Corriente Eléctrica (I) Ampere (A)
Intensidad Luminosa (J) Candela (cd)
Cantidad de Sustancia (N) Mol (mol)
Las magnitudes físicas fundamentales nos permiten definir
las magnitudes físicas restantes.
ii. Magnitudes físicas Derivadas: Son las magnitudes físicas
que proceden de las magnitudes físicas fundamentales.
Ejm.:
• Velocidad (m/s)
• Área (m2)
• Densidad (kg/m3)
B) Según sus Características
i. Magnitudes Físicas Escalares: Son aquellas magnitudes que
quedan perfectamente definidas por un número real y su
correspondiente unidad de medida. Ejm.:
FÍSICA GENERAL
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• Masa : 60 kg
• Volumen : 1000 m3
• Tiempo : 90 s
ii. Magnitudes Físicas Vectoriales: Son aquellas magnitudes
físicas que para ser definidas requieren:
• Módulo
• Dirección y
• Sentido
EJEMPLO:
Las magnitudes vectoriales, son representadas por flechas:
• V : Valor o módulo de la
magnitud física vectorial.
• θ: ángulo con la horizontal
(dirección)
• Sentido
FÍSICA GENERAL
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ANÁLISIS DIMENSIONAL
Estudia las relaciones entre las magnitudes físicas fundamentales y las
magnitudes físicas derivadas; para esto, se usan las ecuaciones
dimensionales que nos describen la forma dimensional de las magnitudes
físicas.
ECUACIÓN DIMENSIONAL: Son expresiones algebraicas que tienen
como variables a las unidades fundamentales y se usan para probar
fórmulas, equivalencias o para dar unidades a una respuesta. También, es
una igualdad de tipo algebraico que expresan las relaciones existentes entre
las magnitudes fundamentales y las derivadas.
Notación: [ A ] ………… se lee: ecuación dimensional de A
Las ecuaciones dimensionales cumplen las leyes del álgebra a excepciones
de la suma y la resta, en la determinación de las dimensiones de una
ecuación dimensional se utiliza el principio de Homogeneidad que dice
“Todos los términos de una ecuación deben tener las mismas unidades.
Ejemplo: Determinar la ecuación dimensional de la aceleración.
Aceleración: a = v / t
[a ] = LT-1 / T => [a ] = LT − 2
PROPIEDADES DE LAS ECUACIONES DIMENSIONALES
1. Las ecuaciones dimensionales cumplen las leyes del Álgebra a
excepción de la suma y la resta.
FÍSICA GENERAL
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Ejemplo:
Sean A y B magnitudes físicas:
a) [A . B] = [A]. [B]
b) [ ][ ]BA
BA
=⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡
c) [An] = [A]n
d) [ ] [ ] m/nm nm n AAA ==⎥⎦⎤
⎢⎣⎡
2. Las ecuaciones dimensionales de los números, ángulos y funciones
trigonométricas, logaritmos de los números son iguales a la unidad.
Estas son magnitudes adimensionales.
Ejemplo:
[2π × 10–6] = 1
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ π rad4
3 = 1
[sen 45° + cos 25° – π2 ] = 1
3. Principios de homogeneidad de la suma o resta, para sumar o restar 2
o más magnitudes físicas, estas deben ser homogéneas (de la misma
especie). El principio dice que: “En toda suma o resta correcta de
magnitudes físicas, cada uno de los términos debe tener la misma
ecuación dimensional al igual a la suma total o la diferencia”.
Ejemplo:
)Correcto(kg11kg6kg5MMM
+
)Incorrecto(??m6kg15LM
=+
4. Las constantes numéricas son adimensionales, pero las constantes
físicas si tienen dimensiones ya que tienen unidades físicas.
FÍSICA GENERAL
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Ejemplo:
Constantes numéricas:
e=2,7182…
π=3,14159
Constante física:
Constante de gravitación universal G=6,67x10-11 2kg
2m.N
Aceleración de la gravedad g=9,8 2S
m
ALGUNAS ECUACIONES DIMENSIONALES BÁSICAS
i) [A] = L2 A=área ó superficie
ii) [V] = L3 V=volumen
iii) [v][ ] 1LT
TL
]t[e −=== v=velocidad lineal
iv) [a][ ] 2
1LT
TLT
]t[v −
−==
Δ= a=aceleración lineal
v) [ ] [ ][ ]
33
MLLM
vm −≡==ρ ρ=densidad
vi) [ ] [ ] 1TT1
]t[−==
α=ω ω=velocidad angular
vii) [ ] [ ]( )
21
TT
TT
−−
==ωΔ
=α α=aceleración angular
viii) [F]=[m][a]=MLT-2 F=fuerza
ix) [W]=[F][d]=ML2T-2 W=trabajo ó calor ó energía
FÍSICA GENERAL
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PROBLEMAS RESUELTOS
PROBLEMA N°1.- La presión atmosférica es de 14,7 lb/pulg2 (PSI) en el
sistema inglés. Convertir a unidades métricas de kg/cm2.
Solución:
22
2
2cm/kg033,1
)cm54,2(lg)pu1(
lb1kg4536,0
lgpulb7,14P =××=
PROBLEMA N°2.- ¿Cuántos Angstrom ( A ) hay en 2,01 cm?
Solución:
1 A =10-8cm
A1001,2cm10
A1cm01,2 88
×=×−
PROBLEMA N°3.- La densidad del agua es 62,4 lb/pie3 en el sistema inglés,
convertirla a unidades métricas (gr/cm3 ó gr/ml)
Solución:
3
3
3
3
)cm54,2(lgpu1
lg)pu12(pie1
lb1g54,4
pies/lb4,62d ×××=
d=1 g/cm3
PROBLEMA N°4.- Convertir h
km900 a m/s?
Solución:
s/m250185
hkm
900s3600
h1km1
m1000hrkm
900 ≡⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛×⎟
⎠
⎞⎜⎝
⎛=⎟
⎠
⎞⎜⎝
⎛×⎟
⎠
⎞⎜⎝
⎛×
FÍSICA GENERAL
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PROBLEMA N°5.- Hallar “α” para que la ecuación sea dimensionalmente
correcta: αα=− cosAB.tgBA3 32
Solución:
Dentro de la raíz, se debe cumplir [A2]=[B3] (por principio de homogeneidad)
αα= cos3 3 AB.tgB
αα= cosABtgB
[ ] [ ][ ][ ]cos 3 2cos / 2B tg A B Bα + α= α =
2=3+2cosα
α=− cos21
α=120°
PROBLEMA N°6.- La fórmula para hallar la rigidez de una cuerda es:
2dbR
aQS ⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛ += , donde:
Q=Peso (Newtons), R=radio, d=diámetro, S=(Newtons); hallar las
ecuaciones dimensionales de las cantidades “a” y “b”; si dicha ecuación es
dimensionalmente correcta.
Solución:
22 bdRQadS +=
]b][d[RQd]a[]S[ 2
2+
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡=
LMT-2=[a]L2MT-2=[b]L2
∴ [a]=L-1
[b]=L-1MT-2
FÍSICA GENERAL
22
PROBLEMA N°7.- Determinar las dimensiones de “A” e “Y” para que la
expresión Y=APe(4mA/V) sea dimensionalmente correcta, siendo: P=presión,
m=masa, v=rapidez y e=base de los logaritmos neperianos.
Solución:
De la expresión Y=APe(4mA/v), el exponente de “e” tiene como ecuación
dimensional la unidad porque es un número:
1vmA4
=⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ , 1LT
]A[M1
=−
luego [A]=LT-1M-1
[Y]=(LM-1T-1)(L-1MT-2)(1) ∴ [Y]=T-3
PROBLEMA N°8.- La siguiente expresión es dimensionalmente correcta:
AghBx1
AghmvPCW 60sec °α
−=−−
hallar la fórmula dimensional de 1−
ααα ⎟⎠⎞⎜
⎝⎛= cBAQ donde:
W=trabajo, m=masa, v=rapidez, g=aceleración de la gravedad, h=altura,
x=distancia, P=potencia
Solución:
L2MT-2=M(LT-1)α=[A]LT-2L-[B]L2=L2MT-3[C]
LαMT-α=L2MT-2, α=2, [A]=M, [B]=MT-2
[C]=T ∴Q=M5/2T-2
PROBLEMA N°9.- Si la siguiente ecuación es dimensionalmente correcta
r-yv-zF=nx, donde )tiempo)(longitud(
masan =
F=fuerza, r=radio, v=rapidez. Hallar: (x+y+z)
FÍSICA GENERAL
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Solución:
[F]=[n]x[r]y[v]z
LMT-2=(ML-1T-1)x(L)y(LT-1)z=L-x+y+z MxT-x-z
L = L-x + Ly L2 → -x + y + z = 1
M = Mx → x = 1
T-2 = T-x T –z → -x –z = z
Luego: (x+y+z)=3
PROBLEMA N°10.- De acuerdo con la Ley de Coulomb para la interacción
de dos cargas eléctricas en el vacío, se verifica lo siguiente:
221
0 d
41
Fπε
= , donde F=Fuerza
q1 y q2=cargas eléctricas, y d=distancia. Se pide encontrar las dimensiones
de la permitividad eléctrica en el vacío (ε0)
Solución:
[ ] [ ]
[ ]221
0 d
qq141]F[
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡
ε⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡π
=
2
0
22
L][)IT)(1(LMT
ε=−
[ ] 24130 ITML −−=ε
PROBLEMA N°11.- El período de un planeta que gira en la órbita circular
depende del radio de la órbita [R], de la masa de la estrella [M] y la
constante de gravitación universal [G].
Dato: G=M-1L3T-2
FÍSICA GENERAL
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Solución:
De acuerdo al enunciado tenemos:
T=KRxMyGz
[T]=[K][R]x[M]y[G]z
T=LxMyM-zL3zT-2z
T=My-zLx+3zT-2z
M°L°T1=My-zLx+3zT-2z
A igual base, exponentes iguales:
M°=My-z → 0=y-z → y=z
T1=T-2z → 1=-–2z →z=21−
L°=Lx+3z → 0=x+3z → x=–3z x=23
Luego:
T=KR3/2M-1/2G-1/2
2/12/1
2/3
GMKRT =
T=KRMGR
PROBLEMA N°12.- Determinar la fórmula que nos permite expresar el
volumen de H2O por unidad de tiempo [Q] que sale por un agujero,
sabiendo que depende de la densidad (d), del diámetro (D), presión (p) y K
constante adimensional.
Solución:
De acuerdo al enunciado tenemos:
Q=KdxDyPz
[Q]=[K][d]x[D]y[P]z
L3T-1=(1)(ML-3)x(L)y[ML-1T-2)z
FÍSICA GENERAL
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M°L3T-1=Mx+z. Ly-3x-zT-2z
Igualando exponentes de base igual:
M°=Mx+z → x+z=0→ x = -1/2
L3=Ly-3x-z → 3=y-3x-z → y = 2
T-1=T-2z → -1=-2z → z = 1/2
En (I): Q=Kd-1/2D2P1/2
Q=KD2
dP
PROBLEMAS PROPUESTOS
PROBLEMA N°1.- Encontrar [K]y[C] si la ecuación es dimensionalmente
correcta )HK(m
MsenC22 +
θ= ; donde: M=momento de fuerza, m=masa y
H=altura.
Respuesta: [K]=L, [C]=T-2
PROBLEMA N°2.- Determinar las dimensiones que debe tener “Q” para
que la expresión “W” sea dimensionalmente correcta
W=0,5mvα+Agh+BP, donde W=trabajo, m=masa, v=rapidez,
g=aceleración de la gravedad, h=altura, P=potencia, α=potencia
desconocida.
Hallar: αα= BAQ
Respuesta: Q=M2 T
FÍSICA GENERAL
26
PROBLEMA N°3.- Halle la ecuación dimensional de “C” en la expresión:
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡−= θ
−
1ePP Ec2
2mv
0 , donde: v=rapidez, m=masa, E=energía,
θ=temperatura, P≡P0=potencia
Respuesta: [C]= θ-1
PROBLEMA N°4.- En la ecuación dimensionalmente correcta hallar [B].
Donde: P=potencia y W=peso específico NlnyB
PWNseny
48=−
π
Respuesta: [B]=M2T-5
PROBLEMA N°5.- En la ecuación homogénea, halle [x], siendo “e”, base de
los logaritmos neperianos F.y.e.zsen4
)2P1P( xyz=απ
−x; donde: P1 y
P2=presiones, F=fuerza
Respuesta: [x]=L
PROBLEMAS PROPUESTOS DE ECUACIONES DIMENSIONALES Ejercicio 1:
En la figura se tiene un cuerpo sumergido en un líquido. La
expresión dimensional de su densidad está definida por la
siguiente ecuación:
D = X.m + Y.A + Z.h
Donde D = densidad, m = masa del cuerpo, A=área, h=altura del cuerpo
con respecto a la base del recipiente. Determinar las dimensiones de X, Y,
Z.
FÍSICA GENERAL
27
Ejercicio 2:
Se tiene un ventilador (ver figura), la potencia de su hélice esta
determinada por la siguiente ecuación dimensional. Donde
P=potencia, w=velocidad angular. Determinar las dimensiones
de K y las unidades en el SI.
P = K.ω2.Tg θ Ejercicio 3:
En la figura se fisiona el núcleo de un átomo y se liberan las
partículas subatómicas. La energía que llevan está determinada
por la siguiente expresión dimensional. Donde: E=energía,
F=fuerza, V=velocidad, a=aceleración. Determine las
dimensiones de A, B, C.
E = A.F + B.v2 + C.a Ejercicio 4:
La velocidad del cuerpo de la figura sobre el eje
X está dada por la ecuación dimensional. Donde t
= tiempo. Determinar las dimensiones de K2
Ejercicio 5:
En la figura, la fuerza necesaria para subir el cuerpo está
definida por la siguiente ecuación dimensional. Determinar
las dimensiones de B y sus unidades en el SI. F = fuerza,
V=velocidad.
FÍSICA GENERAL
28
Ejercicio 6:
En un tubo de rayos catódicos se liberan electrones.
(Ver figura) La distancia recorrida por dichos electrones
en un tiempo (t) está dada por la siguiente ecuación
dimensional. Identifica las dimensiones de X, Y, Z.
2.21. tZtYXd ++=
Ejercicio 7:
En la figura la presión que ejerce el cuerpo sobre el
líquido está definida por la ecuación dimensional. Donde
P = presión, W = peso, g = aceleración, h = altura del
objeto con respecto a la base. Determine las dimensiones
de A y B.
Ejercicio 8:
En la figura se deja caer un cuerpo del globo. Un
investigador asocia al evento la siguiente ecuación
dimensional. Donde P = peso del objeto que cae,
t=tiempo y m=masa. A través del análisis dimensional
identifica que magnitud física representa K.
FÍSICA GENERAL
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MAGNITUDES VECTORIALES
Una magnitud vectorial es aquella que tiene módulo, dirección y sentido y
puede representarse por un vector.
Ejemplo:
Velocidad, desplazamiento, aceleración.
VECTOR EN EL PLANO
Definición de vector
Es una magnitud que para ser determinada se requiere conocer su módulo,
su dirección y su sentido. Por ejemplo la velocidad, aceleración, fuerza, etc.
Cada vector posee unas características que son:
Origen
O también denominado Punto de aplicación. Es el punto exacto sobre el
que actúa el vector.
Módulo (o Norma)
Es la longitud o tamaño del vector. Para hallarla es preciso conocer el
origen y el extremo del vector, pues para saber cuál es el módulo del
vector, debemos medir desde su origen hasta su extremo.
Sentido
Origen
Módulo
A
| A |= Módulo del Vector A . θ = ángulo respecto al eje X, determina la dirección de A . θ o
FÍSICA GENERAL
30
Dirección
Viene dada por la orientación en el espacio de la recta que lo contiene. Esta
determinado por el ángulo que hace el vector con el eje X positivo.
Sentido
Se indica mediante una punta de flecha situada en el extremo del vector,
indicando hacia qué lado de la línea de acción se dirige el vector.
TIPOS DE VECTORES
Vectores Paralelos:
Tienen la misma dirección y sentido, pero no necesariamente el mismo
módulo.
Vectores Antiparalelos:
Tienen la misma dirección y sentidos opuestos, y no necesariamente el
mismo módulo.
Negativo de un Vector:
Es un Vector que tiene sentidos opuestos al vector original, conserva su
mismo módulo y la misma dirección.
A B
θ θ
A B
θ θ
FÍSICA GENERAL
31
Vectores Iguales:
Son Vectores que tienen igual módulo, la misma dirección y el mismo
sentido.
Leyes del álgebra vectorial
(1) ABBA +=+
(2) CBACBA ++=++ )()(
(3) mAAm =
(4) AmnAnm )()( =
(5) AnAmAnm +=+ )(
(6) BnAmBAm +=+ )(
Vector Unitario
Es todo vector de módulo unidad. Si A es un vector de módulo distinto de
cero, | A | ≠ 0, El vector AA
A =μ es un vector unitario de la misma
dirección y sentido que A .
Como ejemplo de vectores unitarios, tenemos:
A B
θ θ
B = – A
A B
θ θ
A = B
FÍSICA GENERAL
32
( )kCosjCosiCoskAA
jAA
iAA
AA zyx
Aˆˆˆˆˆˆˆ γβαμ ++=⎥
⎦
⎤⎢⎣
⎡++==
Multiplicación de un Vector por un Escalar
Sea A el Vector, y r = 2 el Escalar, luego: C = r A , donde C es un Vector.
El escalar r puede ser positivo o negativo. En éste último caso el vector
resultante tiene sentido opuesto al vector original.
Sistema de Referencia
El sistema de referencia espacial de los vectores, estará formado por un
origen y tres ejes perpendiculares. Este sistema de referencia permite fijar la
posición de un punto cualquiera con exactitud.
El sistema de referencia que usaremos, como norma general, es el Sistema
de Coordenadas Cartesianas.
Componentes de un vector
Vectores unitarios elementales i : vector unitario paralelo al eje x
j : vector unitario paralelo al eje y k : vector unitario paralelo al eje z
2A A
FÍSICA GENERAL
33
Cualquier vector puede ser considerado como resultado de la suma de tres
vectores, cada uno de ellos en la dirección de uno de los ejes coordenados.
Sea r el vector.
También puede representarse en función de los vectores unitarios elementales:
( )r x,y,z=
r xi yj zk= + +
OPERACIONES CON VECTORES
A) Suma de Vectores
(A.1) Métodos gráficos:
(A.1.1) Método del Paralelogramo.- Este método es válido para dos
vectores concurrentes y coplanares. Para hallar la resultante se une
a los vectores por el origen y se forma el paralelogramo.
(A.1.2) Método del Triángulo.- Es válido para dos vectores. Se une
el extremo de uno de los vectores con el extremo del otro y se forma
el triángulo.
(A.1.3) Método del Polígono Se usa para más de dos vectores. Se
dibujan los vectores uno a continuación de otro y la resultante se
obtiene uniendo el origen del primer vector con el extremo del
último vector.
yx 2r r r r= + +
y
x
z
r
FÍSICA GENERAL
34
(A.2) Método Analítico.
Para hallar la resultante por este método, sigue los siguientes pasos:
a) Se descomponen los vectores en sus componentes
rectangulares.
b) Se halla la resultante de las componentes en las direcciones x, y
e z
Ejemplo: Sumar y Restar los vectores P y Q
(A.3) Método Algebraico para la Suma de vectores
Dados tres vectores kAjAiAA zyxˆˆˆ ++=
kBjBiBB zyxˆˆˆ ++=
kCjCiCC zyxˆˆˆ ++=
La expresión correspondiente al vector suma es: CBAS ++=
O también: kSjSiSS zyxˆˆˆ ++=
Siendo por tanto: xxxx CBAS ++=
P
Q
R = P + Q
Q
P
R = P – Q
FÍSICA GENERAL
35
PRODUCTO ESCALAR
El producto escalar de dos vectores A y B , llamado también producto
punto, representado por el símbolo A . B (se lee A multiplicado
escalarmente por B ), se define como la cantidad escalar obtenida hallando
el producto de la magnitudes de A y B con el coseno del ángulo entre los
vectores:
A . B = AB cos θ =⏐ A ⏐⏐ B ⏐ cos θ 00 ≥ θ ≥ 1800
PROPIEDADES:
1. A . B = B . A (Ley conmutativa para el producto escalar)
2. A . ( B + C ) = A . B + A . C (ley distributiva)
3. P ( A . B ) = (p A ). B = A . ( p B = ( A . B )p
4. i . i = j . j = k . k = 1; i . j = j . k = k . i = 0
5. Si A . B = 0. Si A y B no son nulos, entonces A y B son
perpendiculares.
EJERCICIO: Encontrar el ángulo entre los vectores: A 2 2→
= + −i j k y
B 6 3 2→
= − +i j k
Solución.- Aplicando el producto escalar a los vectores →→
ByA tendremos:
x x y y z z
2 2 2 2 2 2x y z X Y Z
A B A B A BA.BA.B ABCos Cos
AB A A A B B B
→ →→ → + +
= θ → θ = =+ + + +
A
B θ
FÍSICA GENERAL
36
Reemplazando datos tendremos:
2 2 2 2 2 2
(2)(6) (2)( 3) ( 1)(2) 4Cos 0,1905
(3)(7)2 2 ( 1) 6 ( 3) 2
+ − + −θ = = = →
+ + − + − +
o79≅θ
.
1.1.1 Producto Vectorial
El producto vectorial de dos vectores A y B , representado por el
símbolo A x B se lee A multiplicado vectorialmente por B), se
define como el vector perpendicular al plano determinado por A y
B en la dirección de avance de un tornillo de rosca derecha que ha
sido rotado de A hacia B .
La magnitud del producto vectorial A x B está dada por:
⏐ A x B ⏐=AB sen θ
Otra regla sencilla útil para establecer la dirección de A x B es la
siguiente: Colocar el pulgar, índice y el dedo mayor de la mano
derecha en la posición mostrada en la figura.
FÍSICA GENERAL
37
Propiedades:
1. A x B = - B x A (ley conmutativa para el producto
vectorial no se cumple)
2. A x ( B +C ) = A x B + A x C Ley distributiva
3. p ( A x B ) = (p A )x B = A x ( p B ) =( A x B )p , donde p es
un escalar
4. i x i = j x j = k x k = 0, i x j = k , j x k = i , k x i
= j
5. Si A = Ax i + Ay j +Az k y B = Bx i + B y j + Bz k ,
entonces
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
=
zyx
zyx
BBBAAAkji
BxA
ˆˆˆ
6. ⏐ A x B ⏐ = área del paralelogramo con lados A y B.
7. Si 0=BxA , siendo A y B vectores no nulos, entonces A y B
son paralelos.
OPERACIONES CON VECTORES
• ADICIÓN DE VECTORES
Dado dos vectores ( )21
a,aa = y ( )21
b,bb = ; se define la suma
( )2211
ba,baba ++=+
FÍSICA GENERAL
38
Ejemplo: )4,3(a =
)2,1(b =
( )3,2c =
)6,4(ba =+
( )36,24cba ++=++
( )32,21cb ++=+
( )34,23ca ++=+
Gráficamente:
• SUSTRACCIÓN DE VECTORES
Dado dos vectores ( )21
a,aa = y ( )21
b,bb = , se define la resta
( )2211
ba,baba −−=−
Ejemplo:
)4,3(a =
)2,1(b =
( )3,2c =
FÍSICA GENERAL
39
)2,2(ba =−
( )34,23ca −−=−
CALCULO DE LA RESULTANTE DE VECTORES
REGLA DEL PARALELOGRAMO
Nota: Para la suma o composición de vectores, se debe colocar
secuencialmente el conjunto de vectores uno tras de otro (no importando el
vector inicio), de tal forma, que el vector suma ó resultante se obtiene
uniendo el punto inicial con el punto final de la secuencia.
EJEMPLO: Hallar gráficamente la suma de los siguientes vectores:
B
A
D
C
(a) Disposición original
AD
B
C
R
R= A+ B+ C+D
(b) Arreglo final
FÍSICA GENERAL
40
CASO ESPECIAL: BAS +=
⎪⎩
⎪⎨⎧
δ
SS
21222
/
cosBABAS⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
θ++=
θ+
θ=δ
cosBA
senBtg
• MULTIPLICACIÓN DE UN VECTOR a POR UN ESCALAR
r: Dado un vector ( )21
a,aa = , se define la multiplicación ar , al
vector ar =r(a1,a2)=(ra1,ra2)
1) Si r>0
2) Si r<0
VECTORES UNITARIOS CARTESIANOS
),(j,),(i 1001 ==
Los vectores unitarios j,i son notables ya que siguen la misma dirección
positiva de los semiejes OX y OY respectivamente.
FÍSICA GENERAL
41
EJEMPLO
),(a 43=
jia 43 +=
),(),(a 104013 +=
),(),(),(a 434003 =+=
ANGULO DE INCLINACIÓN DE UN VECTOR EN UN SISTEMA
DE EJES COORDENADOS O CARTESIANOS
Dado un vector a , en su representación como
radio vector, es decir con su origen en el origen de
coordenadas. θ es el ángulo que hace el vector
con el eje X positivo, medido en el sentido
antihorario. El vector unitario en la dirección del
vector a se define como: a
u
a a
aˆ ˆu , u 1a
= = ,
Luego: a
uaa = … (1)
El vector unitario )u,u(ua 21
= tiene como modulo la unidad (1)
En la figura mostrada:
θ=→=θ senu)(
usen
22
1
θ=→=θ cosu)(
ucos
11
1
y
x0
a
u1
u2
ua u2
u1
FÍSICA GENERAL
42
Luego el vector unitario a
u :
a
u =(cosθ,senθ) … (2)
Reemplazando la ecuación (2) en (1):
)sen,(cosaa θθ=
Ésta es una nueva expresión para el vector a en función de su módulo y el
ángulo que hace con el eje positivo de las X.
EJEMPLO
( )ºsen,ºcosAA 5353=
( )24,1854,
5330A =⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛=
( )ºsen,ºcosB 373720 −=
( ) ( )121653
54
20 ,,B −=⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛ −=
( ) ( )ºsen,ºcosC 4545220 −−=
( ) ( )20202
1
2
1220 −−=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ −−= ,C
PRODUCTO ESCALAR
Dado dos vectores ( ) ( )2121
b,bbya,aa == ; se define el producto escalar
2211babab.a += , y usando las propiedades del producto escalar se
establece que θ= cosbab.a donde θ es el ángulo entre los vectores
bya .
y
x
AB
C
2030
20 2
53º37º
45º
FÍSICA GENERAL
43
De la expresión anterior despejamos
( )ba
b.acos =θ , luego
( )⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡=θ
ba
b.acosarc
PROPIEDADES DEL PRODUCTO ESCALAR
i. Propiedad conmutativa a.bb.a =
ii. Factorización de un escalar ( ) ( ) ℜ∈∀= r,b.arb.ar
iii. Propiedad distributiva ( ) c.ab.acb.a +=+
iv. Producto escalar de un vector
por sí mismo 02
221
2≥+== aaaa.a
v. 222
2 bb.aaba ++=+
vi. 222
2 bb.aaba +−=−
ORTOGONALIDAD DE VECTORES
Dos vectores bya son ortogonales, si éstos son perpendiculares. Es decir
si forman entre sí un ángulo de 90°.
Dos vectores bya son
ortogonales ⇔ (si y solo sí)
baba −=+
Las longitudes de sus diagonales
son iguales.
a
b
FÍSICA GENERAL
44
EL VECTOR ORTOGONAL ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ ⊥a
Dado un vector ( )21
a,aa = , su ortogonal será ( )12
a,aa −=⊥
, ambos
vectores ⊥
aya tienen la misma longitud.
EJEMPLO
( )43,a =
( )3,4a −=⊥
( ) a)4,3(4,3)a( −=−=−−=⊥⊥
VECTORES EN UN SISTEMA DE COORDENADAS
CARTESIANAS TRIDIMENSIONALES
Dado un vector a representado en tres dimensiones, ( )321
a,a,aa = , su
representación en un sistema de coordenadas cartesianas tridimensional es
de la siguiente forma:
Punto P=(a1,a2,a3)
Punto O=(0,0,0)
OPOPa −==
( )321
a,a,aa =
FÍSICA GENERAL
45
MODULO O NORMA DE UN VECTOR a
Dado un vector ( )321
a.a,aa = ; se define modulo o norma al número
positivo 23
22
21
aaaa ++=
EJEMPLO
1316912431243 222 ==++== a,),,(a
39221221 222 ==++== b,),,(b
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=
1312
134
133
,,ua
1169169
1312
134
133 222
==⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛+⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛+⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛=a
u
VECTOR UNITARIO ⎟⎠⎞⎜
⎝⎛
au
Un vector unitario es un vector cuyo modulo o cantidad es 1. Todo vector
0≠a , tiene un único vector unitario en la misma dirección que el vector
a , definido por a
au
a= , donde
au = vector unitario en la dirección de
a .
EJEMPLO
Dado el vector 131243 == a,),,(a
FÍSICA GENERAL
46
( )
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛===
1312
134
133
131243
,,,,
a
au
a
3221 == b,),,(b
( )
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛===
32
32
31
3221
,,,,
a
bu
b
VECTORES UNITARIOS CARTESIANOS EN 3D
),,(k,),,(j,),,(i 100010001 ===
Los vectores unitarios k,j,i son notables ya que
apuntan a la misma dirección positiva de los ejes OX,
OY y OZ respectivamente.
EJEMPLO
),,(a 326= ( )332 −= ,,b
Puede ser expresado kjia 326 ++= kjib 332 −+=
PRODUCTO ESCALAR
Dado dos vectores ( ) ( )321321
b,b,bbya,a,aa == , se define el
producto escalar 332211
bababab.a ++= . Y mediante las propiedades
del producto escalar se demuestra:
( )ba
b.acos,cosbab.a =θθ=
z
x
yO
i
j
k
FÍSICA GENERAL
47
( )ba
b.acosarc=θ
EJEMPLO: Hallar el ángulo que forman
los vectores a =(3,4,12) y b =(1,2,2)
a •b =(3)(1)+(4)(2)+12(2)=3+8+24
a •b =35
131691243 222 ==++=a
39221 222 ==++=b
( )⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛===θ
3935
31335
))((arccos
ba
b.aarccos
( ) °≅=θ 182689740 ,,arccos
DIRECCIÓN DE UN VECTOR EN UN SISTEMA CARTESIANO
TRIDIMENSIONAL
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
θ
θ
θ
z
y
x
directoresángulos
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
θ
θ
θ
z
y
x
cos
cos
cos
directoresenoscos
( )zyxa
cos,cos,cosu θθθ=
1222 =θ+θ+θ=zyxa
coscoscosu
1222 =θ+θ+θzyx
coscoscos
FÍSICA GENERAL
48
Sabemos:
( ) ( )zyxaa
cos,cos,cosaa,a,auaaa
au θθθ=→=→=
321
(a ,a ,a )=1 2 3 a cos x a cos a cosy z
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛=θ→θ=
|a|
aarccoscosaa
xx1
1
a
acos
x1=θ
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛=θ→θ=
|a|
aarccoscosaa
yy2
2
a
acos
y2=θ
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛=θ→θ=
|a|
aarccoscosaa
zz3
3
a
acos
z3=θ
EJEMPLO
Hallar la dirección del vector 3221221 222 =++== a,),,(a
FÍSICA GENERAL
49
⎪⎪⎪⎪
⎩
⎪⎪⎪⎪
⎨
⎧
⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛=θ
⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛=θ
⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛=θ
323231
arccos
arccos
arccos
z
y
x
EJEMPLO
Hallar un vector ortogonal c a los vectores a y b
),,(by),,(a 121432 ==
El vector c ortogonal a a y b es bac ×=
( ) ( ) ( )2132
1142
1243
121432 kjikji
bac +−==×=
( ) ( ) ( ) ( ) ( )344283 −+−−−=×= kj)i(bac
( ) ( )( ) ( )( ) ( )125125 ,,kj)i(bac −=+−−−=×=
( )125 ,,c −=
TEOREMA
Dos vectores a y b son ortogonales si y sólo sí a •b =0, es
decir su producto escalar es igual a cero.
Luego si c en el ejemplo es ortogonal a cyb ,
entonces a •b =0 → (2,3,4)•(-5,2,1)=-10+6+4=0
b •c =0→ (1,2,1)•(-5,2,1)=-5+4+1=0
Luego, se verifica que el producto escalar es igual a cero en ambos casos.
ab
FÍSICA GENERAL
50
PROPIEDADES DEL PRODUCTO VECTORIAL
i) Propiedad anticonmutativa abba ×−=×
ii) Factorización de un escalar ( ) ( )( ) ℜ∈×=× r,barbar
iii) Propiedad distributiva ( ) cabacba ×+×=+×
iv) Módulo del producto vectorial θ=× senbaba , donde
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
=×
=×
=×
jik
ikj
kji
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
−=×
−=×
−=×
jki
ijk
kij
ÁREA DE UN TRIÁNGULO Y DE UN PARALELOGRAMO
b
hsen =θ
A=Area de un paralelogramo
AΔ=Area de un triángulo
FÍSICA GENERAL
51
θ= senbh ….. (1) A= ha ….. (2)
Reemplazando (1) en (2):
A= basenba ×=θ (propiedad iv)
Luego: A= ba ×
Luego el área del triángulo es: AΔ= ba ×21
EJEMPLO
Hallar el área del triángulo formado por los puntos A(0,0,0), B(2,2,6),
C(1,6,3)
),,(ACACa 361=−==
),,(ABABb 622=−==
( ) ( ) ( )2261
6231
6236
622361 kjikji
ba +−==×
( )[ ] ( )[ ] ( )( )12266636 −+−−−=× kjiba
( )( ) ( )( ) ( )( )10030 −+−=× kjiba
( )10030 −=× ,,ba
( ) ( )22 10030 −++=× ba
FÍSICA GENERAL
52
10101000100900 ==+=× ba
210521
ubaAA
=×=
PROBLEMAS RESUELTOS
PROBLEMA N°1.- Las tres fuerzas de
la figura actúan sobre un cuerpo
materializado en el origen. Hallar la
resultante y su dirección.
Solución
F1x = 173.205 F1y = 10
F2x = -212.132 F2y = 212.13
F3x = -60.182 F3y = -79.86
--------------------------- ---------------------
----
FRx = -99.109 FRy = 232.26
( ) ( ) j,i,FR
26823210999 +−=
53252,FR
= N
109,99268,232tg
−=θ
θ = 113,1079°
FÍSICA GENERAL
53
PROBLEMA N°2.- Las componentes X y Z de la fuerza F mostrada en la
figura son 150 kg y -50kg respectivamente. ¿Cuál es el valor de la fuerza
F y cuáles son sus cosenos directores?
Solución
F =(F1, F2, F3)
F1=|F |cosθx → cosθx=F
F1
F2=|F |cosθy → cosθy=F
F2
F3=|F |cosθz → cosθz=F
F3
θy=30°
cosθy=23
150=F cosθx → cosθx=F
150
-50=F cosθz → cosθz=F
50−
cos2θx+cos2θy+cos2θz=1
150
23150
22
2
=⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛−
+⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛
FF
X
Z
Y30º
F
FÍSICA GENERAL
54
Luego:
cosθx= 4740228316
150.
.≅
cosθy= 867023
.≅
cosθz= 158022831650
..
≅−
PROBLEMA N°3.- En el gráfico mostrado
hallar (m+n)2, si el vector a es paralelo a
b . M es punto medio de AC y N es punto
medio de BD y bnamx +=
Solución
⎪⎭
⎪⎬⎫
=++=++
)(DNxAMa)(BNxCMb
21 sumando (1)+(2)
BNDNxCMbxAMa +=+++++
DNBNCMAMxba +=++++ 2 (3)
Sabemos: AMMACM −== (4)
BNNBDN −==
Reemplazando (4) en (3):
( ) ( )BNBNAMAMxba −+=−++++ 2
02 =++ xba
bax −−=2
bax21
21
−−
=
A
B C
D
b
M Nx
a
FÍSICA GENERAL
55
luego: 21−
=m 21−
=n
( ) 121
21 2
2 =⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛ −−=+ nm
PROBLEMA N°4.- En la figura mostrada, hallar el vector:
fedcba 268226 +++++
Solución
De la figura observamos que:
cba =+
0=++ ced
0=++ fda
Y piden: fedcbaE 268246 +++++=
Luego: ( ) ( ) ( ) debacedfdaE 44422 +++++++++=
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛+++= debaE
c
4
FÍSICA GENERAL
56
040
=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛++= decE
0=E
PROBLEMA N°5.- Se tiene los vectores ByA , si kjiB 51010 ++= , el
módulo de A es 8 y 60=B.A . Se pide hallar ?BA =×
Solución
Como kjiB 51010 ++=
( ) 15955101051010 222 ==++== B,,,B
°=θ→=θ=→θ=→θ= 6021
12060
81560 coscos))((cosABB.A
Se sabe: θ=× ABsenBA
Luego: 36036023
158 =×→=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=× BA))((BA
PROBLEMA N°9.- La figura muestra 4 vectores, con indicación de sus
cantidades y orientación. Hallar dcba +++
Solución
Del gráfico se observa: 0=+++ dcba
a
b
cd 14
10
10
2
FÍSICA GENERAL
57
PROBLEMA N°6.- Dado los siguientes vectores. Hallar
el módulo de la resultante de los vectores mostrados, si
f=9 y d=12; siendo dyf perpendiculares.
Solución
defabcR +++++=
Del gráfico vemos que: ( ) defabc =+−+++
fdffddR 22 +=+++=∴
( ) ( ) 30241822 2222 =+=+= fdR
30=R
PROBLEMAS PROPUESTOS DE VECTORES
PROBLEMA N°1.- Se muestra un cuadrado de 4m de lado dividido
uniformemente en 16 cuadraditos. Calcular:
a) el vector resultante
b) la cantidad de R
c) un vector unitario en la dirección de R
d) el sentido de R
e) la dirección de R
Respuesta: a) R =(3,6) b) 3 5 c) ⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
552
55
,u
PROBLEMA N°2.- Dos vectores ByA de 10 y 15 unidades de longitud
forman un ángulo entre sí de (a)0°, (b)60°, (c)150°, (d) 180°. Encontrar
para cada caso:
a
e
b
c d
f
FÍSICA GENERAL
58
a) el vector resultante BAR +=
b) la cantidad de RR =
c) la dirección de R
d) el sentido de R
NOTA: Tomar como referencia el vector más pequeño, es decir el vector de
cantidad menor en la dirección del eje x.
PROBLEMA N°3.- Dos vectores ByA , tienen una resultante máxima de
16 y una mínima de 4. ¿Cuál será el módulo de la resultante de dichos
vectores cuando éstos formen 127° entre sí?
Respuesta: 8 unidades
PROBLEMA N°4.- Sobre un clavo ubicado
fijamente en el piso se especifican las acciones
de dos fuerzas cuyos módulos son de 1 N y 2
newton respectivamente. Determine:
a) el módulo de la fuerza resultante
b) el módulo de la diferencia de fuerzas
Respuesta: a) NFF 321
=+ b) NFF 721
=−
PROBLEMA N°5.- Hallar la resultante y su dirección del siguiente sistema
de vectores concurrentes y coplanares.
F1
F260º
120º
+
FÍSICA GENERAL
59
Respuesta: a) °=θ=+= 53504030 ,NR,jiR
PROBLEMA N°6.- Halle el vector resultante, su
cantidad y dirección en el siguiente diagrama.
Respuesta:
a) ⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛ −=θ==23
1332 arctg,R,),(R
PROBLEMA N°7.- Hallar la siguiente
expresión vectorial PFR −= , en
términos de los vectores unitarios
kyj,i . 1020 == P,F
Respuesta: kjiR320
368
326
+−−=
PROBLEMA N°8.- En la figura, ABC es un
triángulo equilátero, R, S y M son puntos medios
de los lados ACyBC,AB respectivamente. Si
FGrSCnABmMB ++=
37º 45º
2 25
2
X
Z
Y
3
4
F
6
10
P
A R B
SM F
C
G
FÍSICA GENERAL
60
Hallar: P=r-2n-4m
Respuesta: P=0
PROBLEMA N°9.-
a) ¿Para qué valores de α son ortogonales los vectores
kjibykjia 3243 −α−=+α+= ?
b) Hallar ab ×
Respuesta:
a) 2
23223
21−
=α=α
b) ( ) ( ) kjiab 21513223
+−+⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=×
( ) ( ) kjiab 215132
23−+−+⎟
⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ −=×
PROBLEMA N°10.- Hallar el área formada por los
siguientes puntos: P=(1,1); Q=(2,3); R=(4,2);
S=(6,1)
Respuesta: A=5
PROBLEMA N°11.- Se muestra en la figura dos vectores ByA de un
módulo 6 y 4 respectivamente. Hallar analíticamente:
a) BA +2
b) AB −2
c) el ángulo entre los vectores ByA
d) un vector ortogonal al vector ( )AB −
Y
X
P
QR
S
A
B
6
4
45º
60º
FÍSICA GENERAL
61
Respuesta:
a) ( ) ( ) jiBA 32262262 −+−=+
b) ( ) ( ) jiAB 23342342 −−+−−=−
c) θ=165° ó 195°
d) ( ) ( )2322332 −−+=−⊥
,AB
PROBLEMA N°12.- En el gráfico mostrado, hallar
(m+n)2, si el vector a es paralelo a b , M es punto
medio de AC y N es punto medio de BD y
bnamx +=
Respuesta: (m+n)2=1
PROBLEMA N°13.- Hallar ba − , en
términos de los vectores unitarios
k,j,i . 2064 == b,a
Respuesta:
( ) kj.i.ba 2044798619 ++−=−
PROBLEMA N°14.- a) Los siguientes vectores: kjia 23 −+= ,
kjib 43 ++−= y kjic 624 −−= , pueden formar los lados de un
triángulo? b) Determinar las longitudes de las medianas del triángulo.
Respuesta: a) si b) b.1) 2
114 b.2) 6 b.3)
2150
M Nx
B b C
Aa
D
Z
Y
3
b
4
12
a
X
FÍSICA GENERAL
62
PROBLEMA N°15.- Averiguar cuál de los siguientes vectores no es un
vector unitario:
a) jiF23
21
−=
b) jcosisenQ θ−θ=
c) jis54
53
+−
=
d) jiT25
43
+=
e) jiw3
1
3
2+=
Respuesta: d) y e)
PROBLEMA N° 16: La resultante de dos vectores varía entre su valor de 2 y
8 unidades. ¿Cuál será la resultante cuando los vectores formen un ángulo
de 60°?
Solución.- Sean →
A y →
B los vectores →→→
+= BAR
Cuando: 8máx
=+=→⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=
→→
BARRR …….. (1)
Cuando: 2mín
=−=→⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=
→→
BARRR …….. (2)
Resolviendo (1) y (2) para A y B obtenemos: A = 5; B=3 Si ahora θ = 60°, aplicando la ley de cosenos tendremos:
760352352 2222 =++=→++= oo CosxxRABCosBAR θ
∴ 7=R Rpta.
FÍSICA GENERAL
63
PROBLEMAS PROPUESTOS
1) Sean los vectores
a = 3i - 2j
b = -4i + j
calcular:
a) El vector suma y su módulo.
b) El vector diferencia y el ángulo que forma con el eje OX.
c) El vector c = 2 a - 3 b y el vector unitario que define la
dirección y sentido de c.
2) Se tienen dos fuerzas coplanarias y concurrentes cuyos módulos son:
F1 = 5 N. y F2 = 7 N., que forman respectivamente los siguientes
ángulos con el eje OX: 60º y 30º.
Calcular:
a) La fuerza resultante.
b) Su módulo.
c) Ángulo que forma con el eje OX.
3) Se tienen tres fuerzas concurrentes cuyos módulos son: F1=6 N.;
F2=3 N. y F3=4 N., que forman, respectivamente, los siguientes
ángulos con el eje OX: 45º, 30º y 60º. Las tres fuerzas están en el
mismo plano. Calcular el módulo de la resultante y el coseno del
ángulo que forman con el eje OX.
4) Un vector tiene por origen respecto de cierto sistema de
referencia el punto O(-1, 2, 0) y de extremo P(3, -1, 2). Calcular:
a) Componentes del vector OP
b) Módulos y cosenos directores.
c) Un vector unitario en la dirección de él pero de sentido
contrario.
FÍSICA GENERAL
64
5) Dados los vectores a = (2, 4, 6) y b = (1, -2, 3). Calcular:
a) El vector suma ( a + b ), su módulo y cosenos directores.
b) El vector diferencia (a – b) y el vector unitario que define su
dirección y sentido.
6) Dados los vectores: a = (1,-1,2) y b = (-1, 3, 4). Calcular:
a) El producto escalar de ambos vectores.
b) El ángulo que forman.
c) La proyección de b sobre a.
d) Dados dos vectores a (2, -1, 0), b (3, -2, 1) y c(0, -2, 1). Calcular:
e) (a + b) · c
f) (a -b) x c
g) (a x b) · c producto mixto
h) (a · b) · c
i) (a x b) x c doble producto vectorial.
7) Si el producto vectorial de dos vectores es a x b = 3i -6j + 2k y sus módulos son 4 y 7 , respectivamente, calcular su producto escalar.
8) Dados los vectores a = (1, 3, -2) y b = (1, -1, 0). Calcular:
a) Su producto vectorial.
b) El área del paralelogramo que tiene a los dos vectores como lados.
c) Un vector c, de módulo 6, perpendicular al plano en que se encuentran a y b.
9) Se tienen dos vectores kjia ˆˆ2ˆ2 +−= y jib ˆ2ˆ −= . Calcula las
componentes del vector unitario s perteneciente al plano
determinado por los vectores a y b y perpendicular al vector
bav 2−= .
FÍSICA GENERAL
65
10) Si el producto vectorial de dos vectores es kjibxa ˆ2ˆ6ˆ3 +−= , siendo
4|| =a y 7|| =b , calcular su producto escalar ba. .
11) Halle el vector de módulo 3 que sea paralelo al producto vectorial
bxa , siendo kjia ˆˆ3ˆ2 +−= y kib ˆ3ˆ2 −= .
CENTRO DE GRAVEDAD (C.G)
Es el punto donde se asume que está concentrado el peso de un cuerpo.
Características de Gravedad (C.G.)
- El C.G. puede estar ubicado dentro o fuera del cuerpo
- Los C.G. siempre se ubican en la zona de mayor concentración de masa.
Ejemplo (4):
EQUILIBRIO DE CUERPOS SUSPENDIDOS
FÍSICA GENERAL
66
Calculo de las coordenadas del C.G.:
Utilizando el Teorema de Varignon
En x:
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )T 1 1 1 2 2 3 3 n nW x =W x +W x +W x ...+W x
( ) ( ) ( ) ( )1 1 2 2 3 3 n n
1 2 3 n
W x +W x +W x ...+W xx=
W +W +W +...+W
( )
n
n
W xx
w
=
=
=∑
∑
i ii i
ii i
T 1 2 3 nW =W +W +W +.....+W
FÍSICA GENERAL
67
También: ( )
=
=
=∑
∑
i ii i
i i
n
n
i
w yy
w
Observaciones:
1) Cuando los dos datos del ejercicio son las masas de los cuerpos
participantes, se sustituye Wi por Mi.
2) Si los cuerpos que participan tienen la misma densidad, entonces en
lugar de Wi se utilizan sus volúmenes (Vi).
3) En casos donde los cuerpos son placas del mismo material y del
mismo espesor, se utilizarón las áreas de sus superficies en lugar de
los pesos.
4) En el caso de que los cuerpos sean varillas del mismo material y la
misma sección recta, entonces en lugar de sus pesos se utilizan sus
longitudes.
Ejemplo: Determinar el C.G. de la varilla doblada.
1 1 2 2 3 3
1 2 3
x x xx
+ +=
+ +
Luego: ( )( )
+ +=
+ +x
20 200 400 cm
20 20 20 cm
l i(Cm) Xi Yi l i Xi l i Yi
l1 = 20
l 2 = 20
l 3 = 20
0
10
20
10
0
10
0cm2
200cm2
400cm2
200
0
200
FÍSICA GENERAL
68
( )( )
+ += = =
+ +
2200 0 200 cm 20y cm 6.6cm
20 20 20 cm 3
Hallar el C.G. de la figura sombreada:
( )
−=
−x x
x 1 1 2 1
1 2
A AA A
−
= =−
x108 54
3cm36 18
−
= =−
108 36y 4cm
36 18
Ai(cm2) xi yi Ai xi Ai yi
62 3 3 108 108
12
(6)(6) 3 13
(6) 54 36
TEOREMA DE GOULDIN PAPPUS
A) Para cuerpos lineales:
( )= πA 2 y L
2A6
6
Y
X
(Cuadrado)2A
Triángulo
FÍSICA GENERAL
69
B) Para placas
( )V 2 y A= π
Ejemplos:
R=x Luego: ( ) ( ) 22 y R 4 Rπ π = π
2
2
4 Ry
2 Rπ
=π
2R
y =π
FÍSICA GENERAL
70
PARA UN CUARTO DE CÍRCULO
224 R
A 2 R2π
= = π
( ) 2RA 2 R
2π⎛ ⎞= π = π⎜ ⎟
⎝ ⎠x x
2 2Luego : R 2 R2R
π = π
=π
x
x
También: 2R
y =π
PARA UNA PLACA
( )
3
2
4V R
3R
V 22
= π
π⎛ ⎞= π ⎜ ⎟
⎝ ⎠x
Luego:
( )2
3R 42 R
2 34R3
π⎛ ⎞π = π⎜ ⎟
⎝ ⎠
=π
x
x
PARA UN ARCO:
R Long. Cuerda ABOG
Long. arco AB=
También:
R senOG radianes
α= α →
α
FÍSICA GENERAL
71
PARA UNA PLACA:
2R senOG
3α
=α
PARA UN CONO:
PROBLEMAS PROPUESTOS:
1) Determina el C.G de la varilla doblada.
Respuestas:
15cm
45 3
y cm4
=
=
x
1)
FÍSICA GENERAL
72
2) Determina el C.G de la figura sombreada.
02a
=
=π
x
y
3) Determine el C.G. de la figura plana.
4) Determine el C.G.
FÍSICA GENERAL
73
CINEMÁTICA
Es parte de la mecánica que estudia el movimiento de los cuerpos, sin tener
en cuenta las fuerzas que lo generan.
Un cuerpo está en movimiento si su posición medida desde un sistema de
referencia estático o inercial cambia durante un intervalo de tiempo.
Algunas veces el movimiento puede ser un asunto complicado, por ejemplo
hablamos del movimiento de una bolita que se lanza al piso o el de una
varilla que lanzamos al aire, en ambos casos los cuerpos avanzan rotando
como se muestra en la figura, es decir que ocurren a la vez dos
movimientos uno de traslación y otro de rotación. Por ésta razón es
conveniente iniciar el tema hablando del movimiento de una partícula –
cuerpo muy pequeño-, que por ser tan pequeño, su rotación prácticamente
no se toma en cuenta,
Pelotita lanzada sobre el piso y varilla lanzada al aire.
PARTÍCULA: Es todo cuerpo material que se considera sin dimensiones
para un análisis directo de su movimiento. Algunas veces se le llama punto
material.
FÍSICA GENERAL
74
TRAYECTORÍA DE UNA PARTÍCULA: Es la línea recta o curva que
describe el móvil. La trayectoria de una partícula es el camino seguido por
ésta durante su movimiento. Puesto que el movimiento es un estado
relativo, la forma de la trayectoria también es relativa. La forma de la
trayectoria depende del sistema de referencia.
VECTOR POSICIÓN: Es el vector que indica, en cada instante, la
posición de la partícula respecto a un origen que representa a un punto del
sistema de referencia. Este vector se denota como se indica en la figura,
VECTOR DESPLAZAMIENTO ( )rΔ : Es la diferencia de dos vectores
posición de una partícula en movimiento entre los instantes t1 y t2 (t2
posterior a t1). Si los vectores posición en estos instantes son r y r1 2
respectivamente, el vector desplazamiento es 2 1Δ = −r r r como se indica en
la figura.
(X, Y, Z)
)(tr
Z
Y
X
FÍSICA GENERAL
75
RAPIDEZ MEDIA ( )m
V : Es una cantidad vectorial que se define como el
cociente del vector desplazamiento rΔ entre el intervalo de tiempo Δτ,
esto es:
mr rrV
t t t−Δ
= =Δ −
2 1
2 1
El vector de desplazamiento y el vector rapidez media son cantidades
diferentes pero con la misma dirección.
RAPIDEZ INSTANTANEA )v( : Es el límite de la rapidez media cuando
el intervalo de tiempo tΔ tiende a cero y se expresa así:
t
rv límtΔ →
Δ=
Δ0
sm
]v[ =
)(trΔ
Z
Y
X
)(2 tr )(1 tr
P2, t2
P1, t1
Δr = r2 – r1
Gráfico del Vector Desplazamiento
FÍSICA GENERAL
76
Cuando se desea hablar de la rapidez instantánea, sólo se dice rapidez, sin
el adjetivo de instantánea. En caso que se quiera hablar de la rapidez media
se tendrá que decirlo expresamente.
ACELERACIÓN MEDIA: Esta aceleración se define como el cambio en
la velocidad durante un intervalo de tiempo, dividido entre dicho intervalo,
esto es:
mvat
Δ=
Δ [am]=m/s2
Donde: ( )v v v y t t tΔ = − Δ = −2 1 2 1
Aceleración media en el intervalo t1, t2.
ACELERACIÓN INSTANTÁNEA ( )a : Se define como el límite de la
aceleración media cuando el intervalo de tiempo ∆t tiende a cero.
t
va límtΔ →
Δ=
Δ0
La figura muestra la representación de la aceleración instantánea en el
punto P, ó lo que es lo mismo en el instante t. Note que apunta a la zona
cóncava.
V1(t) V
2(t) V
1
V2
ΔV Δt = t2 – t1
ΔV = r2 – r1
FÍSICA GENERAL
77
MOVIMIENTO RECTILÍNEO UNIFORME (MRU)
Es aquel movimiento en el cual la trayectoria seguida por el móvil es a lo
largo de una línea recta y en donde el móvil recorre distancias iguales en
tiempos iguales; vale decir la rapidez del móvil permanece constante y no
sufre aceleración.
Se observa que el móvil recorre 10m cada 5s, por tanto su rapidez es:
⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛===sm
sm
te
v 25
10 (constante en el tiempo)
Ecuación fundamental del MRU: e=v.t
Donde:
e=distancia
v=rapidez (m/s)
t=tiempo (s)
MOVIMIENTO RECTILÍNEO UNIFORMEMENTE VARIADO
(MRUV)
Es aquel movimiento en el cual la trayectoria seguida por el móvil es a lo
largo de una línea recta y en donde el móvil recorre distancias diferentes en
tiempos iguales, vale decir su aceleración permanece constante.
FÍSICA GENERAL
78
Si la rapidez del móvil aumenta, se dice que es un movimiento acelerado,
por tanto el signo de la aceleración es positivo.
Si la rapidez del móvil disminuye, se dice que es un movimiento
desacelerado, por lo tanto el signo de la aceleración es negativo.
5(40)(50)
25
(0)(10)t
vv
tΔv
a 2sm0f −
==−
=−
==
La aceleración es constante en cada tramo 2sm2a =
Ecuaciones del MRUV
f 0v v - va= =
t tΔ
………. (1)
vf = vo + at
0 fm
v +ve=v .t= .t
2⎛ ⎞⎜ ⎟⎝ ⎠
………… (2)
Reemplazando la ecuación (1) en (2):
e = vo + 21
at2 ………… (3)
FÍSICA GENERAL
79
Despejando el tiempo de la ecuación (1) y reemplazando en la ecuación (3)
se obtiene:
vf2 = v0
2 + 2ae …………. (4)
Si el movimiento es acelerado a(+)
Si el movimiento es desacelerado a (-)
MOVIMIENTO DE CAÍDA LIBRE Es aquel movimiento vertical que realizan los cuerpos en el espacio libre,
por acción de su propio peso (fuerza de atracción ejercida por la tierra
sobre los cuerpos que la rodean.). Se entiende por espacio libre el medio
ambiente que nos rodea sin tomar en cuenta la resistencia del aire ni la
presión del viento.
El movimiento de caída libre es un MRUV donde la aceleración de la
gravedad (g) permanece constante en el lugar donde se realiza la caída.
ACELERACIÓN DE LA GRAVEDAD (g): Es la aceleración con que caen los
cuerpos hacia tierra firme.
Se consideran altura pequeñas, comparada con el radio terrestre cuyo
valor promedio es 6,400 Km.
La aceleración de la gravedad varia inversamente proporcional con la
altura, de modo que a mayor altura,”g” es menor.
La aceleración en los polos es mayor que en el Ecuador, debido a que la
tierra no es perfectamente esférica .sino que posee superficies accidentadas
FÍSICA GENERAL
80
(su radio varía de acuerdo al lugar) así en los polos es mayor que en
Ecuador.
EXPERIENCIA EN EL “TUBO DE NEWTON”
Se puede observar que si una pluma y una piedra son dejados caer a cierta
altura en el aire, estas no caen juntas, la piedra cae mas rápido que la
pluma, pero si estos dos cuerpos son dejados caer dentro de un tubo de
vidrio al cual se le a extraído previamente todo el aire (es decir se ha
practicado el vacío )se observa que la piedra y la pluma caen juntas. Este
tubo empleado es el denominado “TUBO DE NEWTON”
OBSERVACIÓN: En los ejercicios donde no se especifique el valor de “g” usaremos
FÍSICA GENERAL
81
FORMULAS DE CAÍDA LIBRE: Las fórmulas son análogas a las del MRUV,
con la precisión de que a = g y e = h = altura
0fV V gt= +
20
12
h V t gt= +
2 20 2fV V gh= +
La aceleración será positiva (+)
cuando el cuerpo está
descendiendo, y negativa cuando el
cuerpo está subiendo.
ALTURA MAXIMA (hm): un objeto lanzado verticalmente hacia arriba
alcanza su altura máxima cuando su velocidad de ascenso se hace igual a
cero.
El cuerpo esta subiendo:
2 2
0
20 max
2
2fV V gh
O V gh
= −
= −
2
0max 2
Vh
g=
Se cumple para un mismo nivel
de referencia, que la velocidad
de subida ,es igual a la velocidad
de la bajada; además se cumple
que el tiempo de subida es igual
al tiempo de bajada.
FÍSICA GENERAL
82
1.- El tiempo de subida es igual al tiempo de bajada
Ejemplo: si el cuerpo emplea 20 segundos en subir de “A” hasta “B”,
también emplea 20 segundos en regresar de “B” hacia “A” (tiempo
de subida=tiempo de bajada)
2.- El módulo de la velocidad inicial de lanzamiento es igual al modulo
de la velocidad de descenso en el mismo punto.
3.- El módulo de la velocidad de ascenso en el punto es igual al módulo
de la velocidad de descenso en el mismo punto.
VELOCIDAD LÍMITE (VL): La resistencia ó fricción del aire modifica el
movimiento de caída libre del cuerpo; inicialmente el movimiento es
uniformemente variado con a ≤ g ; pero poco a poco va disminuyendo su
aceleración, debido a la resistencia que ofrece el aire, hasta que se anula
por completo y que el movimiento se hace uniforme debido a la resistencia
que ofrece el aire, hasta que se anula por completo y el movimiento se hace
uniforme.
A la velocidad uniforme que alcanza el cuerpo, debido a la resistencia del
aire; se le llama “VELOCIDAD LÍMITE”
Ejm: Tenemos un caso de un paracaidista que se deja caer desde un
helicóptero, inicialmente el movimiento se puede considerar, como un
MRUV; pero cuando se abre el paracaídas, la resistencia del aire aumenta y
aumenta y el aire se transforma en uniforme, se dice entonces que en ese
instante alcanza su velocidad límite.
FÍSICA GENERAL
83
GRÁFICAS DEL MOVIMIENTO
Para un mejor entendimiento de las gráficas del movimiento es que se va
ha asumir algunos datos numéricos.
Las variables del movimiento: velocidad, espacio, aceleración son funciones
del tiempo, es decir
V = f (t), e =f (t) , a = f (t)
Estas funciones se pueden graficar en los ejes coordenados, sustituyendo el
eje “x” por “t” y por “v”,”e” ó “a” el eje y
A) GRÁFICAS DEL MRU
A.1) Velocidad vs. Tiempo
Ejemplo numérico: v = 4 m/s =cte.
El espacio que recorre el móvil:
m/s V x t = (4) (5) = A = 20
Características:
1.- La gráfica V vs. t es siempre una línea recta paralela al
eje del tiempo
FÍSICA GENERAL
84
2.- El área bajo la gráfica equivale al desplazamiento, que
será positivo cuando el móvil se aleja del punto de
partida negativo si sé acerca al punto de partida.
3.- El valor absoluto del área es numéricamente igual al
espacio recorrido por el móvil.
A.2) Espacio vs. Tiempo
Ejemplo numérico: v = 4 m/s = constante
Pendiente de la recta = 4 8 12
41 12 3
tg velocidadθ = = =
Características:
1.- El valor de la velocidad es numéricamente igual a la pendiente de la recta.
2.- La gráfica espacio-tiempo es siempre una línea recta
B) Gráficos del MRUV
B.1) Gráfica velocidad vs. el Tiempo
Ejemplo numérico: a = 2 m/s , v. = 0
0fV v at= +
FÍSICA GENERAL
85
Reemplazando los datos numéricos: 2fV t=
2 4 6 82
1 2 3 4tg a cteθ = = = = = = =
Tgθ = a
Características:
1.- La gráfica velocidad vs. tiempo es una línea recta que no es paralela a ninguno de los ejes.
2.- La pendiente de la recta nos da la aceleración en valor y signo
3.- El área bajo la grafica es numéricamente igual al espacio recorrido por el móvil
FÍSICA GENERAL
86
B.2) GRÁFICA ESPACIO vs. TIEMPO: Ejemplo Numérico: Para esto utilizamos la tabla anterior del MRUV.
Características: 1.- La grafica espacio vs. tiempo es una parábola 2.- Si la parábola es cóncava hacia arriba el movimiento es
acelerado, pero si la parábola es cóncava hacia abajo el movimiento es retardado.
B.3) ACELERACIÓN vs. TIEMPO:
En el MRVU la aceleración es constante por lo tanto la gráfica es una línea recta paralela al eje del tiempo.
FÍSICA GENERAL
87
Ejemplos: 1) En el grafico, hallar la posición del móvil en el instante
t=2 S se para T= 4 S esta a 4 m del origen (x)
Solución: El signo Negativo ( -20) de la velocidad indica que el cuerpo se mueve hacia la Izquierda
FÍSICA GENERAL
88
La posición para t = 2s es 4 + (X2 - X1 ) …… (*1) Si t =4 s (Movimiento retardado), a =t g =s Entre t =0 y t =4s
2) La gráfica V = F (T) nos muestra el movimiento de dos
móviles (M) y (N)
Si “M” parte tres segundos después que (N) ¿ Al cabo de que
tiempo ambos móviles alcanzan igual velocidad Si “M”
acelera a 23 m/s2 y “N” inicia su movimiento a m/s ?
FÍSICA GENERAL
89
MOVIMIENTO EN DOS DIMENSIONES
Es el movimiento típico de los proyectiles, de una bala, de una jabalina que
es arrojada al aire. En este caso la aceleración no tiene la misma dirección
de la rapidez, por tanto la trayectoria deja de ser rectilínea. El movimiento
ocurre en un plano, es decir el movimiento será en dos dimensiones.
Consideremos un movimiento bidimensional en el que la aceleración
permanece constante, es decir su cantidad y dirección no varían durante el
movimiento.
Trayectoria en dos dimensiones del movimiento de una partícula
El movimiento de una partícula se describe con su vector posición r ,
rapidez v y aceleración a . El vector posición de una partícula moviéndose
en el plano x-y es: jyixr ˆˆ += . El vector de la partícula es
jvivvyxˆˆ += ; tanto x, y, vx, vy; componentes de r y v varían con el
tiempo cuando se mueve la partícula, luego, el movimiento es con
aceleración constante jaiaayxˆˆ += entonces ax y ay, componentes de la
aceleración son constantes en el tiempo.
FÍSICA GENERAL
90
Si la partícula inicia su movimiento con rapidez inicial 0
v , esta es
jvivvoyox0
ˆˆ += . Aplicando las ecuaciones cinemáticas a las
componentes de la rapidez v para cualquier instante t:
tavvxoxx
+= tavvyoyy
+=
Luego: ( ) ( ) jtavitavvyoyx0x
ˆˆ +++=
tavv0
+=
Por tanto la rapidez de la partícula en un instante “t” es igual a la suma del
vector rapidez inicial 0
v y la rapidez adicional ta , que adquiere en el
tiempo t como resultado de su aceleración constante.
Finalmente, las posiciones o coordenadas x, y de una partícula que se
mueve con aceleración constante son:
2xox0
ta21
tvxx ++=
2yoy0ta
21
tvyy ++=
Luego: jyixr ˆˆ +=
jta21
tvyita21
tvxr 2y0y0
2x0x0
ˆˆ ⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛ +++⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛ ++=
( ) ( ) ( ) 2yxoyox00
tjaia21
jvivjyixr ˆˆˆˆˆˆ +++++=
200
ta21tvrr ++=
FÍSICA GENERAL
91
Esta ecuación indica que el vector posición r en cualquier instante t es la
suma del vector posición inicial, el vector desplazamiento tv0 , que se
obtiene de la rapidez inicial de la partícula, y el desplazamiento 2ta21
resultado de la aceleración constante de la partícula.
MOVIMIENTO COMPUESTO
Es el movimiento típico de una bomba que es soltada desde un avión que
vuela horizontalmente con rapidez constante v . En este tipo de movimiento
se superponen dos movimientos simples: un MRU en el eje horizontal y un
MRUV en el eje vertical.
2
21
gth =
R=X=vxt
v =rapidez del avión
h=altura
R=X=alcance horizontal
t=tiempo que la bomba
está en el aire
g=aceleración de la
gravedad (9,8m/s2)
MOVIMIENTO PARABÓLICO
Es aquel movimiento que resulta de la composición de un movimiento
horizontal rectilíneo uniforme (MRU) y de un movimiento de caída libre
(MRUV).
FÍSICA GENERAL
92
Donde:
v0=rapidez inicial de disparo ó de lanzamiento
α=ángulo de inclinación ó ángulo de disparo
R=alcance o desplazamiento horizontal
hmáx=altura máxima
Restricciones
1. Se ignora la resistencia del aire u otro medio.
2. Es aplicable sólo para alturas pequeñas, ya que se considera constante
a “g”
3. Los alcances horizontales serán pequeños para despreciar la redondez
de la tierra
4. Las rapidezes de disparo no deben ser muy grandes porque el móvil
podría adquirir trayectoria elíptica y rotar alrededor de la tierra
Características
1. Las variables del movimiento horizontal se calculan utilizando las
fórmulas del MRU y las del movimiento (MRUV) con las fórmulas de
caída libre
2. El tiempo de subida es igual al tiempo de bajada. (El movimiento
vertical es de caída libre)
tOB=tBA tOA=tv=tiempo de vuelo
FÍSICA GENERAL
93
(MRUV)
h
R=X
y
voyvo
0 vox
y
x
vx
vy
v
mgmg
máx
B
vx vvy
A
(MRU)x
α = ángulo de tiro
vo = rapidez inicial del proyectil
componentes de v0
⎪⎩
⎪⎨⎧
α=
α=
senvv
cosvv
oy
ox
0
0
hmáx=altura máxima alcanzada
R=X=alcance horizontal
v = vector rapidez del proyectil
( )yxyx
v,vjvivv =+=
22yx
vvv +=
FÍSICA GENERAL
94
Ecuaciones que gobiernan el movimiento:
Eje X Eje Y
ax=0 (MRU)
( )⎪⎩
⎪⎨⎧
α==
α==
tcosvtvx
.)cte(cosvvv
x
ooxx
0
ay=-g(MRUV)
( )( )⎪
⎩
⎪⎨
⎧
−α=
−α=
2
21
gttsenvy
gtsenvv
o
oy
CALCULO DEL TIEMPO DE VUELO (tv):
Hallamos el tiempo para el cual las alturas son cero:
( ) 0gt21tsenvy 2
0=
⎭⎬⎫
⎩⎨⎧ −α=
( )( )
)"O"punto(t
"A"puntoseng
vt
gtsenvt 0
0200
21 =→
α=→
=⎭⎬⎫
⎩⎨⎧ −α
Luego, el tiempo de vuelo es: α= seng
vtv
02
CALCULO DE LA ALTURA MÁXIMA (hmáx)
Hallamos el tiempo para el cual el proyectil alcanza la altura máxima hmáx,
dicho tiempo es α=== seng
vtvtt OAOB
022
Luego: ( ) 20 2
1gttsenvy −α=
( )máxOBOB
hgttsenvy =−α= 20 2
1
( )2
000 2
1⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛α−⎟
⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛αα= sen
g
vgsen
g
vsenvh
máx
FÍSICA GENERAL
95
α=α−α= 22
022
022
022
seng
vsen
g
vsen
g
vh
máx
α= 22
02
seng
vh
máx
ALCANCE HORIZONTAL (R=X)
El alcance para cualquier tiempo está dado por X=(v0cosα)t, entonces
x=R=(v0cosα)tv
( ) ( ) ( )α=αα=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ αα== 22
2 20
200
0sen
g
vcossen
g
v
g
senvcosvRX
Luego: ( ) α=αα= 222
02
0 seng
vcossen
g
vR
ALCANCE HORIZONTAL MÁXIMO (Rmáx)
El alcance horizontal será máximo si R es máximo luego: sen 2α tiene que
ser máximo, es decir sen2α=1 2α=90º → α=45º
g
vR
máx
20=
ECUACIÓN DE LA TRAYECTORÍA O ECUACIÓN DE LA
PARÁBOLA
En algunos problemas de movimiento parabólico donde se requiera
determinar la posición del cuerpo luego de cierto tiempo, es muy útil
emplear la ecuación de la parábola, que a continuación se deduce:
FÍSICA GENERAL
96
Horizontalmente: x=(v0cosα)t → ( )α=
cosvx
t0
…………. (1)
Verticalmente: y=(v0senα)t- 2
21
gt …………. (2)
Reemplazando (1) en (2):
( )2
000 2
1⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
α−
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
αα=
cosvx
gcosvx
senvy
y=(tgα)x- ( )α×
220
2
21
cosv
xg
como: α+=αα=α
22 11tgsecysec
cos
se tiene: ( )⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛ α−α= 2
0
22
2 v
secxgxtgy
luego: ( ) ( )2
0
22
21
v
gtgxtgxy
α+−α=
(ecuación de una parábola)
MOVIMIENTO CIRCULAR
Es aquel movimiento cuya trayectoria es una circunferencia.
Desplazamiento Lineal (s): Es la longitud de arco recorrida por el móvil
Desplazamiento Angular (θ): Es el ángulo central barrido por el móvil
FÍSICA GENERAL
97
S=θ.R
R=radio
θ=ángulo medido en radianes
Período (T): Es el tiempo empleado por el móvil en dar una vuelta
completa.
vueltasdeNúmerototaltiempo
T = [T]=s
Frecuencia (f): Es el número de vueltas que da el móvil en cada unidad
de tiempo. Es la inversa del período.
totaltiempovueltasdeNúmero
f = , T
f1
=
Unidades de frecuencia:
[ ] Hertzss
ciclosf === −1
[ ]s
rads
radutomin
esrevolucion.M.P.Rf
30602 π
≡π
≡≡=
Luego: s
rad.M.P.R
301 π
=
VELOCIDAD TANGENCIAL ( )v
Llamada también rapidez lineal, es un vector cuyo
valor mide la longitud curvilínea circular que recorre
el móvil, en cada unidad de tiempo. Es un vector
cuya dirección es tangente a la trayectoria en cada
punto de éste indica el sentido de rotación.
FÍSICA GENERAL
98
El móvil rota en sentido horario según indica la rapidez tangencial.
ts
v = [ ]hrkm,
spies,,
smv =
s
v t
s=v. t
ts
v =
vs
t =
VELOCIDAD ANGULAR (w )
Cantidad vectorial cuyo valor mide el ángulo central barrido por el móvil en
cada unidad de tiempo. Su dirección es perpendicular al plano de rotación
y se determina mediante la “regla de la mano derecha”.
tw
θ= RPMóRPSó
srad
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
θ=w.t
tw
θ=
wt
θ=
MOVIMIENTO CIRCULAR UNIFORME (MCU)
Es aquel movimiento circular donde la rapidez angular permanece
invariable, la rapidez tangencial mantiene constante su valor, pero su
dirección cambia continuamente. Es aquel movimiento en el cual se
recorren longitudes de arco iguales y se barren ángulos centrales iguales.
FÍSICA GENERAL
99
En la figura se observa que el móvil recorre
arcos iguales en tiempos iguales, es decir
describe ángulos iguales en tiempos
iguales.
Son ejemplos de este tipo de movimiento, los siguientes:
1) El movimiento de las llantas de un auto que se mueve en línea recta a
rapidez constante
2) El movimiento de las paletas de un ventilador que gira a rapidez
constante
3) El movimiento de las agujas de un reloj mecánico, etc.
Se sabe que: t
wθ
=
Si θ es 1 vuelta, es decir 360°, 1 revolución, 2π radianes, y el tiempo que
emplea en dar dicha vuelta es igual al periodo, luego: ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛π
=s
radT
w2
fT
w π=π
= 22
Donde f es la frecuencia en Hz. Además WRRtt
sv =×⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ θ
==
Luego: v=W×R ó Rv
w =
FÍSICA GENERAL
100
TRANSMISIÓN DEL MOVIMIENTO DE ROTACIÓN
Se puede realizar mediante:
1. Poleas unidas por fajas
vA=vB
wARA=wBRB
Las rapideces
tangenciales de las
poleas son iguales
Todos los puntos de la faja tienen la misma rapidez 2. Ruedas dentadas o engranajes
Si el engranaje A gira en sentido
horario, el engranaje B girará en
sentido contrario o antihorario
En el punto de contacto las
rapideces son iguales vA=vB
wARA=wBRB A
B
B
AR
R
w
w=→
3. Ruedas que giran en un mismo eje
B
B
A
ABA R
v
R
vww =→=
FÍSICA GENERAL
101
PROBLEMAS RESUELTOS
PROBLEMA N°1.- Una persona se encuentra delante de una pared, efectúa
un disparo y luego de 2 segundos se escucha el impacto; pero si hubiera
estado 102m más cerca de la pared ¿Al cabo de que tiempo escucharía el
impacto? (vsonido=340m/s, vbala=85m/s)
Solución
Sea: tb=tiempo que emplea la bala
ts=tiempo del sonido
tb+ts=2 …………. (1)
ebala=esonido
vbtb=vsts
85tb=340ts → tb=4ts ….. (2)
Reemplazando: (2) en (1): 5ts=2 ∴ ts=0,4segundos
Luego: e=(340)(0.4)=136m
Si se acerca 102m, la pared quedará: 136-102=34m
∴ D=34m
150340341 .t
s== y la bala s,).)((t
b401041 ==
FÍSICA GENERAL
102
Luego: t=0,1+0,4=0.5s
t=0.5segundos
PROBLEMA N°2.- Una partícula que realiza un MRU inicia su movimiento
en x=-2m; y en t=2s se ubica en x=6m. ¿Hallar su posición y el modulo
de su velocidad en t=1,5s?
Solución:
t0 = 0 → x0 = -2m
tf = 2s → xf = 6m
sm)(
tt
xxv
f
f 428
0226
0
0 ==−
−−=
−
−=
42400
=−=×+=⎟⎠⎞
⎜⎝⎛= vx,tvxx,
sm
v
x=-2+4t , en t=1,5s → x=-2+6=4m
x=+4m del origen
PROBLEMA N°3.- Dos cuerpos A y B se mueven sobre el eje X con
ecuaciones posición XA(t)=100-5t y XB(t)=10+7t, (a) Represente al
problema en t=0, (b) Halle la separación de los cuerpos en t=10s; (c) El
móvil B alcanzará al móvil A? (d) Si (c) es afirmativo, halle el tiempo.
Solución
a) en t=0s
A→MRU B→MRU
Las ecuaciones posición
corresponden a dicho
movimiento.
FÍSICA GENERAL
103
b) Definamos la distancia de separación con
d(t) = |xA(t) - xB(t)|
d(t) ≡ |(100-5t) - (10+7t)| ≡ |90-12t|
d(t = 10) ≡ 30
c) De la “imagen” de a) existirá t~ tal que xA( t~) ≡ xB( t~)
d) Hallando t~: 100-5 t~≡10+7 t~
t~
=7,5s
PROBLEMA N°4.- Un móvil parte del reposo con aceleración constante y
tarda 8s para recorrer la distancia de 600m que hay entre dos puntos de su
trayectoria. Si la velocidad en el 2do punto es 100, calcule:
a) La rapidez en el primer punto
b) La distancia que hay desde el punto de partida hasta el primer punto
c) La aceleración
Solución
Representando al problema:
Datos: a≡cte., vA=0
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
≡
≡≡
100
8600
c
BC
v
tBC
BC
Matematizando: tomando x≡0 en B para t≡0 ∧ x≡600 en C para t≡t
En el tramo BC: 1) x(t)=x(0)+v(0)t+21
at2
600≡8vB+32a ………. (I)
2) v(t)=v(0)+at
100≡vBt ……… (II)
FÍSICA GENERAL
104
De I y II: 200≡32a → a≡6.25 → vB=50m/s
Ahora tomando x≡0 en A para t≡0
En el tramo AB: vA≡0 , vB≡50 y a≡6,25 → a=Δv/Δt
( )( ) st
tt
vv,a
BBB
AB 8050
0256 =→
−=
−
−=≡
En xB(t)= xA + vAt + 21
at2 → xB = 0 + 0 × 8 + 21
× 6.25 × 64 = 200m
xB ≡ 200m
dAB ≡ 200m
PROBLEMA N°5.- Un carro se mueve con MRUV y al pasar por un punto P
tiene una rapidez de 60 m/s. Si 360m más adelante su rapidez es de 120
m/s, ¿cuál fue su rapidez 100m atrás de P?
Solución
Matematizando el problema; esbozando primero x≡0 en P con t≡0 y luego:
RP≡100
PQ≡?
Usando: )x(avv)()t(
Δ+= 220
2
Reemplazando: PQ: (120)2≡(60)2+2a(360) → a=15 m/s2
RP: (60)2≡ 2R
v +2a(100) → vR=10 6 m/s
a=15m/s2 vR=10 6 m/s
FÍSICA GENERAL
105
PROBLEMA N°6.- Un objeto desde cierta altura “H” respecto de el piso es
lanzado verticalmente hacia arriba con una rapidez de 20 m/s y cae al piso
con una rapidez de 50 m/s. Determinar el tiempo que estuvo en el aire el
objeto, la altura “H” y la altura máxima respecto del piso. (g=10m/s2)
Solución
TTOTAL=7s
H=105m
hmáx=125m
Tramo B-C:
vB=20m/s
vC=0
vC=vB-gt
0=20-(10)t
st 21020
==
tBC=2s
tCB’=2s
h=?
ghvvBf
222 −=
0=(20)2-2(10)h
mh 2020
400==
Tramo B’A’:
v’A=50m/s
v’B=20m/s
v’A=v’B+gt’
50=20+(10)t’
30=10t’
t’=3 segundos
tB’A’=3s
H=vB’t’+21
gt’2
H=(20)(3)+
21
(10)(9)
H=60+45
H=105m
PROBLEMA N°7.- ¿Desde qué altura “H” se debe dejar caer un cuerpo para
que se demore 5 segundos en recorrer los últimos 167
H? (g=10m/s2)
Solución
FÍSICA GENERAL
106
Tramo AB
vA=0
2
21
169
gttvHA
+=
22 51021
169
tt)(H ==
25169
tH = …..(*1)
vB=vA+gt
vB=gt ....(*2)
Tramo BC
2
21
167
'gt'tvHB
+= …(*3)
Reemplazando (*2) en (*3):
251021
510167
))(())(t(H +=
12550167
+= tH
Luego: 125509
516167 2
+=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ ×t
t
Simplificando: 7t2 - 90t – 225 = 0
)())(()(
t72
225749090 2 −−±=
1412090
141440090 ±
=±
=t
t1=15s
Luego en (*1) 21555
16))((H ⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛=
H=2000m
FÍSICA GENERAL
107
PROBLEMA N°8.- En el gráfico
mostrado dos móviles son
lanzados simultáneamente, y
chocan en el punto “M”. Si el
que sale de A lo hace con una
rapidez de 500 m/s y un ángulo
de 37°. ¿Cuál debe ser el
ángulo y rapidez de lanzamiento del móvil que sale de B? (g=9,8m/s2)
Solución
Para ambos cuerpos tA=tB
Se cumple que hA=hB
Proyectil “A”
v0=50 m/s
α=37°
xA=80m
vox=v0cosα=50cos37°=50 ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
54
=40
xA=voxtA=(40)tA=80
tA=2s
Sabemos: y=voyt-21
gt2
yA=hA=(vosenα)t-21
gt2
hA=(50) ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
53
(2)- 21
(9,8)(2)2 → hA=40,4m
37ºA B
M
80m 60m
V0 Vb
FÍSICA GENERAL
108
Proyectil “B”
voB=vB ; voxB=vbcosθ=vxB
xB=vxB×tB
60=(vbcosθ)(2)
vbcosθ=30 ……………. (*1)
2
21
gttvyhOYBB
−==
))(,()(senvhBB
48921
2 −θ=
hA=hB
(40,4)=2vbsenθ-19,6
60=2vbsenθ
30=vbsenθ ………… (*2)
Dividiendo (*2)÷(*1): 13030
==θ
θ
cosv
senv
b
b
tgθ=1 → θ=45°
en (*1): vb(cos45°)=30 → vb 302
1=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=
sm
vb
230
PROBLEMA N°9.- Desde lo alto
de una torre de 100m de altura se
lanza una piedra horizontalmente
con una rapidez de 30 m/s,
cuando han transcurrido 4s, se
pide determinar: V
V0
VxVyh2
h1
100mx
FÍSICA GENERAL
109
a) el alcance horizontal
b) la altura respecto del piso
c) las componentes de la rapidez
vo=30m/s
t=45
α=0°
a) x=v×t=(v0cosα)t
vx=v0cosα=vocos0°=30
x=(30)t=(30)(4)=120m
b) m)())((gth 8016541021
21 22
1====
h2=100h1=100-80=20m
h2=20m
c) jvivvyx
+=
vx=vox=vocosα=v0=30m/s (α=0°)
vy=voy-gt=vosenα-gt
vy=30(0)-10(4)=-40m/s
vy=-40m/s
s/mvjiv 505040304030 222 ==+=→−=
s/mv 50=
PROBLEMA N°10.- Un avión está volando horizontalmente a una altura de
490m con una rapidez de 98 m/s. En el instante que el avión está
directamente sobre un cañón antiaéreo, éste disparó un proyectil contra el
FÍSICA GENERAL
110
avión. Calcular el ángulo de disparo, sabiendo que la rapidez inicial del
proyecto es mínima para dar en el blanco. (g=9,8 m/s2)
Solución
vH=98m/s, rapidez horizontal del avión
t→tiempo entre el disparo y el blanco
Avión Proyectil
x=vH×t vox=vocosα
x=98t ……… (*1) vx=vox=cte
x=v×t
x=(v0cosα)t …. (*2)
entonces: (*1) = (*2)
98t=(vocosα)t
98=vocosα …….(*2) Sumando (*3)+(*4)
Para tener rapidez mínima: v02cos2α=(98)2
α== 22
02
seng
vhh
max v0
2sen2α=(490)(19,6)
FÍSICA GENERAL
111
),(
senv
892490
220
α= v0
2(sen2α+cos2α)=(98)2+(490)(19,6)
(490)(19,6)=v02sen2α….(*4) 62913861949098 2
0,),)(()(v ≅+=
Luego es (*3) : 98=(138,593)cosα → cosα=0,707
∴ α=45°
PROBLEMA N°11.- Dos móviles A y B pasan
simultáneamente por los puntos A y B (extremos del
diámetro AB), en los sentidos indicados en la figura.
Si giran con periodos TA=20s y TB=30s. ¿Al cabo de
que tiempo se cruzan por 2da vez?
Solución
Encuentro por primera vez:
svelocidadedesumaseparaciónángulo
tE
=
stE
66
=π
=π
tE=6s
s
radw
A 15202 π
=π
=
s
radw
B 15302 π
=π
=
s
radww
BA 6305
3023
1510π
=π
=π+π
=π
+π
=+
A B
At B
E
FÍSICA GENERAL
112
Encuentro por segunda vez:
st'E
122
6
=π
=π
Luego: stt'EE
18=+
PROBLEMA N°12.- ¿Cuál es la rapidez angular del horario y minutero de
un reloj, en radianes/s?
Solución
w1=rapidez angular del horario
En una revolución recorre 12 hrs
shrhr
revrad
revhr
revw
36001
121
121
121
1××
π×==
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛π
=π
=s
rad)s()(
)rad(w
21600360061
srad
w216001
π=
w2=rapidez angular del minutero
en una revolución recorre 60 minutos
minrev
w601
2=
smin
revrad
minrev
w60
11
2601
2×
π×=
srad
))((w
180060302π
=π
=
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛π
=s
radw
18002
FÍSICA GENERAL
113
PROBLEMA N°13.- En la figura se
tiene un conjunto de tres poleas
fijas que giran unidas por una
correa de transmisión. Los radios
son 5x, 2x, x. Si la polea pequeña
gira a 80 RPM más rápido que la
polea mayor. ¿A cuántas RPM gira
la polea de radio 2x?
Solución
Datos:
R1=5x w1=w
R2=2x
R3=x → w3=(w+80)
Sabemos:
v1=v2=v3
v1=v3→w1R1=w3R3
w(5x)=(w+80)x
5w=w+80
4w=80
w= 204
80=
w=20RPM
además:
v1=v2
w1R1=w2R2
FÍSICA GENERAL
114
w(5x)=w2(2x)
RPM)()(w
w2
52025
2==
w2=50RPM
PROBLEMA N°14.- Hállense las rapideces lineales en los puntos A, B, C y
D de la correa en el problema anterior, considerar x=5cm
Solución
wA=vB=vC=vD
v1=w1R1=w(5x)=(20RPM)(5)(5cm)
cms
radv 25
3020
1×⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ π
×=
1 52,36 A B C Dcmv v v v vs
⎛ ⎞= = = = =⎜ ⎟⎝ ⎠
PROBLEMA N°15.- En una pista circular un ciclista puede dar tres vueltas
en un minuto y otro solo 2 vueltas en un minuto. Si ambos pasan
simultáneamente con MCU de dos puntos diametralmente opuestos y
avanzan uno al encuentro del otro. ¿En qué tiempo se encontrarán y qué
porción de circunferencia habrá recorrido cada uno?
Solución
RPMminvuelt
wA
313
== RPMmin
vueltasw
B22
==
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛π
=π
×=s
radw
A 10303 ⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛π
=π
×=s
radw
B 15302
FÍSICA GENERAL
115
srad
wwBA 630
530
231510
π=
π=
π+π=
π+
π=+
tE=tiempo de encuentro
sangularessvelocidadedesuma
separacióndeángulotE
66
=π
==π
tE=6s
sA= longitud de arco recorrido por A
sB= longitud de arco recorrido por B
mR
))(R(t)Rw(tvsEAEAA 5
3610
π=⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ π
==×=
mR
))(R(t)Rw(tvsEBEBB 5
2615
π=⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ π
==×=
Porción A: 103
21
53
=⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
π⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ π
RR
de circunferencia
Porción B: 51
21
52
=⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
π⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ π
RR
de circunferencia
PROBLEMAS PROPUESTOS
PROBLEMA N°1.- Dos móviles A y B parten simultáneamente con
rapideces constantes de 36 y 72 km/hr respectivamente, desde un mismo
punto, en el mismo sentido. A 1800m, en la misma dirección otro móvil
“C” sale al encuentro de A y B en sentido opuesto con una rapidez
constante de 108 km/hr. ¿Al cabo de qué tiempo el móvil “B” equidistará de
los móviles A y C? Rpta: t=36s
FÍSICA GENERAL
116
PROBLEMA N°2.- Dos móviles “A” y “B” parten simultáneamente desde un
mismo punto con rapideces constantes de 5 y 8 m/s respectivamente en el
mismo sentido tales que sus direcciones forman 60° entre sí. ¿Qué distancia
los separa luego de 10 segundos? Rpta: d=70m
PROBLEMA N°3.- Se tiene dos puntos A y B distantes 180km. De “A” sale
un móvil que demora 3 hrs en llegar a B; y de “B” sale otro móvil hacia “A”
y llega después de 2 horas. ¿A qué distancia de “A” se cruzan y después de
qué tiempo luego de haber salido simultáneamente?
Rpta: 1,2 horas
PROBLEMA N°4.- Un objeto desde cierta altura “H” respecto del piso es
lanzado verticalmente hacia arriba con una rapidez de 20 m/s y cae al piso
con una rapidez de 50 m/s. Determinar el tiempo que estuvo en el aire el
objeto, la altura “H” y la altura máxima respecto del piso. (g=10 m/s2).
Rpta: t=7s, H=105m, hmáx=125m
PROBLEMA N°5.- Al mismo tiempo que se lanza una esfera hacia arriba
según la vertical, con una rapidez de 20 m/s, desde un punto situado en la
misma vertical y a una altura de 60m, se deja caer otra esfera. Hallar la
posición y el instante en que las dos esferas se encontrarán. Considere:
(g=10 m/s2) Rpta: t=3s, x=15m
PROBLEMA N°6.- Un piloto suelta una bomba desde un helicóptero
estático en el aire y después de 120s escucha la detonación. Si la rapidez
del sonido es 300m/s. Hallar la rapidez de la bomba al tocar tierra. (g=10
m/s2) Rpta: v=600 m/s
FÍSICA GENERAL
117
PROBLEMA N°7.- Un proyectil es lanzado con
una rapidez inicial de 10m/s, que hace un ángulo
de 60° con la horizontal, contra un plano
inclinado que forma 30° con la horizontal. Halle
el alcance sobre el plano inclinado. (considere g=10m/s2) Rpta: 6,67m
PROBLEMA N°8.- Se lanza una bola con
rapidez de 100 m/s, haciendo un ángulo de
53° con la horizontal, la bola impacta
perpendicularmente en un plano inclinado que
hace un ángulo de 45° con la horizontal, como se muestra en la figura.
Hallar el tiempo de vuelo (en segundos) de la bola (considere g=10 m/s2)
PROBLEMA N°9.- Un cañón inclinado
en 45° lanza un proyectil con rapidez
“vo” logrando derribar una pequeña
choza ubicada en la loma. Halle vo
(considere g=10m/s2). Rpta: vo=30/s
PROBLEMA N°10.- En la figura se muestra dos barras A
y B que giran en el mismo sentido. Si sus frecuencias de
rotación son fA=30rpm y fB=25 rpm, calcular al cabo de
que tiempo las barras formaran un ángulo recto por
primera vez. Rpta: t=3 segundos
//= //= //= //= //= //= //= ////=
//=//=
//= //=//=
//=//
30º60º
V0
20m
30m
A
B
0
//= //= //= //= //= //= //= //45º
V0
FÍSICA GENERAL
118
PROBLEMA N°11.- Se sueltan dos
pelotitas desde A y B simultáneamente.
Si la plataforma horizontal gira con un
periodo de 12 segundos y que la
primera bolita marca el punto “P” en la
plataforma y la segunda marca el punto
“Q”, calcular la medida del ángulo
POQ. (considere g=10m/s2). Rpta:
°≡π
=θ 1506
5rad
“La confianza en sí mismo es el primer secreto del éxito”
20m
P
A
0
B
45m
Q
FÍSICA GENERAL
119
FUERZA Y MOVIMIENTO
INTRODUCCIÓN
Anteriormente habíamos comenzado a estudiar la Mecánica, viendo el
movimiento sin tomar en cuenta las fuerzas que lo producen el
movimiento, también sin importar la masa que participaba en este
fenómeno cotidiano para todos.
En el estudio de la cinemática habíamos recordado y adquirido más
habilidades en el manejo de la matemáticas tales como el Álgebra la
Geometría, Trigonometría, el Análisis Vectorial y algunos rudimentos de
Cálculo.
Ahora nos proponemos a considerar las causas que producen el
Movimiento, en este caso debemos considerar que para que un cuerpo se
mueva se debe aplicar una FUERZA, este concepto vectorial involucrado en
la Mecánica, nos resulta familiar, pero debemos formalizar su definición
para luego cuantificarla bajo una operación vectorial, y eso es lo que vamos
a estudiar, todo lo relacionado al estado de Reposo de los cuerpos (Estática)
y cuando estos se encuentran en estado de movimiento (Dinámica).
La FUERZA es una cantidad Física vectorial
El concepto lo deduciremos de los siguientes eventos físicos que hacemos:
1. Si dejamos caer libremente un cuerpo ignorando la resistencia del
aire, este sólo estará sometido a la fuerza de la gravedad llamada
peso según w=m.g, en este ejemplo están interactuando la tierra y
el cuerpo. fig (1).
FÍSICA GENERAL
120
2. Al coger con nuestra mano un cuerpo, sentimos una fuerza F que es
igual al producto de la masa del cuerpo por la aceleración de la
gravedad, es decir la relación matemática F=m.g., dado que
conocemos los vectores, podemos escribirlo vectorialmente como
F=m.g. y simbolizarlo tal como se muestra en la fig. donde F es la
fuerza que es igual al peso w del cuerpo, este caso están
interactuando tres cuerpos. (mano, cuerpo y la Tierra). Fig (2)
3. Al coger con nuestros dedos un objeto, podemos observar que el
objeto está interaccionando con más cuerpos, y ahora aparecen dos
fuerzas más, aparte del peso, y vectorialmente podemos decir que
R1+R2=w aquí podemos observar que la interacción son cuatro
cuerpos: dos dedos para sujetarlo, el cuerpo y la Tierra. Fig (3)
En resumen, siempre en el fenómeno de Fuerza se darán como
mínimo dos cuerpos que interactúan, y lo podemos observar durante
Fig (3)
R1 + R2 = w
Fig (2) Fig (1)
FÍSICA GENERAL
121
los pasos gráficos de interacción, estado de movimiento o de reposo,
en consecuencia, ya estamos en condiciones de definir la fuerza:
Fuerza: Es el resultado de la interacción entre dos o más cuerpos y como
consecuencia de ello podemos observar estado de movimiento o reposo de
los mismos.
TIPOS DE FUERZA
A) FUERZA DE CONTACTO:
La Fuerza de contacto o de interacción mutua. Se presentan cuando los
cuerpos interactúan a través de la superficie de contacto, estas fuerzas
suelen llamarse según como actúan:
A1. FUERZA NORMAL: Es la fuerza perpendicular a la superficie de
contacto, tal como se muestra en la figura cuando un cuerpo se
encuentra encima de un plano inclinado, la fuerza normal se
representa por el vector N.
A2. FUERZA DE ROZAMIENTO: Es la fuerza que se opone a todo
movimiento, esta fuerza es paralela a la superficie de contacto, la
misma se muestra fig. y lo tenemos representado por el vector f, la
W
N N
W θ
FÍSICA GENERAL
122
cantidad de la fuerza de rozamiento es el producto del coeficiente
de fricción entre la cantidad de la fuerza normal., es decir:
F=μN, donde μ es el coeficiente de fricción, el cual tiene dos
valores, coeficiente estático y el coeficiente dinámico o cinético, μS
y μC, estos coeficientes pueden ser μS ≥ μC.
En la tabla que se muestra a continuación tenemos algunos
ejemplos sobre estos dos tipos de coeficientes
A3. LA FUERZA DE CONTACTO O FUERZA SUPERFICIAL: Esta fuerza
es el resultado de la composición vectorial de la fuerza Normal y la
fuerza de rozamiento, es decir: S=N+f
Cuya cantidad es: N)1μ(fNS 222 ⋅+=+=
Entre materiales μS μC Acero sobre acero 0,74 0,57 Aluminio sobre acero 0,61 0,47 Cobre sobre acero 0,53 0,36 Caucho sobre concreto 1,0 0,80 Madera sobre madera 0,25 – 0,50 0,20 Vidrio sobre vidrio 0,94 0,4 Madera encerada sobre nieve húmeda 0,14 0,10 Madera encerada sobre nieve seca − 0,04 Madera sobre metal (lubricado) 0,15 0,06 Hielo sobre hielo 0,1 0,05 Teflón sobre teflón 0,04 0,04
FÍSICA GENERAL
123
B) FUERZA DE ACCIÓN A DISTANCIA O FUERZA DE CAMPO
Los cuerpos presentan ciertas propiedades peculiares debido a su propia
masa o que ganan o pierden electrones o algunas veces producto de
interacciones magnéticas. Y podemos hacer mención que debido a estas
propiedades, ejercen fuerzas entre ellos a pesar de la distancia de
separación entre los mismos. Michael Faraday (1791 – 1869) a estas
fuerzas las denominó fuerzas de Campo; dentro de estas fuerzas
producidas podemos mencionar.
B1. LA FUERZA DE GRAVITACIÓN UNIVERSAL:
Esta fuerza fue descubierta por Newton, y que establece que la
fuerza de atracción entre dos cuerpos, es directamente proporcional
al producto de sus masas e inversamente proporcional a la distancia
que los separa, es decir
221
G rmmGF ⋅
−= ,
N
f w
S
θ
FÍSICA GENERAL
124
el signo menos significa atracción, y siempre estará dirigida a lo
largo de la línea que une las dos masas como se muestra en la fig.
donde 2k
2mN106,67G 11-
g
⋅⋅=
m1 y m2 = son las masas
r = es la distancia en ellos
B2. FUERZA ELÉCTRICA.
Esta fuerza fue descubierta por Charles Coulomb. Y se establece
que “La fuerza de atracción o repulsión de dos cargas puntuales, es
directamente proporcional al producto de sus cargas e inversamente
proporcional al cuadrado de la distancia que las separa, es decir:
Donde 2Coul
2mN109k
⋅⋅= 9
q1 y q2 = son las cargas puntuales.
FG FG
m1 m2
r
F12
F12
+ q1 + q2
+ q1 + q2
F21
F21
F21 F12
+ q1 − q2
r
221
e r
qqkF
⋅=
FÍSICA GENERAL
125
Y como vemos también esta fuerza actúa a lo largo de la línea que
une las dos cargas.
r = es la distancia en ellos
B3. FUERZA MAGNÉTICA
Esta fuerza ejercida por cuerpos que tiene propiedades magnéticas
se pone de manifiesto sobre otros cuerpos, denominados
ferromagnéticos o sobre cargas puntuales eléctricas en movimiento,
en este caso tenemos la ley de Lorenz, establecida como
Donde B es el campo magnético, v es la rapidez de la carga puntual
q
C. FUERZAS ESPECIALES
Estas fuerzas son casos particulares de las fuerzas de contacto y de
fuerza de acción a distancia y se pueden señalar como:
C1. FUERZA PESO. w = m.g
Es un caso especial de la fuerza de gravitación, esta fuerza actúa en
la superficie de los planetas, y su acción se ejerce por el campo
gravitatorio g
v B
Fm
q
Fm = q v x B
FÍSICA GENERAL
126
Problema N°02.- Demostrar que si h es la altura de la masa m
respecto a la superficie terrestre tal que R + h ≈ R, por ser h <<
R, el valor, el valor de g es igual a 2RGM
SOLUCIÓN:
Si tenemos que la masa de la Tierra es M y m es la masa del cuerpo,
de acuerdo a la ley de gravitación La fuerza ejercida de la Tierra
sobre el cuerpo es: 2)( hRmMGF
+⋅
= donde h es la distancia de la
superficie terrestre hasta el cuerpo, en este caso el valor del peso
del cuerpo es gmw ⋅=
Igualando el peso y la fuerza gravitacional tendremos:
2)( hRmMGgm
+⋅
=⋅
simplificando la masa “m”, y dado que R + h ≈ R se tendrá
finalmente:
2RMGg =
Dado que los valores G = 6,67x10-11 N-m2/kg2
•
m w = m.g
M
FG R
FÍSICA GENERAL
127
Con la Tabla que se muestra a continuación podemos evaluar los
diversos valores gravitatorios de los planetas:
Cuerpo Celestial
Radio del planeta
(m )
Masa del planeta
(kg)
Radio medio Orbital
(m)
Periodo de Rotación
(s)
Periodo Traslación
(s)
El Sol 6,96x108 1,98x1030 ------ 2,3x106 --------
Mercurio 2,34x106 3,28x1023 5,79x1010 5,03x106 7,60x106
Venus 6,26x106 4,83x1024 1,08x1011 -------- 1,94x107
Tierra 6,37x106 5,98x1024 1,49x1011 8,62x104 3,16x104
Marte 3,32x106 6,40x1023 2,28x1011 8,86x104 5,94x107
Júpiter 6,98x107 1,90x1024 7,78x1011 3,54x104 3,74x108
Saturno 5,82x107 5,68x1026 1,43x10 3,61x104 9,30x108
Neptuno 2,24x107 1,05x1026 4,50x1012 5,69x104 5,20x109
Plutón 3,00x106 5,37x1024 5,91x1012 --------- 7,82x109
La Luna 1,74x106 7,34x1022 2,36x106 2,36x106 2,36x106
Para el caso de la Tierra: 8,9)1037,6(
1098,51067,6 26
2411 ≅
⋅⋅⋅= −g m/s2
C2. FUERZA ELÁSTICA (Ley de Hooke). El cuerpo representativo para
los cuerpos elásticos es el resorte espiral tal como se muestra en la
figura
FÍSICA GENERAL
128
El resorte es un cuerpo representativo de los cuerpos elásticos, y la
fuerza sobre el mismo, esta dada por F=k x, donde k es la
constante elástica cuyo valor se puede determinar como xFk = .
LAS LEYES DE NEWTON DEL MOVIMIENTO
I. Denominada Principio de Inercia o Primera Ley de Newton. Fue
Galileo quien la descubrió y se enuncia así:
“Todo cuerpo en estado de reposo o de movimiento rectilíneo
Uniforme, permanecerá en dicho estado, a no ser que actúe una
fuerza capaz de modificarla”, es decir
Σ F = 0
Al hacer mención el estado de reposo, también se conoce como
equilibrio traslacional; y cuando el cuerpo tiene movimiento
rectilíneo uniforme, se encuentra en equilibrio dinámico.
II. Denominada también LEY FUNDAMENTAL DE LA MECÁNICA.
Usamos la masa como medida cuantitativa de la inercia. Así
enunciamos la segunda ley de Newton de la siguiente manera:
“Existe la fuerza no equilibrada, llamada fuerza total, que es igual al
producto de la masa del cuerpo por la aceleración, es decir: ΣF=ma
III. Denominada Ley de Acción – Reacción la cual se establece
Si dos objetos interactúan, la fuerza F12 ejercida por el objeto 1 sobre
el objeto 2 es igual en cantidad pero opuesta en sentido opuesto a la
fuerza F21 ejercida por el objeto 2 sobre 1.
2112 FF =
FÍSICA GENERAL
129
APLICACIONES DE LAS LEYES DE NEWTON
SUGERENCIAS PARA SOLUCIONAR PROBLEMAS SEGÚN LAS LEYES DE
NEWTON.
En la aplicación de la Primera Ley: (estática o con v=cte) o el caso de la
Segunda Ley (cuerpo con MRUV) para solucionar algunos problemas,
debemos en tener los siguientes sugerencias.
1. Hacer un diagrama detallado del objeto o estructura de acuerdo al
enunciado del problema.
2. Elegir el cuerpo que está en equilibrio (Equilibrio traslacional o
equilibrio dinámico v=cte) y en un esquema aparte representar usando
vectores que representan cada una de las fuerzas ejercidas sobre él, lo
que se denomina AISLAR EL CUERPO ELEGIDO.
3. En el caso de la segunda ley de Newton, al diagrama del paso anterior
incluir la aceleración en el sentido del hipotético movimiento que se
producirá.
4. Escribir sobre el diagrama que será bastante grande para evitar
confusiones los valores numéricos de todas las fuerzas, ángulos,
dimensiones, incluyendo letras a las cantidades desconocidas.
5. Trazar un par de ejes rectangulares XY, colocando en el origen del
sistema al cuerpo considerado como un punto material o partícula, y
sobre el trazar los vectores colocados al cuerpo, añadiendo la
aceleración con valor cero (para el caso de la Primera Ley), ya sea que
el cuerpo se encuentre en reposo o con movimiento rectilíneo
uniforme. Ahora se usará la ecuación vectorial: ∑ = 0F
6. Después de haber escrito la ecuación vectorial, usando el método de
las componentes, se debe obtener las ecuaciones escalares para cada
FÍSICA GENERAL
130
uno de los ejes, para lo cual se usará: ∑ = 0XF y ∑ = 0YF con la
finalidad de obtener las cantidades desconocidas.
7. En el caso de la segunda ley de Newton, repetiremos el trazo según el
item número 5, al cual agregaremos al sistema de ejes coordenados
XY, la aceleración considerada y aplicaremos ∑ ⋅= aF m y en este
caso de la segunda ley, para las ecuaciones escalares, aplicaremos para
cada eje ∑ ⋅= XX amF y ∑ ⋅= YY amF con la finalidad de obtener
las cantidades desconocidas.
APLICACIÓN DE LAS LEYES DE NEWTON
EJEMPLOS DE PROBLEMAS DE EQUILIBRIO:
Problema Nº 03. Dos obreros han sido encomendados para colocar un gran
cartel en la azotea de un edificio de varios pisos, para lo cual están usado
cuerdas, habiendo quedado las fuerzas ejercidas sobre el cartel en un
momento dado, tal como se muestra en la fig. Calcular las tensiones
ejercidas por cada obrero sobre el cartel que pesa 80 kgf.
Solución:
Calculando las cantidades de las tensiones T1 y T2 teniendo el peso P del
cartel, cuya cantidad es P = 80 Kgf.
30° 53° Y
X
T2 T1
P
30º 53º
FÍSICA GENERAL
131
Aplicando la I ley de Newton ∑ = 0F T1 + T2 + P = 0
Considerando los ejes rectangulares:
∑ = 0XF ∑ = 0YF
En el eje “X” (1)
En el eje “Y” (2)
Con los valores reemplazamos en (1) y (2), tendremos:
0=− 21 T 0,87T 0,60
80T 0,50T 0,80 21 =+
resolviendo el sistema de ecuaciones, tendremos los valores:
T1 = 69,9 kgf y T2 = 48,2 kgf
Problema Nº 04.- En la fig. que se muestra se tiene una viga, en el extremo
libre se colocado un cuerpo de masa 150 kgf atado en una cuerda, y que el
otro extremo de la cuerda se ha fijado a un punto de la pared..Calcular la
tensión ejercida sobre la cuerda, así mismo la fuerza de compresión que
ejerce la viga contra la pared.
Trazando el DCL aplicado en
El extremo B de la viga
40º
P = 150 kgf
T1
C
P
A B B
T1
C 40º
T2
Y
X T2
• T2
• •
FÍSICA GENERAL
132
Calculando la cantidad de la tensión de la cuerda, para lo cual en base al
DCL aplicamos la I Ley de Newton ∑ = 0F
Entonces: T1 + T2 + C = 0
Considerando los ejes rectangulares:
∑ = 0XF
∑ = 0YF
En el eje “X” 040cos =− 1TC (1)
En el eje “Y” 02 =− T40 sen T1 (2)
De (2) podemos calcular T1, dado que T2 = P = 150 kgf, por consiguiente
4,23464,0
150== T1 kgf , es decir T1 = 234,4 kgf
Calculando la fuerza de compresión contra la pared, de (1), podemos
despejar la compresión: 180,57234,4)(0,70,77TC 1 ==⋅= )( kgf, de donde:
C = 180,5 kgf
Problema Nº 05. Un bloque de 10 kg de masa se coloca en un plano
inclinado sin fricción y se sujeta a otro bloque de 5 kg mediante una cuerda
que pasa por una polea sin fricción como se muestra en la fig- a) Calcular el
ángulo θ para que los bloques permanezcan en reposo. b) Hallar la
aceleración de los bloques si θ = 37º.
FÍSICA GENERAL
133
a) Calculando el ángulo para que los bloques permanezcan en reposo,
para lo cual debemos hacer dos diagramas de cuerpos libres, tal como
se muestran la fig. (a) y fig.(b)
Aplicando la primera ley de Newton para la masa m1=10 kg en la fig
(a)
∑ = 0F
Entonces: N + T + m1 g = 0
En el eje “X”
∑ = 0XF
T
N
m1 g θ
X
Y
m1 • • m2
T
m2 g
X
Y
T
N
m1 g θ
X
Y
m1 •
Fig (a)
DCL para la masa m1
Fig (b)
DCL para la masa m2
θ
m1 = 10 kg m 2 = 5 kg
N T
m1 g
T
m2 g
FÍSICA GENERAL
134
0=⋅− senθgmT 1
De esta expresión despejamos como sigue: Tsenθgm1 =⋅ ,
reemplazando los valores, tendremos: Tsenθ(10)(9,8) =⋅ o
Tθ sen98 =⋅ (1)
Aplicando la primera ley de Newton para la masa m2 = 5 kg en la
fig (b)
∑ = 0YF
En el eje “y” 0=− gmT 2
En esta expresión despejamos T según gmT 2= y si reemplazamos
los valores tendremos 49(5)(9,8)T == Newt. (2)
Con este valor hallado lo reemplazamos en (1) y despejamos el senθ,
es decir: 49θ sen98 =⋅ de donde =sen θ 0,5 , despejamos el
ángulo tendremos finalmente θ=30º
b) Calculando la aceleración de los bloques si θ=37º , en este caso
trazaremos nuevamente el esquema de los cuerpos con las fuerzas
aplicadas y la posible aceleración que poseen,
37º
m1 = 10 kg
m 2 = 5 kg
N T
m1 g
T
m2 g
a
a
FÍSICA GENERAL
135
Nuevamente trazaremos los DCL correspondientes para cada masa, tal
como se muestran el las fig. (c) y (d)
Ahora aplicamos la II ley para la masa m1=10 kg en la fig (c)
∑ ⋅= aF m
entonces N + T + m1 g = m1 a
En el eje “X” de acuerdo a la fig (c) ∑ ⋅= aFX 1m entonces
tendremos
amsen(37)gmT 11 ⋅=⋅− y de tal manera si reemplazamos los
valores tendremos a100,60)98)T ⋅=⋅− (( es decir
a1058,8T ⋅=− (3)
T
N
m1 g θ
X
Y
m1 • • m2
T
m2 g
X
Y
T
N
m1 g θ
X
Y
m1 •
Fig (c)
Para la masa m1 Para la masa m1
Fig (d)
a a
FÍSICA GENERAL
136
En el caso de la masa m2 en la fig (d)
En el eje “y” amF 2Y ⋅=∑
Con lo cual obtenemos amgmT 22 ⋅=⋅−
En esta expresión despejamos T según amgmT 22 ⋅+⋅= y si
reemplazamos los valores tendremos
a549T ⋅+= (4)
si esta expresión lo reemplazamos en (3), obtenemos
a1058,8a)5(49 ⋅=−⋅+
de aquí despejamos la aceleración, resultando:
a = 0,65 m/s2
PROBLEMAS PROPUESTOS DE EQUILIBRIO DE
PARTÍCULA
1. El peso del bloque representado en la fig. es de 500 N. Calcúlense las
tensiones T1 y T2 (a) Considere el caso cuando θ1 = 50° ; θ2 = 65° ;
(b) Para el caso cuando AB = 50 cm, AC = 30 cm, y θ1 = 53° . En
ambos casos el sistema se encuentra en equilibrio.
2. Hállese la tensión en cada cuerda en la fig. que se muestra, si el peso
del cuerpo suspendido es de 400 N, además el sistema se encuentra en
equilibrio.
FÍSICA GENERAL
137
3. (a) Determinar la cantidad de la fuerza F paralela al plano aplicada al
bloque de peso 100 N, para que el sistema esté en equilibrio.
Suponga que no existe rozamiento en la superficie y en la polea, el
peso de la polea P es de 20 N, además la masa Q es de 30 kg. (b)
Calcule la cantidad de la fuerza de reacción del plano inclinado sobre el
bloque.
4. Una cuerda PQRS cuelga de los puntos fijos P y S, si existe en el punto Q
un peso de 150 N, y en el punto R un cuerpo de peso W. Si el segmento
de cuerda PQ hace un ángulo de 40° con la vertical, el segmento de
cuerda QR es horizontal; el segmento RS forma un ángulo de 60° con la
vertical. Determinar el valor del peso W que debe colgarse en el punto R
de la cuerda para que el sistema esté en equilibrio.
FÍSICA GENERAL
138
FÍSICA GENERAL
139
A
TRABAJO, ENERGÍA Y POTENCIA TRABAJO MECÁNICO (W): Es la transmisión del movimiento ordenado, de
un participante a otro, con superación de resistencia.
Matemáticamente: “El trabajo es igual al producto del desplazamiento por
la componente de la fuerza, a lo largo del desplazamiento”.
• El trabajo es una cantidad escalar.
• Se supone el caso especial de fuerzas constantes y movimiento en una
dimensión.
• Se supone al objeto como una partícula.
dB
F cosθ
F
θ
F senθ
( ) dcosFWFAB
×= θ
CASOS PARTICULARES:
A) Si la fuerza está en la dirección del
movimiento, el trabajo es:
dFW FAB ×=
FÍSICA GENERAL
140
B) Si la fuerza es perpendicular al
moviendo, el trabajo es:
( )
0W
dº90cosFW
FAB
FAB
=
×=
C) Si la fuerza está en dirección
contraria al moviendo, el trabajo
es:
( )
dFW
dº180cosFW
FAB
FAB
×−=
×=
IMPORTANTE: Existe fuerzas, llamadas conservativas, para los cuales el
trabajo desarrollado es independiente de la trayectoria.
ADABCD WW =
Una fuerza es conservativa, si el trabajo que realiza sobre una partícula que
se desplaza entre dos puntos, depende únicamente de los punto inicial y
final y no de la trayectoria entre ellos o la trayectoria descrita por el punto
inicial.
FÍSICA GENERAL
141
La fuerza de un resorte y la gravedad son fuerzas conservativas.
La fuerza de rozamiento cinético es una fuerza no conservativa.
Unidad de trabajo: [ ] [ ] [ ]
mNewtonJouledFW
×=×=
FÍSICA GENERAL
142
FÍSICA GENERAL
143
ENERGÍA
Es la cantidad de trabajo que puede producir un cuerpo. Las unidades de
energía son las mismas que las del trabajo.
Existen diferentes tipos de energía; en este capítulo nos ocuparemos sólo de
la energía mecánica (cinética y potencial).
Energía cinética (Ek): Es el valor entregado por el trabajo de una fuerza que
actúa desde un punto a otro. Por ejemplo: un peso que cae desde una altura
h.
2
21
mvEk
=
Energía potencial (Ep): Es una función de las coordenadas tal que la
diferencia entre sus valores en las posiciones inicial y fnal es igual al trabajo
efectuado sobre la partícula para moverla desde su posición inicial a la
final.
Existen dos tipos de energía potencial que nos serán familiares:
a) Energía potencial gravitatoria (EP.G.): Es aquel tipo de energía que
posee un cuerpo debido a la altura a la cual se encuentra, con respecto
a un plano de referencia horizontal, considerando como arbitrario.
FÍSICA GENERAL
144
La energía potencial gravitatoria se define como el trabajo que se
realizará para llevar la masa de un cuerpo (peso), desde la posición en
la cual se encuentra, hasta el plano de referencia considerado.
mghE G.P =
b) Energía potencial elástica (EP.E.): Es aquella forma de energía que posee
un cuerpo sujeto a un resorte comprimido o estirado.
2G.P K
21E x=
“x”, es la deformación parcial del resorte.
k, es la constante de la elasticidad del resorte.
K
K
x
Posición de Equilibrio
FÍSICA GENERAL
145
Energía mecánica (EM): Es la suma de la energía cinética y la energía
potencial.
EM = EK + EP
Teorema Trabajo – Energía: “Si sobre un cuerpo actúan varias fuerzas y éste
se mueve desde un punto “A” con VA hasta un punto “B” con VB, el trabajo
realizado sobre el cuerpo es igual al cambio de energía cinética que
experimenta”.
WTOTAL = FR x e = mae ….(x1) OKFKTOTAL EEW −=
Además: ae2VV 20
2f += WEW
KTOTAL∑=Δ=
)...(2 2
20
2
xVV
ae f−
=
( )22
:)(en2
02
12
mVmVWxx f
total−=
FÍSICA GENERAL
146
CONSERVACIÓN DE LA ENERGÍA MECÁNICA:
Cuando las fuerzas que actúan sobre un cuerpo son conservativas, la
energía mecánica del cuerpo permanece constante.
EMO = EMF
EKO + EPO = EKF + EPF
POTENCIA (P)
Es aquella cantidad escalar que nos indica la rapidez con la que se puede
realizar trabajo. También se dice que la potencia es el trabajo realizado por
unidad de tiempo.
tw
ΔΔ
=P , donde
Δ w = Trabajo realizado por una fuerza.
Δ F = Trabajo realizado por una fuerza.
P = Potencia.
También vFt
dFtwP ×=⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
Δ=
ΔΔ
= P = F x v (si v =cte).
1 watt = s
Joule1
1 H.P. = 746 Watts.
FÍSICA GENERAL
147
PROBLEMAS RESUELTOS
1. El bloque mostrado se encuentra afectado por fuerzas que le permiten
desplazarse desde “A” hasta “B”. ¿Cuál es el trabajo neto que realizan
las fuerzas mostradas sobre el boque?
Solución
o Las fuerzas que no están en la dirección al mov. No realizan trabajo.
o Las fuerzas que están en la dirección del movimiento si realizan
trabajo.
W = FR x d
FRX = 2054100
5430F −⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛+⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛=∑
FÍSICA GENERAL
148
FRX = (24) + (80) – 20 = 84 N
W = (84) x (60) = 5040 Joules
2. Un cajón es jalado por una fuerza F
constante y paralela al plano
inclinado, siendo su peso 10 N. Si
0,5μ = . ¿Cuánto trabajo realiza la
fuerza F en el trayecto de A hasta B,
sabiendo además que el movimiento
se hizo con rapidez constante?
Solución
Mov. Con V = cte. ∃→ equilibrio cinético
Fx∑ =0 ∃→ Fy∑ = 0
F = f + W sen37° N = W cos 37°
F = μ x N + W ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛53
N = 85410 =⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
F = ( )3 4(10) 0,5 105 5
⎛ ⎞ ⎛ ⎞+⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠
FÍSICA GENERAL
149
F = 6 + (0,5) (8) = 6 + 4 = 10
W = F x d = 10N x 20m
Sen 37° = d
12
d = m2053
12=×
W = 200 Joules
3. Un bloque de 40 kg de peso se
encuentra inicialmente en reposo,
y es levantada por un hombre a
través de una cuerda, jalándola
con una fuerza de 500 Newton.
¿Qué trabajo realizo el hombre
durante los 6 primeros segundos?
Solución
m = 40kg
vO = 0
F = 500 Newton
T = 6 s
FR = md
1040
500gmFa −=−=
F – mg = ma
F = ma + mg a = 12,5 – 10 = 2,5m/s2
F = m (a + g)
mF
= a + g
FÍSICA GENERAL
150
22o at
210at
21tve +=+= W = F x e 0 (500) (45)
( )( )21 2,5 6 452
e m= = W = 22,500 Joule.
4. ¿Qué trabajo debe realizar F para que el boque “A” de 20kg recorra
10mt, partiendo del reposo con una aceleración constante de
20cm/seg2. Despreciar la masa de la polea, y considere 0,4μ = ?
Solución
Dcl de la polea
FT
T
Dcl de “A”
A F
F
W
N
2T = F T = (20) (0,2 + 0,4 (10))
T = 2F
T = 20 (0,2 + 4)
N = W T = 20 (4,2)
T – f = ma T = 84 Newton
FÍSICA GENERAL
151
T – μ N = ma
T – μ mg = ma Wjo = T x d = (84) (10)
T = ma + μ mg
T = m(a + μ g) Wjo = 840 Joules
2220 0,2cm ma ss= =
5. Un cuerpo de masa m = 5kg es lanzado pendiente abajo con una
rapidez vo = 4m/s. Se desea hasta el instante en que su rapidez, es
vf=10 mt/s. Se desprecia la fricción.
Solución
Wjo total = AEk = Ekf - Eko
Wtotal = 20
2f mv
21mv
21
−
Wtotal = ( ) ( ) ( )1610025410)5(
21vvm
21 222
02f −=−=−−
Wtotal = 210 Joules
6. Un bloque de masa m =5kg
es jalada por una fuerza F
constante, de modo que al
pasar por los puntos A y B lo
hace con las rapidezes de
6m/s y 10 m/s. Si 0,2μ = ,
¿cuál es el valor de F?.g=10m/s2
37°A
B
F
μ
12mts12m
FÍSICA GENERAL
152
Solución
∑ W*=ΔEk+ΔEp
Wf+WN+WF= ΔEk +ΔEp
- fd+0+Fd=EkB–EkA+EpB – EpA= ( )1235
d(F -f) = ( ) ( ) m20dhhmgvvm21
AB2A
LB
=−+−
( ) ( ) ( )AB2A
2B hhmgvvm
21NFd −+−=μ−
( ) ( )( ) ( ) ( ) ( )4cos37º 0,2 5 10 8 20 85
d F W d F d F Fμ ⎛ ⎞⎛ ⎞− = − = − = −⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠⎝ ⎠
20 (F - 8) = ( )( ) ( )( )012105610521 22 −+−
( ) ( ) ( ) ( ) 6001606006425125036100
258F20 +=+=+−=−
20(F - 8) = 760 → (F - 8) = 38 → F = 465
F = 46 Newton.
FÍSICA GENERAL
153
7. Un pequeño objeto es soltado desde el borde “A”
de una rampa curva lisa, e ingresa por B a un plano
horizontal áspero donde el coeficiente de fricción
relativo es 0,2μ = . ¿A qué distancia de “B” se
detendrá el cuerpo?
Solución
Trama A – B
Actúan fuerzas conservat.
⇒ EMA = EMB
EKA + EPA = EKB + EPB
B2B
2A mghmv
21mghmv
21
+=+
2Bmv
21mgh =
( )( ) smghv
B160810222 ===
( )( ) .m40102.02
160d ==
d = 40m
Tramo BC
pK EEW Δ+Δ=∑ ∗
WN + Wf = Δ EK + Δ Ep
0 + (-f d) = 00mv210fdEEEE 2
BBpCpBKCK −+−=−−+−
2Bmv
21fd =
FÍSICA GENERAL
154
2B
mv21Nd =μ
2Bmv
21mgd =μ
g2
vd
2B
μ=
8. Un bloque de 250gr que se halla en reposo se suelta desde un punto
“A” de una pista que tiene la forma de un cuadrante de circunferencia
(según figura) de radio 1,2m., llega al punto
“B”, se desliza sobre una superficie
horizontal recorriendo 2m.,con lo cual
alcanza el punto C y se para.
a) Calcular la energía transformada en calor al pasar el bloque del
punto A al B.
b) Calcular el coeficiente de rozamiento sobre la superficie horizontal.
Solución
a) La energía transformada en calor debido al rozamiento, al pasar el
bloque de A a B será:
W = AB EEE −=Δ
M = 250gr = 0,25kg
Vi = VA = 0
R = 1.2m
2π
=θ S = R θ =0,6 π m
Vf = VB = 4m/seg
W = Δ E = EB – EA
W = ( ) ( )ApAKBpBK EEEE +−+
1.2m
FÍSICA GENERAL
155
W = AB2B hmgmv
21
−
W = ( )( ) ( )( )( )21 0,25 4 0,25 9,8 1,22
−
W = 2 – 2,94 = -0,94 Joule
/ W / = / θ / = 0,94 Joule
b) gd2v2
i=μ
( )( )
242 9,8 2
μ =
0,408μ =
9. Una fuerza constante de 12kg. Actúa verticalmente hacia arriba sobre
un cuerpo de 10kg. Que inicialmente se halla en reposo.
a) ¿Cuánto valdrán sus energías cinéticas y potencial al cabo de 10
seg?
b) ¿Cuánto vale su energía mecánica total?
Solución
a) F – W = md
F =9,8121
Kg Nkg
× =
(12 x 9,8) -10= (9,8) = (10) a
2 (9,8)= 10a
19,6 = a(10)
a = 1,96m/s2
FÍSICA GENERAL
156
Sabemos: 2i at
21tve ±=
)Dato(0vi =
( )( )21 1,96 10 982
h e m= = =
h = 98m
Ep = mgh = (10) (9,8) (98) Joule
Ep = 9604 Joule
Vf = at
Vf = (1,96) (10) = 19,6 m/s
( )( )221 1 10 19,62 2k fE mv= =
Ek = 1920,8 Joule
Ek = 1920,8 Joule
b) Energía mecánica:
EM = Ep + Ek
EM = 9604 + 1920.8
EM = 11,524.8 Joules
EM = 11,524.8 Joules
10. En un canal de 2 metros de profundidad y 5 metros de ancho, fluye el
agua con una rapidez media de 10cm/seg. Calcular en C.V. la
potencia de la corriente. 1C.V=735Watts
FÍSICA GENERAL
157
Solución
Tomamos como referencia 1 segundo:
(el largo será entonces 100cm=1m)
El volumen de agua será; 2 x 5 x 1 (m3) = 10m3
1m = 10dm → ( )
( )333
3
3dm000,10dm1010
m1dm10
=×=
Sabemos: 1dm3 ≡ 1kg ≡ 1 litro
Luego m = 10,000kg
y su rapidez es: s/m1segcm100v ==
La energía que desarrolla en 1 s será:
( ) ( ) Joules000,51000,1021mv
21W 22 ===
Luego la potencia desarrollado en T=1s será
P = Watts000,51000,5
tW
==
1.C.V. = 735 Watts
P = 5000 Watts x 1. . . 6,8 . .
735C V C V
Watts=
P = 6,8 C.V.
11. ¿Qué potencia absorverá un motor de 5 C. V. trabajando a plena carga,
si su rendimiento es 85%, expresar el resultado en unidades C.G.S. y
en unidades M.K.S.?
FÍSICA GENERAL
158
Solución
Es de entenderse que los 5 C.V., representa el 85% de la potencia que
absorve el motor. ⇒ PÚTIL = PSALIDA = 5 C.V.
Rendin = 0,85 = 10085
P5
PP
PP
ENTRADAABSORVIDA
ÚTIL
ENTRADA
ÚTIL ===
.V.C17
10085
1005PABSORVIDA =×=
En unidades C.G.S.: 100 10075 75 9,817 17
kg mt JoulePs s−
= × = × ×
7 7100 75 9,8 10 4,327.9 1017
Ergios ErgiosP Ps s
= × × × ⇒ = ×
En unidades M.K.S.: P = 4,327.9 Watts
12. Un jornalero carga en media hora 1m3 de tierra, debiéndola levantar a
1,5m de altura. ¿Qué potencia ha desarrollado en kilowatts y en H.P.?
Dato: 1m3 de la tierra pesa 1,8 toneladas.
Solución
El peso que debe levantarse es:
F = 1,8 toneladas = 1800kg
La distancia: h = 1,5m
t = ½ hora = 1,800 s
1800 1,5 1,5
1800F h kg m kg mP
t s s× × ×
= = =
1,5 9,8 14,7JoulesP wattss
= × =
P = 0,0147 kilowatts
FÍSICA GENERAL
159
En H.P. P = 14,7 0,019 . .746
H P=
P = 0,019 H.P.
13. ¿Qué potencia en H.P. necesita un camión de 10,000kg. Para pasar una
pendiente del 5% con una rapidez constante de 36km/hr, sabiendo que
el coeficiente cinético de fricción entre las llantas y la pista vale 0,4?
Solución
Pendiente del 5% ⇒
α≅=α sen100
5gtan
( ) 999.09975.005.01sen1cos 22 ==−=α−=α
Ahora bien, la fuerza (F) que debe efectuar el camión para marchar con
rapidez constante, sobre la pendiente será:
F = fR + 10,000 sen α ……..(*1)
En donde: fR = μ N = μ (10,000) cos α
fR = 0,4 x 10,000 cos α = 4,000 cos α
F = 4,000 cos α + 10,000 sen α =
F = 4000 (0,999) + 10,000 (0,05)
F = 4,496kg
La rapidez es: V = 36km/hr=10m/s = cte
Finalmente: P = F x V
FÍSICA GENERAL
160
P = (4,496kg) x (10m/s)
P = 44,960kg x m/s
Que expresada en H.P.
76960,44P =
P = 591,58 H.P.
PROBLEMAS PROPUESTOS DE TRABAJO, ENERGÌA Y
POTENCIA
1. Hallar el trabajo neto realizado sobre un cuerpo de 4kg que ascienda
por un plano cuya pendiente es 75% bajo la acción de una fuerza de 92
Newton paralela al plano inclinado, el espacio que sube es de 5m. y el
plano tiene un coeficiente de fricción 0,25kμ = . Considerar: g: 10m/s2
Rpta: W = 300 Joules
2. En la figura mostrada, a partir del
reposo se aplica F = 510
Newton, sobre m = 1kg. Que
está apoyada sobre el piso que tiene un coeficiente de fricción igual a
0,5. Hallar el máximo trabajo neto realizado sobre el bloque durante 5s
(g = 10m/s2)
Rpta: W = 5,000 Joules
FÍSICA GENERAL
161
3. En la figura mostrada: m=10kg.,
0,5kμ = . ¿Qué cantidad de calor se
disipa en el tramo de “A” hacia “B”?
Rpta: Q = 4,000 Joules
Nota: La cantidad de calor disipada “Q” es numéricamente igual al
trabajo realizado por la fuerza de fricción.
4. En la figura mostrada desde
“A” se suelta una bolita de
masa “m” que rebalsa por un
tubo liso el cual abandona en
“B”. ¿Qué ángulo hace la
rapidez de “C”, si “X” es
máximo alcance? ¿A qué es
igual “h” y el alcance máximo
“x”?. Asumir g = 10m/s2
Rpta: θ = 45º, h =16m, x = 32m.
5. Desde la parte superior de un plano inclinado se suelta una esferita de
masa “m” que resbala sobre él cuyo coeficiente de fricción es 0,375.
Halla el ángulo “ θ ” para que la energía cinética en “B” sea el 50% de la
energía potencial que tenía el cuerpo en “A”.
Rpta: θ = 37º
6. Un cuerpo de 3kg cae desde cierta altura con una rapidez inicial de
2m/s, dirigida verticalmente hacia abajo. Calcular el trabajo realizado
durante 10 segundos contra las fuerzas de resistencia del aire, si se sabe
que al final de éste intervalo de tiempo, el cuerpo adquiere una rapidez
FÍSICA GENERAL
162
de igual a 50m/s. Considere constante la fuerza de resistencia del aire.
G=9,8m/s2
Rpta: W = 3,900 Joules
7. Un cuerpo de 4kg resbala desde el reposo
sobre un cuarto de circunferencia de 10m
de radio y llega al punto más bajo con una
rapidez de 8m/s. ¿Qué cantidad de calor
se libera en el trayecto mencionado?
Rpta: Q = 272 Joules
8. Un cuerpo desliza: primero a lo largo de un plano ( º53=θ ) inclinado
partiendo del reposo y luego continúa moviéndose sobre el plano
horizontal la misma distancia que en el plano inclinado hasta detenerse.
Calcular el coeficiente de fricción del mencionado trayecto.
Rpta: 0,5kμ =
9. Una pelota que
pesa 2 Newton se
coloca en el
dispositivo
mostrado. Si comprimimos el resorte 0,20m, la rapidez máxima que
adquiere la pelota al soltarla es 8m/s. ¿Qué fuerza ejerce el resorte sobre
la pelota cuando está comprimido 0,20m?. (g = 10m/s2)
Rpta: F = 64 Newton
FÍSICA GENERAL
163
ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO
Existen algunas evidencias en documentos chinos que el magnetismo ya se
conocía en el año 2000 a.c.
Muchos científicos e investigadores han contribuido al desarrollo de la
electricidad y el magnetismo. Entre ellos podemos citar a William Gilbert,
Charles Coulomb, Hans Oersted, Michael Faraday, James Clerk Maxwell,
etc.
Cuando encendemos o apagamos las luces en una habitación, o cuando
ingresamos una orden en nuestra PC a través del teclado, o cuando
hacemos uso del control remoto de un determinado equipo, lo que estamos
realizando indirectamente es controlar fuerzas eléctricas o magnéticas que
dirigen el flujo de energía o partículas. Estas fuerzas constituyen las bases
para el estudio del electromagnetismo.
Es importante que antes de abarcar los siguientes capítulos, nuestros
conocimientos sobre el álgebra vectorial sean afianzados, esto ayudará a
comprender mejor el comportamiento de las cargas eléctricas cuando se
asocien con otras de igual o diferente polaridad.
Este capítulo se inicia con un estudio del electromagnetismo, que
paulatinamente cubrirá el resto del libro. Las fuerzas electromagnéticas son
FÍSICA GENERAL
164
las causantes de la estructura de los átomos y la unión de estos en
moléculas y sólidos.
CARGA ELÉCTRICA Y LEY DE COULOMB
En el presente capítulo haremos una breve exposición de la carga eléctrica,
algunas propiedades de cuerpos electrizados por frotamiento y la fuerza
eléctrica fundamental entre dos cuerpos con diferente tipo de electrización.
Electromagnetismo: (Introducción)
Fuerzas eléctricas o magnéticas controlan o dirigen el flujo de energía o de
partículas. Estas fuerzas constituyen las bases para el estudio del
electromagnetismo. Todos los efectos electromagnéticos pueden ser
explicados mediante las cuatro ecuaciones de Maxwell.
Primeramente analizaremos los fenómenos eléctricos y posteriormente los
magnéticos. Consecuentemente veremos que es imposible separarlos:
algunos fenómenos eléctricos producen efectos magnéticos, y algunos
fenómenos magnéticos producen efectos eléctricos. Esto conlleva a
unificarlos bajo el nombre de electromagnetismo. El descubrimiento de las
leyes que rigen el electromagnetismo y su aplicación ha dado origen a
muchos descubrimientos: motores, aparatos de radio y TV, radar hornos de
microondas, teléfonos celulares, etc.
Carga Eléctrica:
Todos de alguna u otra forma hemos experimentado fenómenos eléctricos.
Por ejemplo al peinarnos con un peine de plástico, el peine se electriza
producto del rozamiento con el cabello y pasado un intervalo de tiempo al
entrar más en contacto con él, dejan de ser atraídos.
FÍSICA GENERAL
165
Varilla de vidrio con exceso de carga positiva
Frotando una varilla de vidrio con un paño de seda.
Podemos concluir que: la atracción entre el peine y el cabello es el
resultado del frotamiento que se manifiesta en una propiedad llamada
electricidad. Hay dos tipos de electrización positiva y negativa. De esta
manera si un cuerpo esta electrizado negativamente entonces tiene carga
negativa y si esta electrizado positivamente tiene carga positiva.
En conclusión el estado de electrización determina el tipo de carga de un
objeto. Existen dos tipos de cargas eléctricas: Positiva y Negativa. Cuando
un objeto esta electrizado negativamente diremos que tiene carga negativa.
Cuando se frotan dos objetos, por ejemplo una varilla de vidrio con un
paño de seda, observamos que se electriza positivamente y producto de
esto hay atracción eléctrica entre estos dos cuerpos.
De otra forma, si frotamos una varilla de plástico con piel, observamos que
la varilla se electriza negativamente. La piel presenta ahora un déficit de
electrones mientras que la varilla de plástico presenta un exceso de carga
negativa. En ambos casos, se han transferido un número relativamente
pequeño de electrones y alterado la neutralidad de los objetos.
FÍSICA GENERAL
166
Frotando una varilla de PVC con un paño de piel.
Varilla de PVC con exceso de carga negativa
Podemos hacer unos experimentos que comprueben lo mencionado.
Sujetemos una varilla de vidrio a un hilo y sujeta en lo alto, frotemos un
extremo con un paño de seda y luego acerquemos otra varilla de vidrio
cargada en forma similar, encontraremos que las dos se repelen entre sí.
Pero si acercamos una varilla de plástico cargada (frotándola con piel), las
dos varillas se atraerán una a la otra. Este experimento obedece a la
siguiente regla: “Las cargas del mismo signo se repelen y las de signo
contrario se atraen”.La carga eléctrica neta de un objeto se representa con
el símbolo q. Ésta es una cantidad escalar. Puede ser positiva o negativa.
La carga eléctrica se mide en Coulombs (C). Debido a que el Coulomb es
una unidad muy grande de carga; se requieren unos 6 x 1018 electrones para
obtener un coulomb. Suele utilizarse el Microcoulomb (μC) equivalente a
1x10-6 C ó el Nanocoulomb (ηC) equivalente a 1 x 10-9 C.
Cuantización de la Carga Eléctrica:
Al transferir carga eléctrica de uno a otro objeto, la transferencia no puede
efectuarse en unidades arbitrariamente pequeñas. Por ejemplo no podemos
hablar de una fracción de carga eléctrica. Los experimentos demuestran que
la carga eléctrica siempre existe sólo en cantidades que son múltiplos
enteros de cierta cantidad elemental de carga e- . Esto significa que:
q=± n e- donde: n = 0, 1, 2, 3, …
Así podemos expresar e-=1,602x10-19C (con cuatro cifras significativas)
FÍSICA GENERAL
167
Ley de Coulomb
Una vez establecido la existencia de carga positiva y carga negativa y que
las cargas ejercen fuerza una sobre la otra. Ahora sólo nos queda por
entender la naturaleza de ésta fuerza.
Los primeros experimentos cuantitativos exitosos al respecto fueron
realizados por el físico francés Charles Agustín Coulomb (1736 – 1806),
quién midió las atracciones y repulsiones eléctricas deduciendo la ley que
las rige. Los experimentos de Coulomb y de sus contemporáneos
demostraron que la fuerza eléctrica ejercida por un cuerpo cargado sobre
otro depende directamente del producto cantidades e inversamente del
cuadrado de su separación. Es decir:
rr
qqkF ...2
21= (Expresión vectorial)
Veamos un simple ejemplo: Dos cargas eléctricas puntuales se atraen (o
repelen) entre sí con una fuerza dada por q1 y q2 (valores de las cargas
involucradas). Algunas veces la constante física k (constante de Coulomb),
cuyo valor aproximado es 9.0x109 N.m2/C2 es reemplazada por el valor
[1/(4πεo )] donde εo es la permitividad del vacío (εo=8,85418781762x10-12
C2 / N.m2).
La cantidad r representa la distancia entre sus centros. La fórmula se cumple
exclusivamente con objetos cargados cuyo tamaño es mucho menor que la
distancia entre ellos.
FÍSICA GENERAL
168
Principio de superposición
La fuerza que ejerce un sistema de cargas sobre una carga, ubicada en un
punto P, es igual a la suma (vectorial) de las fuerzas de cada una de las
cargas del sistema sobre la carga en P. Se puede expresar de la siguiente
forma:
Lo mismo expresado de otra forma: En una distribución arbitraria de cargas
eléctricas. La fuerza que ejerce una carga sobre otra, no depende de las
fuerzas que ejercen las demás. En consecuencia, la fuerza eléctrica total
sobre una carga se determina al sumar vectorialmente las fuerzas que
existen entre dicha carga y cada una de las otras cargas.
F3 = F31 + F32 (de acuerdo al gráfico mostrado en la figura 4)
Expresión vectorial
+
+
+ F32
F31 q2
q3 q1
F3
F3 = F31 + F32
Figura 4. La fuerza F3 sobre la carga q3 es el vector suma de las fuerzas debidas a q1 y q2, consideradas independientes
+
+ –
+ q2
q1
q2
q1
r r
F12
F21
F21
La fuerza F21 representa la fuerza que ejerce la carga q1 sobre la carga q2; es de igual cantidad pero de sentido opuesto a la
fuerza F21 que representa la fuerza que ejerce la carga q2 sobre la carga q1.
F12
FÍSICA GENERAL
169
donde
F3 : Fuerza total sobre la carga q3
F31 : fuerza en la carga q3 debido a la carga q1
F32 : fuerza en la carga q3 debido a la carga q2
PROBLEMAS RESUELTOS
1) Una varilla de vidrio al ser frotada con un paño de seda pierde 4000
electrones, ¿cuál es la carga que adquiere?
Solución:
La varilla adquiere carga positiva, en reemplazo de la carga negativa
perdida. Además toda carga es múltiplo de la carga del electrón:
q = + n e-
q = + (4000) x (1.609 x 10-19 C)
q = + 6,4 x 10-16 C
2) Dos cargas fijas de 1 μC y –2,9 μC, están separadas por una distancia
de 10 cm. Determine la fuerza que ejerce una carga sobre la otra.
212
2112
..r
qqkF =
q2 = – 2,9 μC q1 = 1,0μC
r12 F12
FÍSICA GENERAL
170
6 69
12 2
12
1,0 10 2,9 109*10 *0.10
2,61
x x xF
F N
− −
=
=
3) En el esquema mostrado, halle la fuerza electrostática que ejerce la
carga de (–13μC) sobre la carga de (15 μC).
4) Se localizan tres cargas ubicadas en las esquinas de un triangulo
equilátero. Calcúlese la fuerza eléctrica neta sobre la carga de 7μC.
+ –
+
– 4,0 μC 2,0 μC
7,0 μC
X
Y
0,50 m
+ –
+
q3= – 4,0 μC q1= 2,0 μC
q2=7,0 μC
X
Y
0,50 m
F21
F23
7.0 cm
12.12 cm
– 13 μC
15 μC
1 212 2
2 6 69
12 2 2 2
12
..
. 15 10 13 109 10(14 10 )
89,5
q qF kr
N m x Cx x CF x xC x m
F N
− −
−
=
=
=F12
q2
q1
FÍSICA GENERAL
171
2 21 23
6 692 1
21 2 212
21
. 7,0 10 2,0 10. 9 100,50
0,504
F F F
q q x x xF k x xr
F N
− −
= +
= =
=
6 692 3
23 2 223
21
2
. 7,0 10 4,0 10. 9 100,50
1,008
0,873
q q x x xF k x xr
F N
F N
− −
= =
=
=
2 2 2
2 21 23 21 23
2
:2. . . 120
0,873
LuegoF F F F F Cos
F N
= + + °
=
5) Seleccione las afirmaciones como verdaderas (V) o falsas (F):
(a) Es posible descargar un electrón hasta que quede neutro.
(b) La carga de una partícula puede ser 5,5x10-19 C.
(c) La menor carga que conoce el hombre es ± 1.6x10-19 C.
Solución:
I. Es imposible separar la carga del electrón para que quede neutro.
II. La carga de 5,5 x 10-19 C no es múltiplo de la del electrón, no
esta cuantizada; por lo tanto no existe.
III. La carga más pequeña que conoce el hombre es ± 1,6 x 10-19 C.
FÍSICA GENERAL
172
6) Calcule la fuerza neta sobre la carga q3 debida a otras dos cargas
ubicadas colinealmente en el eje X, como se indica en la figura.
Considere las siguientes cantidades de las cargas: q1=– 4,2μC,
q2=+1,3 μC y q3=+1,1μC.
Dado que las cargas son colineales, la fuerza resultante estará en la
misma línea, por tanto podemos escribir:
( )
3 2 3 13 2 2
32 31
29 12 2
3 22 2
3
. ..
. 1,1 1,3 1,1 4, 29 10 . 10(0.02 )0.01
25
q q q qF k kr r
N m x xF x x x CC mm
F N
−
= −
⎡ ⎤= −⎢ ⎥
⎢ ⎥⎣ ⎦= +
Por tanto, la fuerza neta sobre q3 apunta hacia le eje +X.
7) En la figura se muestran dos cargas eléctricas ubicadas en los vértices
de un triángulo rectángulo. Calcule la fuerza electrostática sobre la
carga q2=–2 μC que produce la carga q1=4 μC.
1 221
12
9 2 2 6 6
21 2
21
.
(9 10 . / ) (4 10 ) (2 10 )(0.1 )
7, 2
k q qFr
x N m C x x C x x CFm
F N
− −
=
=
=
q1 = - 4,2 μC
q2 = + 1,3 μC q3 = + 1,1 μC F31
F32
q3
2 cm 1 cm
5 cm30°
q2 =–2 μC
q1 =4 μC
F21
FÍSICA GENERAL
173
CAMPO ELÉCTRICO
En el párrafo anterior vimos cómo se emplea la Ley de Coulomb para
obtener la fuerza sobre una carga debido a su interacción con otras cargas.
Ahora debemos considerar los efectos de las cargas en función de un
concepto introducido por Michael Faraday: “El Campo Eléctrico”.
Definimos el campo Eléctrico (E) en cualquier punto en el espacio como “la
fuerza por unidad de carga que experimentará una pequeña carga de
prueba positiva en cierta posición del espacio”. Obedece a la fórmula
0qFE = (Ec. 7.0)
Debido también al principio de superposición, la expresión del campo
eléctrico en una posición del espacio creado por un sistema de cargas
de valor qi, i=1, 2, …N y posición ri será:
La fuerza y el campo eléctrico son cantidades vectoriales que cumplen el
principio de superposición. Por tanto se podrán sumar como vectores.
El vector campo eléctrico apunta en la dirección de la fuerza sobre una
carga de prueba positiva. Las unidades de campo eléctrico corresponden a
Newtons por Coulumb, N/C.
Por tanto la cantidad del campo eléctrico equivale a: 20
.rqK
qFE ==
FÍSICA GENERAL
174
Campo Eléctrico de cargas puntuales Supongamos que una carga positiva de prueba qo se coloca a una distancia
r de una carga puntual q. La cantidad de la fuerza que opera sobre qo está
dada está dada por la Ley de Coulomb,
rQ.
41
0πε
De acuerdo a la Ec. 7.0:
20
.4
1rq
qFE
o πε==
La dirección de F es la misma que E. Por tanto, el campo eléctrico total se
calcula como la suma de los n campos eléctricos, aplicando el “Principio de
Superposición”:
E = E1 + E2 + E3 + … +EN
Cascarón esférico con carga uniforme Un cascarón esférico con carga uniforme: no ejerce fuerza alguna sobre una
carga de prueba en su interior, y en los puntos exteriores la fuerza que
ejerce es la misma como si toda la carga del cascarón se concentrase en un
punto de su centro. Aplicando ésta propiedad podemos deducir el campo
eléctrico debido a un cascarón delgado cargado uniformemente.
+ –
Campo eléctrico debido (a) una carga positiva, (b) una carga negativa
FÍSICA GENERAL
175
Supongamos que el cascarón tiene un radio R y carga q, que por el
momento suponemos positiva. Tenemos los siguientes resultados del campo
eléctrico en varias distancias del centro del cascarón:
E = 0 (r < R)
20
.4
1rqEr πε
= (r ≥R)
En la última ecuación el subíndice r nos indica que el campo apunta en la
dirección radial.
r2
r1
R
r1: r < R r2: r > R
FÍSICA GENERAL
176
PROBLEMAS RESUELTOS
1) Encuentre el campo eléctrico en el punto P de la figura, ubicado sobre
el eje y a 0,4 m sobre el origen, producido por las tres cargas puntuales
que se muestran. La carga q1=7 C se ubica en el origen del sistema de
coordenadas, la carga q2=-5 C se ubica en el eje X a 0,3 m del origen y
la carga q3=-3 C a la derecha del punto P y a 0,4 m sobre q2.
Determine además la fuerza eléctrica ejercida sobre una carga de 3x10-
8C cuando se ubica en el punto P.
Solución: Primero calculamos separadamente la cantidad del campo
eléctrico en P debido a la presencia de cada carga. Llamemos E1 al
campo eléctrico producido por q1, E2 al campo eléctrico producido por
q2 y E3 al campo eléctrico producido por q3. Estos campos se
representan en la figura y sus cantidades son:
69 51
1 2 21
7,0 10. 9 10 . 3,9 10 /0,4
q xE k x x N Cr
−
= = =
FÍSICA GENERAL
177
69 52
2 2 22
5,0 10. 9 10 . 1,8 10 /0,5
q xE k x x N Cr
−
= = =
69 53
3 2 23
3,0 10. 9 10 . 3,0 10 /0,3
q xE k x x N Cr
−
= = =
El vector E1 no tiene componente X, sólo componente y (hacia arriba).
El vector E2 tiene una componente X dada por E2xCos =(3/5)E2 y una
componente Y negativa dada por -E2xSen =-4/5E2. El vector E3 no tiene
componente Y, sólo componente X (hacia la derecha).
El vector resultante E que buscamos es la suma vectorial de estos tres vectores,
E = E1 + E2 + E3
Los vectores E1, E2 y E3 conviene expresarlos usando vectores unitarios i
y j para luego efectuar analíticamente su suma:
E1 = 3,9 x 105 j (N/C)
E2 = ( 1,1 x 105 i – 1,4 x 105 j ) (N/C)
E3 = 3,0 x 105 i (N/C)
El campo eléctrico E resultante en P es entonces:
( )5 54,1 10 2,5 10 /E i j N C= × + ×
La fuerza eléctrica sobre una carga de 3x10-8C cuando ésta se coloca
en el punto P se obtiene simplemente usando F=Exq, con q=3x10-8C.
( )3 312,3 10 7,5 10F i j N− −= × + ×
Esta fuerza tiene por supuesto la misma dirección que el campo eléctrico E.
FÍSICA GENERAL
178
2) Las cargas de + 8 μC y + 24 μC se han colocado en los vértices de un
triángulo rectángulo, tal como se muestra en la figura. Halle la cantidad
del campo eléctrico en el vértice de 90°.
Solución: Suponemos que hay una carga de prueba, positiva, en el vértice de
90°.
9 6
5232 2 2
. 9 10 24 10 24 10 /(0,30 ) 9 10
k q x x xE x N Cm x
−
−= = =
9 6
5131 2 2
. 9 10 8 10 18 10 /(0, 20 ) 4 10
k q x x xE x N Cm x
−
−= = =
Así: E3 = 3,0 x 106 N/C
3) Halle el campo eléctrico en el punto “O” de la figura.
Dato: Cos 8° = 0,99
E32
E31 q2 = +24 μC
Q1 = +8 μC
30 cm
20 cm
3
8° 8° q1 = + 0,5 μC q2 = – 0,5 μC
E01
E02 0
1,98 m
r2 r1
231
2323 EEE +=
FÍSICA GENERAL
179
Solución:
9 63
01 02 2
2 20 01 02 01 02
30
9 10 0.5 10 4,5 10 /(1 )
2. . . (16 )
8,91 10 /
x x xE E x N Cm
E E E E E Cos
E x N C
−
= = =
= + + °
=
4) Dos cargas eléctricas de 3 μC y 8 μC están situadas sobre una
circunferencia de 5 m de diámetro, como se muestra en la figura.
Halle el valor del campo eléctrico en el punto P.
9 6
1 2
9 6
2 2
9 10 3,0 10 3000 /(3 )
9 10 8,0 10 4500 /(4 )
5408,33 /
P
P
x x xE N Cm
x x xE N Cm
E N C
−
−
= =
= =
=
5) Se muestran tres cargas positivas en los vértices de un triángulo
equilátero. Halle Q si se sabe que el campo resultante en el punto
medio de uno de sus lados tiene la dirección que se muestra en el
diagrama.
P
8 μC
3 μC
53°
q2 = – 6 μC
Q q1 = + 2 μC
E
FÍSICA GENERAL
180
Solución:
Graficamos cada uno de los campos eléctricos del sistema:
Cálculo de E2:
9 6 3
22 2 2 22
. 9 10 6,0 10 18 103.( . 3)
k q x x x xE Ea aa
−
= = =
Cálculo de E1:
9 6 3
11 12 2 2
. 9 10 2,0 10 18 10( )k q x x x xE Ea a a
−
= = =
Cálculo de E3:
2
3
2
9
323
3109109
)(
.
axQx
axQxE
a
qkE ===
Luego tendremos que:
1
2
1)(
5313
2
−=
−=°
QEEE
Tg
Luego: Q = 3,51 Coulombs
E
E2
E
E3 – E1 53°
– q2
q3 = Q + q1
E2
E3 E1
a√3
a a
FÍSICA GENERAL
181
POTENCIAL ELÉCTRICO
El Acelerador Electrostático
Cuando se introduce un conductor cargado dentro de otro conductor hueco
y se ponen en contacto, toda la carga del primero pasa al segundo,
cualquiera que sea la carga inicial del conductor hueco.
Teóricamente, el proceso se podría repetir muchas veces, aumentando la
carga del conductor hueco indefinidamente. De hecho, existe un límite
debido a las dificultades de aislamiento de la carga. Cuando se eleva el
potencial, el aire que le rodea se hace conductor y se empieza a perder
carga.
En la figura se muestra un aparato electrostático
que produce éste tipo de diferencias de potencial.
Una pequeña esfera conductora de radio a y con
una carga q se halla dentro de un cascarón grande
de radio b que contiene una carga Q. Entre los dos
conductores, momentáneamente se establece una
trayectoria conductora; la carga q se mueve por
completo hacia el conductor externo, sin importar
la cantidad de carga Q que ya esté allí (porque la carga de un conductor
siempre se dirige hacia la superficie externa). Si se cuenta con un
mecanismo apropiado para reponer la carga q en la esfera interna partiendo
de un suministro externo. En teoría la carga Q en la esfera exterior y su
potencial pueden aumentar sin límite. En la práctica, el potencial terminal
se ve limitado por las chispas que se producen en el aire (ver figura
adjunta).
b a q
Q
aislante
Hilo
FÍSICA GENERAL
182
El generador de Van de Graaff
Van de Graaff inventó el generador que lleva su nombre en 1931, con el
propósito de producir una diferencia de potencial muy alta (del orden de 20
millones de voltios) para acelerar partículas cargadas que se hacían chocar
contra blancos fijos. Los resultados de las colisiones nos informan de las
características de los núcleos del material que constituye el blanco.
El generador de Van de Graaff es un generador de corriente constante,
mientas que la batería es un generador de voltaje constante, lo que cambia
es la intensidad dependiendo que los aparatos que se conectan.
El generador de Van de Graaff es muy simple, consta de un motor, dos
poleas, una correa o cinta, dos peines o terminales hechos de finos hilos de
cobre y una esfera hueca donde se acumula la carga transportada por la
cinta.
En la figura, se muestra un esquema del
generador de Van de Graaff. Un conductor
metálico hueco A de forma
aproximadamente esférica, está sostenido
por soportes aislantes de plástico,
atornillados en un pié metálico C conectado
a tierra. Una correa o cinta de goma (no
conductora) D se mueve entre dos poleas E
y F. La polea F se acciona mediante un
motor eléctrico.
Dos peines G y H están hechos de hilos
conductores muy finos, están situados a la
altura del eje de las poleas. Las puntas de los peines están muy próximas
pero no tocan a la cinta.
FÍSICA GENERAL
183
La rama izquierda de la cinta transportadora se mueve hacia arriba,
transporta un flujo continuo de carga positiva hacia el conductor hueco A.
Al llegar a G y debido a la propiedad de las puntas se crea un campo lo
suficientemente intenso para ionizar el aire situado entre la punta G y la
cinta. El aire ionizado proporciona el medio para que la carga pase de la
cinta a la punta G y a continuación, al conductor hueco A, debido a la
propiedad de las cargas que se introducen en el interior de un conductor
hueco (cubeta de Faraday).
Funcionamiento del generador de Van de Graaff
Hemos estudiado cualitativamente como se
produce la electricidad estática, cuando se
ponen en contacto dos materiales no
conductores. Ahora explicaremos como
adquiere la cinta la carga que transporta
hasta el terminal esférico.
En primer lugar, se electrifica la superficie
de la polea inferior F debido a que la
superficie de la polea y la cinta están hechas de diferentes materiales. La
cinta y la superficie del rodillo adquieren cargas iguales y de signo
contrario.
Sin embargo, la densidad de carga es mucho mayor en la superficie de la
polea que en la cinta, ya que las cargas se extienden por una superficie
mucho mayor
Supongamos que hemos elegido los materiales de la cinta y de la superficie
del rodillo de modo que la cinta adquiera una carga negativa y la superficie
de la polea una carga positiva, tal como se ve en la figura.
FÍSICA GENERAL
184
Si una aguja metálica se coloca cerca de la superficie de la cinta, a la altura
de su eje. Se produce un campo eléctrico intenso entre la punta de la aguja
y la superficie de la polea. Las moléculas de aire en el espacio entre ambos
elementos se ionizan, creando un puente conductor por el que circulan las
cargas desde la punta metálica hacia la cinta.
Las cargas negativas son atraídas hacia la superficie de la polea, pero en
medio del camino se encuentra la cinta, y se depositan en su superficie,
cancelando parcialmente la carga positiva de la polea. Pero la cinta se
mueve hacia arriba, y el proceso comienza de nuevo.
La polea superior E actúa en sentido contrario a
la inferior F. No puede estar cargada
positivamente. Tendrá que tener una carga
negativa o ser neutra (una polea cuya superficie
es metálica).
Existe la posibilidad de cambiar la polaridad de
las cargas que transporta la cinta cambiando los
materiales de la polea inferior y de la cinta. Si la
cinta está hecha de goma, y la polea inferior está
hecha de nylon cubierto con una capa de
plástico, en la polea se crea una carga negativa y en la goma positiva. La
cinta transporta hacia arriba la carga positiva. Esta carga como ya se ha
explicado, pasa a la superficie del conductor hueco.
Si se usa un material neutro en la polea superior E la cinta no transporta
cargas hacia abajo. Si se usa nylon en la polea superior, la cinta transporta
carga negativa hacia abajo, esta carga viene del conductor hueco. De este
modo, la cinta carga positivamente el conductor hueco tanto en su
movimiento ascendente como descendente.
FÍSICA GENERAL
185
Podemos resumir que: “El generador de Van de Graaff es una máquina que
utiliza una cinta móvil para acumular grandes cantidades de carga eléctrica
en el interior de una esfera metálica hueca”. Las diferencias de potencial así
alcanzadas en un generador de Van de Graaff moderno pueden llegar a
alcanzar los 5 megavoltios. Las diferentes aplicaciones de esta máquina
incluyen la producción de rayos X, esterilización de alimentos y
experimentos de física de partículas y física nuclear.
Potencial Eléctrico
Del mismo modo que hemos definido el campo eléctrico, el potencial es
una propiedad del punto P del espacio que rodea la carga Q. Definimos
potencial V como la energía potencial de la unidad de carga positiva
imaginariamente situada en P, V= Ep / q. El potencial es una cantidad
escalar.
rQ
rQkV .
41.
0πε==
La unidad de medida del potencial en el S.I. de unidades es el Voltio (V).
Asimismo:
Definición de Potencial Eléctrico:
Se define el potencial eléctrico en un punto arbitrario “A” como: el trabajo
requerido por unidad de carga para trasladar una carga de prueba positiva
desde el infinito hasta el punto “A”.
FÍSICA GENERAL
186
En consecuencia “podemos considerar que todas las cargas se encuentran
en el infinito, y que no se requiere ningún trabajo para mantenerlos allí”.
Donde:
AW →∞ : Trabajo realizado para transportar la carga qo desde el infinito
(∞) hasta el punto A.
qo : Carga transportada.
VA : Potencial eléctrico en el punto A.
La diferencia de la energía potencial ΔU = Uf – Ui = – Wif
Donde Wif es el trabajo efectuado por la fuerza F cuando el objeto se
mueve de la posición i hasta la posición f.
Imaginemos una carga fija q, en el origen de un sistema de coordenadas.
Tomemos otra carga qo, que llamaremos “carga de prueba” y la transferimos
desde la posición A hasta la posición B, bajo la influencia de la fuerza
debida a q. El cambio de energía potencial ΔU de éste sistema de dos
cargas está dado por:
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−=−=Δ
abab rr
qqUUU 11....4
121
0επ
qo Infinito Trayectoria
qo
A
o
AA q
WV →∞=Potencial en el punto A.
FÍSICA GENERAL
187
Potencial generado por una serie de cargas puntuales
Supongamos que tenemos un conjunto de N cargas puntuales: q1, q2, q3,
…qN, situadas en varios puntos fijos. Deseamos determinar el potencial en
un determinado punto P debido a ellas. El procedimiento a seguir consiste
en calcular el potencial en P producido por cada carga, como si no
existieran las otras, y luego sumar todos los potenciales resultantes para
obtener el potencial total. Es decir, aplicar el “Principio de Superposición”,
para obtener:
N
N
oooo
N
rq
rq
rq
rq
V
VVVVV
..41....
.41.
.41.
.41
...
3
3
2
2
1
1
321
πεπεπεπε++++=
++++=
Lo mismo puede escribirse en forma reducida como:
N
NN
no rq
V1
..41
=∑=
πε
Energía Potencial Electrostática:
• Si se tiene una carga puntual q1, el potencial a una distancia r12 de la
misma será:
• El trabajo necesario para trasladar una segunda carga puntual q2 desde
el infinito hasta una distancia r12 es W2=q2.V
12
2122
...r
qqkVqW ==
12
1.rqkV =
FÍSICA GENERAL
188
• Para transportar una tercera carga, debe realizarse trabajo contra el
campo eléctrico producido por ambas q1 y q2. El trabajo necesario
para transportar una tercera carga q3 desde una distancia r13 de q1 y
r23 de q2 es:
En consecuencia, el trabajo requerido para reunir las tres cargas será:
23
32
13
31
12
21
r
q.q.k
r
q.q.k
r
q.q.kW ++=
PROBLEMAS RESUELTOS
1) Se desea situar una carga positiva q en cada uno de los vértices de un
cuadrado de lado a. ¿Cuál será el trabajo requerido?
Procedimiento:
Paulatinamente trasladamos, una por una, cargas q desde el ∞ hasta
cada vértice del cuadrado.
(a) Para trasladar la primera carga, desde el infinito (∞) hasta el
vértice A, no se requiere ningún trabajo, pues no hay carga cerca,
las cargas están aún en el infinito. Por tanto implica que el
potencial es cero.
WA = 0; VA = 0
aB A
D C
A B
C D
a
a
aa√2
23
23
13
133
....r
qqkr
qqkW +=
FÍSICA GENERAL
189
(b) Trabajo para trasladar la segunda carga al vértice B:
Ya existe una carga en el vértice A.
aqkWB
2.=
(c) Trabajo para trasladar la tercera carga al vértice C:
Ya existe una carga en el vértice A y otra en el vértice B.
aqk
aqkWC
22 .2
.+=
(d) Trabajo para trasladar la cuarta carga al vértice D:
Ya existen una carga q en cada vértice A, B y C respectivamente.
aqk
aqk
aqkWD
222 .2
..++=
(e) El trabajo total realizado será:
WT = WA + WB + WC + WD
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ +=
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡+++⎥
⎦
⎤⎢⎣
⎡++⎥
⎦
⎤⎢⎣
⎡+=
aqkW
aqk
aqk
aqk
aqk
aqk
aqkW
T
T
24..
.2
...2
..0
2
222222
2) Determine el potencial eléctrico, en el punto (0, 31) cm, efectuado
por una carga puntual de 0,23 μC, ubicada en (19, 0).
FÍSICA GENERAL
190
Solución:
cmr
r36.36
3119 22
=+=
9 6
2
.
(9 10 ) (0, 23 10 )(36,36 10 )
5693
k QVrx x xV
xV voltios
−
−
=
=
=
3) A una distancia r de la carga q, el potencial eléctrico es V = 450 V y
la cantidad del campo eléctrico es E =150 N/C. Determine r y q.
Solución:
El potencial de la carga q esta dado por:
rqkV .
= ……….. (1)
La intensidad de campo eléctrico de la carga q es:
2
.r
qkE = ……… (2)
Dividiendo Ec. (1) y (2):
mr
Luego
rEV
3150450
:
==
=
Luego en la Ec. (1):
Cx
xkrEq 150
1093150.9
22
===
(0, 31)
Q = 0.23 μC
(19, 0)
r
FÍSICA GENERAL
191
4) Se tienen dos cargas Q y –3Q ubicadas como se muestra en la figura. Determinar: ¿dónde se cumple que el potencial es cero?
Solución: Supongamos que en P se cumple que V = 0 Sabemos que el potencial debido a una carga puntual esta dado por la ecuación:
rqkV .=
Ubicamos tres puntos: P, C y D como se muestra en el dibujo, luego:
(a) y
Luego: 2
0(
..3. dXXd
QkXQk
=⇒=+
−
(b) En el punto C, interior entre A y B:
40
)(..3. dYXdQk
YQkVC =⇒=
+−=
(c) Tomando el punto D en el extremo derecho del gráfico:
230..3
)(. dY
ZQk
ZdQkVD
−=⇒=−
+=
0''' =+= PPP VVV
XQkVP .' =
)()3(.''
XdQkVP +
−=
–3Q Q
C B P
d
A D
FÍSICA GENERAL
192
FÍSICA GENERAL
193
CONDENSADORES
Un condensador es un dispositivo capaz de almacenar carga eléctrica y
energía en un campo electrostático. Básicamente están formados por dos
conductores, de cualquier forma geométrica, situados uno frente al otro, lo
más cerca posible, sin tocarse.
Existe una relación de proporción entre el potencial creado entre los dos
“polos” de un condensador y la carga almacenada. Matemáticamente se
puede expresar de una manera simple como: Q=C.V
donde C es la constante de proporcionalidad, denominada capacitancia o
capacidad. La unidad de la capacidad es el faradio (F).
La capacitancia de un conductor se define como la razón entre su carga que
carga su diferencia de potencial:
V
QCΔ
=
Un faradio (F) es una unidad muy grande. (Al igual que el coulomb). Por
ello lo común es utilizar las unidades: microfaradios, nanofaradios
(kilopicofaradios) o picofaradios.
ΔV : diferencia de potencial entre terminales
FÍSICA GENERAL
194
Podemos definir entonces que, un Condensador es un elemento de dos
terminales, formado por dos placas conductoras paralelas separadas por un
material no conductor. La carga eléctrica se almacena en las placas, como
se muestra en la figura, el espacio entre las placas se llena con un material
dieléctrico. El valor de la capacitancia es proporcional a la constante
dieléctrica (ε) y al área superficial (A) del material dieléctrico e inversamente
proporcional a su espesor (d).
dAC ε
=
Nota: El valor de la capacitancia, siempre es una cantidad positiva.
En la figura, al aplicar, al condensador un voltaje entre sus placas, cada una
de las placas se carga con + Q y – Q, del mismo valor.
Condensador de Placas Paralelas – Q
+ Q + V –
d
A
Batería
+
–
+ Q
– Q
Interruptor
El voltaje de la batería logra transferir carga a cada una de las placas, + Q en una y – Q en la otra.
FÍSICA GENERAL
195
ARREGLOS DE CONDENSADORES
Asociación en serie:
En condensadores conectados en serie, como se muestra en el gráfico
adjunto, la diferencia de potencial total (entre sus terminales extremos) será
la suma de las diferencias parciales de cada condensador, es decir,
VT=VC1+VC2. No obstante, al encontrarse unidos en serie la carga de los
tres será igual, y además igual a QT (carga total). Así tenemos que
Q1=Q2=Q3=QT y podemos escribir:
321
3
3
2
2
1
1
321
1111CCCC
CQ
CQ
CQ
CQ
VVVV
T
T
T
CCCT
++=
++=
++=
Asociación en Paralelo:
Si situamos cuatro condensadores asociándolos en paralelo, como se puede
ver en el segundo dibujo adjunto, tendremos que la diferencia de potencial
entre ellos deberá ser igual, y de igual forma igual a la diferencia de
potencial total, esto es: VT = V1 = V2 = V3 = V4. Esto es así porque
tenemos unidos los dos “polos” de los condensadores por un conductor, y
por tanto la caída de potencial entre los “polos” opuestos tiene que ser la
misma. A su vez, como cada condensador almacenará una carga distinta,
tendremos que para la asociación total QT = Q1 + Q2 + Q3 + Q4
C1 C2 C3
FÍSICA GENERAL
196
Si la distancia (d) entre las placas del capacitor es pequeña, en su interior se
establece un campo eléctrico uniforme.
dA
C o .ε=
Dieléctricos: Un dieléctrico es un material no conductor, como el papel encerado, el
caucho, la madera, el vidrio. Cuando se inserta un dieléctrico entre las
placas de un condensador aumenta la capacitancia. Si el dieléctrico llena
por completo el espacio entre las placas, la capacitancia aumenta en un
C4 C3 C2 C1
4321
44332211
4321
4321
.....
CCCCC
VCVCVCVCVC
QQQQQ
VVVVV
T
TT
T
CCCCT
+++=
+++=
+++=
====
– V +
d
A : área de la placa conductora.
d : distancia entre las placas.
εo : permitividad del vacío
FÍSICA GENERAL
197
factor adimensional k, conocida como constante dieléctrica. La constante
dieléctrica es una propiedad del material y varía de uno a otro material.
Efecto del dieléctrico en un condensador
La mayor parte de los condensadores llevan entre sus láminas una sustancia
no conductora o dieléctrica. Un condensador típico está formado por
láminas metálicas enrolladas y entre las placas como separador se pone
papel impregnado en cera. El condensador resultante se envuelve en una
funda de plástico. Su capacidad es de algunos microfaradios.
El condensador más primitivo es la botella de Leyden, construida pegando
una hoja metálica en las superficies interior y exterior de una botella de
vidrio.
Los condensadores electrolíticos utilizan como dieléctrico una capa delgada
de óxido no conductor entre una lámina metálica y una disolución
conductora. Los condensadores electrolíticos de dimensiones relativamente
pequeñas pueden tener una capacidad de 100 a 1000 mF.
k : constante del dieléctrico.
A: área de la placa.
D: distancia entre placas.
dAkC
dAC
o ..
.
ε
ε
=
=
FÍSICA GENERAL
198
La función de un dieléctrico sólido colocado entre las láminas es triple:
• Resuelve el problema mecánico de mantener dos grandes láminas
metálicas a distancia muy pequeña sin contacto alguno.
• Consigue aumentar la diferencia de potencial máxima que el
condensador es capaz de resistir sin romperse (sin que salte una
chispa entre las placas).
• La capacidad de un condensador de dimensiones dadas es varias
veces mayor con dieléctrico que separe sus láminas que si estas
estuviesen en el vacío.
Sea un condensador plano-paralelo cuyas láminas hemos cargado con
cargas +Q y –Q, iguales y opuestas. Si entre las placas se ha hecho el vacío
y se mide una diferencia de potencial V0, su capacidad será:
Si introducimos un dieléctrico se observa que la diferencia de potencial
disminuye hasta un valor V. La capacidad del condensador con dieléctrico
será:
donde k se denomina permitividad relativa o coeficiente dieléctrico
La energía del condensador con dieléctrico es:
FÍSICA GENERAL
199
la energía de un condensador con dieléctrico disminuye respecto de la del
mismo condensador vacío.
La tabla adjunta muestra algunas constantes dieléctricas de materiales:
Material K
Vacío Baquelita Vidrio de cuarzo Papel Poliestireno Porcelana Vidrio pyrex Aceite de silicio Teflón Agua
1.000 4.9 3.78 3.7 2.56
6 5.6 2.5 2.1 80
Capacitancia de un Condensador Esférico:
Sección transversal de un Capacitor esférico: el conductor interno es una
esfera sólida de radio “a” y el conductor externo un cascarón esférico hueco
de radio interno “b”.
Se supone que la esfera interna transporta una carga +Q y que la interna
tiene una carga – Q.
a b
abbaC o −
=....4 επ
FÍSICA GENERAL
200
Capacitancia de un Condensador Cilíndrico:
Conductor cilíndrico donde el conductor interno es una varilla sólida de
radio “a” que lleva una carga +Q uniformemente distribuida en su
superficie; el conductor externo es un cascarón cilíndrico coaxial de radio
“b” que lleva una carga – Q distribuida uniformemente a través de su
superficie interna. El capacitor tiene una longitud “L”.
Su capacitancia está dada por la siguiente ecuación:
Un ejemplo de éste tipo de capacitares es el Cable Coaxial, utilizado como
cable de video.
PROBLEMAS APLICATIVOS:
(1) ¿Cuál es la capacitancia de la Tierra vista como una esfera conductora
aislada de radio R = 6370 km?
Solución:
Podemos asignar le una capacitancia a un conductor esférico aislado
suponiendo que la placa faltante es una esfera conductora de radio
“infinito”.
b a
l
)/ln(...2
abLC oεπ=
FÍSICA GENERAL
201
Por tanto: suponemos que b → ∞, luego:
C = 4 πεo R (esfera aislada)
C = 4 π x 8,85 x10-12 x 6,37 x 106
C = 710 μF
(2) El espacio entre los conductores de un cable coaxial posee un radio
interno a = 0,15 mm, y un radio externo b= 2,1 mm. ¿Cuál es su
capacitancia por unidad de longitud?
Solución:
122 2 8,85 10 21 /
ln( / ) ln(2,1 / 0,15 )oC x x pF m
L b a mm mmπε π −
= = =
EJERCICIOS
PROBLEMAS RESUELTOS:
1) Un capacitor de almacenamiento de un chip RAM (memoria de
acceso aleatorio) tiene una capacitancia 0,055 pF. Si lo cargamos a
5,1 voltios, ¿cuántos electrones de exceso hay en su placa negativa?
Solución:
Si la placa negativa transporta n electrones de exceso, transporta una
carga neta de cantidad q = n.e
Luego
12
19
6
. (0,055 10 ).(5,3 )1,6 10
1,8 10 .
q C V x F Vne e x C
n x electrones
−
−= = =
=
FÍSICA GENERAL
202
(a) Encuentre la capacitancia equivalente de la combinación
mostrada en la figura adjunta, con C1 = 12,0 μF, C2 = 5,3 μF y
C3 = 4,5 μF. (b) Una diferencia de potencial de 12,5 voltios se
aplica entre los terminales de entrada. ¿Qué carga se tendrá en
C1.
[ ]12
1 2 36
1 2 3
( ). (12,0 5,3).4,5.10 3,57( ) (12,0 5,3) 4,5 .10
C C CCeq FC C C
μ−
−
+ += = =
+ + + +
Luego: CQ μ311 =
2) Las placas de un capacitor de placas paralelas miden 2,0 cm por 3,0
cm y están separadas por un dieléctrico de papel de espesor 1.0 mm.
(a) determine la capacitancia.
Solución:
A = (2,0 x 10-2 m) x (3,0 x 10-2 m) = 6,0 x 10-4 m2
d = 1,0 x 10-3 m
12 4
123
. 3,7 8,85 10 6,0 10 19,6 10 19,61,0 10
ok A x x x xC x F pFd xε − −
−−= = = =
Ceq C2
C3
C1
C3
C1 + C2
FÍSICA GENERAL
203
3) En un condensador de placas paralelas se introduce hasta la mitad un
dieléctrico de poliestireno. Determine la capacitancia del dispositivo.
Luego: CT = C1 + C2
d
A C2 C1
dAC
dAkC
o
o
)2/.(
)2/.(
2
11
ε
ε
=
=
( )1..2.
1 += kdAC o
Tε
FÍSICA GENERAL
204
FÍSICA GENERAL
205
CORRIENTE ELÉCTRICA
Definición: Se denomina corriente eléctrica al movimiento o flujo de cargas
eléctricas libres a través de un conductor, debido a la presencia de un
campo eléctrico producido por una diferencia de potencial.
Al establecerse un campo eléctrico (E) en el interior de un conductor, los
electrones libres inician su movimiento en sentido opuesto al campo.
Se comprueba que una carga negativa que se mueve en cierto sentido
equivale a otra carga positiva de igual valor que se mueve en sentido
contrario. Éste es el sentido convencional de la corriente.
Intensidad (I) de la corriente eléctrica: Mide la carga que fluye a través de la sección de un conductor en cada
unidad de tiempo.
tqI =
)()()(
ttiempoCCoulombAAmperios =
Sentido convencional Va > Vb
Sentido real Va > Vb
E E
– b
+ a
– b
+ a
A
I
Cargas en movimiento a través de un área A. Al flujo de cargas por unidad de tiempo se le denomina corriente I.
FÍSICA GENERAL
206
Fuerza electromotriz
Fuerza Electromotriz (FEM) es la energía proveniente de cualquier fuente,
medio o dispositivo que suministre corriente eléctrica. Para ello se necesita
la existencia de una diferencia de potencial entre dos puntos o polos (uno
negativo y el otro positivo) de dicha fuente, que sea capaz de bombear o
impulsar las cargas eléctricas a través de un circuito cerrado.
A. Circuito eléctrico abierto (sin carga o
resistencia). Por tanto, no se establece la
circulación de la corriente eléctrica desde
la fuente de FEM (la batería en este caso).
B. Circuito eléctrico cerrado, con una carga
o resistencia acoplada, a través de la cual
se establece la circulación de un flujo de
corriente eléctrica desde el polo negativo
hacia el polo positivo de la fuente de FEM
o batería.
Existen diferentes dispositivos capaces de suministrar energía eléctrica, entre
los que podemos citar:
Pilas o baterías: Son las fuentes de FEM más conocidas del gran
público. Generan energía eléctrica por medios químicos. Las más
comunes y corrientes son las de carbón-zinc y las alcalinas, que
cuando se agotan no admiten recarga. Las hay también de níquel-
cadmio (NiCd), de níquel e hidruro metálico (Ni-MH) y de ión de
litio (Li-ion), recargables. En los automóviles se utilizan baterías de
plomo-ácido, que emplean como electrodos placas de plomo y como
electrolito ácido sulfúrico mezclado con agua destilada.
FÍSICA GENERAL
207
En resumen, se puede definir a la fuerza electromotriz (FEM) como toda
causa capaz de mantener una diferencia de potencial entre dos puntos de
un circuito abierto o de producir una corriente eléctrica en un circuito
cerrado. Es una característica de cada generador eléctrico.
La FEM. se mide en voltios, al igual que el potencial eléctrico.
Un circuito eléctrico es el camino a través del cual los electrones se
trasladan, buscando le neutralidad eléctrica de los materiales conectados
por medio de un conductor.
Cantidades Eléctricas:
(1) Diferencia de Potencial: ( dpp )
Se le conoce también como Tensión Eléctrica o Voltaje. Es el desnivel
eléctrico que existe entre dos puntos determinados de un circuito.
Ejemplo: La tensión eléctrica de una toma en una vivienda es de 220
voltios.
(2) Cantidad de electricidad: ( Q )
Es la cantidad total de electrones que recorren un conductor en un
circuito eléctrico.
Dado que el electrón es un elemento del átomo, de tamaño muy
reducido, en la práctica se tiene que la carga de un electrón es de
1,6021 x 10-19 Coulombs.
Por tanto: 1 Coulomb = 6,24 x 1018 e-
Así, por los conductores eléctricos circula un número de electrones igual
a 6,24 x 1018 e-
FÍSICA GENERAL
208
Si el número de electrones es de 12,48 x 1018 e-, implica que esta
cantidad corresponde a dos (2) Coulombs.
(3) Intensidad de Corriente Eléctrica: ( I )
Es la cantidad de electricidad que atraviesa un conductor en un tiempo
igual a 1 segundo.
(4) Densidad de corriente eléctrica: ( J )
(5) Resistencia Eléctrica: ( R )
Ejemplo: Tabla de la resistividad de algunos materiales
Material Cobre Plata Aluminio Estaño Mercurio ρ
(Ω x m2/m) 0,017 0,015 0,027 0,130 0,940
(6) POTENCIA ELÉCTRICA: ( P )
Se define como la cantidad de trabajo desarrollado en una unidad de
tiempo.
sCA
tQI
111 =⇒=
[ ] 2mmAmperioJ
AIJ =⇒=
ALR ρ=
ρ: resistividad eléctrica L: longitud del conductor (m) A: sección del conductor (mm2)
FÍSICA GENERAL
209
Se puede expresar en cualquiera de las tres formas:
(7) ENERGÍA ELÉCTRICA: ( U )
La Energía Eléctrica se define como el trabajo desarrollado en un circuito
eléctrico durante un tiempo determinado.
Dado que el Joule ( J ) es una unidad demasiado pequeña, otra unidad
más usada es el kilovatio por hora (KW-h).
1 KW-h = 1000W x 3600s = 3,6 x 106 Joules.
Los medidores de luz miden en KW-h.
LEY DE OHM: Lleva el nombre de Georg Simon Ohm (1787 – 1854). Físico alemán.
La Ley de Ohm fue publicada en 1827 en su gran obra “La Cadena
Galvánica”, tratada matemáticamente. Establece que: En un circuito
eléctrico, la intensidad de corriente que lo recorre es directamente
proporcional a la tensión aplicada e inversamente proporcional a la
resistencia que éste presenta.
Ω=⇒=
111 VoltioA
RVI
RVP
xRIPVxIP
2
2
=
=
=
sWxJPxtU 111 =⇒=
FÍSICA GENERAL
210
Resistencia:
Se llama resistencia eléctrica a la dificultad que presenta un conductor al
paso de la corriente. Depende de varios factores:
• Naturaleza del material con el que está hecho el conductor.
• Su geometría.
Todos los conductores no dejan pasar la corriente eléctrica con igual
facilidad.
Resistencia puede definirse como: la dificultad que ofrece un cuerpo
conductor al paso de la corriente eléctrica a través de su masa. Podría
decirse que se somete a la corriente que quiere atravesarla a una fricción,
frenándola, dejando pasar una parte de ésta.
Símbolo R
Unidades: Ohmio (Ω )
Ley de Pouillet:
ALR .ρ=
R : Resistencia (Ω ) ρ : Resistividad del material ( Ω . m)
L : Longitud del conductor A : Área transversal del conductor (m2 )
De la ecuación de Poulliet deducimos:
• A mayor longitud de conductor, hay mayor resistencia.
• Cuando la sección o área de un conductor en mayor (más gruesa),
entonces la resistencia disminuye).
FÍSICA GENERAL
211
Valor de las Resistencias:
Normalmente se especifican tres valores fundamentales:
(a) El Valor Resistivo, (b) La Tolerancia y (c) La Potencia.
El Valor Resistivo: cantidad de resistencia que tiene. Ejemplo: 2.7 ohmios
La Tolerancia: Esta determinado en porcentaje y significa el valor óhmico
máximo y mínimo que puede tener una resistencia a partir del valor dado
por el fabricante. Ejemplo: color dorado, color plateado, sin color.
La Potencia: Este valor determina el valor máximo de corriente que podrá
atravesar la resistencia sin que se destruya. Ejemplo: 1/8W, 1/4W, 1/2W, 1W,
5W, 10W, 20W, 30W, etc.
Ejemplo N°01: Si sometemos a una resistencia de 470Ω a una ddp de
220V, tendremos una corriente de:
220 0,468470
V VI AR
= = =Ω
Asimismo: 2 2220 102,96
470VP WR
= = =
Podemos escoger una resistencia de 150W, siempre mayor que el valor
requerido.
Ejemplo N°02: Tenemos una resistencia con un valor óhmico de 1200Ω y
una tolerancia de 10%. El fabricante nos dice que la resistencia podrá tener
un valor que estará comprendido entre 1200Ω + 10% y 1200Ω – 10%.
FÍSICA GENERAL
212
Esto es: 1200Ω + 10% = 1320Ω
1200Ω – 10% = 1080Ω
CÓDIGOS DE COLORES DE LAS RESISTENCIAS
1ra. 2da. 3ra. 4ta. Color Banda Banda Banda Banda
Negro
Marrón
Rojo
Naranja
Amarillo
Verde
Azul
Violeta
Gris
Blanco
Oro
Plata
Sin Color
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
x1Ω
x10Ω
x100Ω
x1KΩ
x10KΩ
x100KΩ
x1MΩ
x0,01Ω
x0,1Ω
x0,1Ω
x0,01Ω
± 20%
± 1%
± 2%
± 5%
± 10%
± 20%
Ejemplo N°03: Identificar el valor de la resistencia con los siguientes
colores en sus bandas:
Rojo, Violeta, Anaranjado, Oro ( ver figura de resistencia, arriba)
3ra. Banda 2da. Banda 1ra. Banda
Tolerancia
FÍSICA GENERAL
213
Solución:
270000Ω ± 5% = 270KΩ ± 5%
La teoría de los Circuitos Eléctricos se inició el 20 de marzo de 1800
cuando el físico italiano Alessandro Volta anunció su invento de la Batería
Eléctrica. A través de éste invento Volta produciría corriente eléctrica, un
flujo de electricidad continuo y estable, en oposición a la electricidad
estática.
PROBLEMAS RESUELTOS
1) Calcule la resistencia por unidad de longitud de un alambre de
nicromo de calibre 22, que tiene un radio de 0,321 mm.
Solución: Planteamos el problema, usamos la ecuación de Poulliet
( )6
24
.
1(1,50 10 . ).. 3, 21 10
4,6 /
LRA
R x mL x m
R mL
ρ
π−
−
=
= Ω
= Ω
2) En la figura se muestra un arreglo de dos focos eléctricos. Se les aplica
la misma diferencia de potencial. ¿Cuál de las afirmaciones es
correcta?
(a) El foco de 30 W conduce la corriente más grande y tiene la
mayor resistencia.
FÍSICA GENERAL
214
(b) El foco de 30 W conduce la mayor corriente, pero el foco de 60
W tiene la mayor resistencia.
(c) El foco de 30 W tiene la mayor resistencia, pero el de 60 W
conduce la corriente más elevada.
(d) El foco de 60 W conduce la mayor corriente y tiene la resistencia
más elevada.
I1 = 60 / V I2 = 30 / V
Deducimos que: I1 > I2
Por tanto, el foco de 60 W conduce
la mayor corriente. Además tiene menor resistencia.
El foco de 30 W conduce la menor corriente y tiene la mayor
resistencia.
Por tanto: la opción C es la respuesta correcta.
3) Si se conectan en serie R1, R2 y una batería de FEM E, demuestren que
la razón de potencia de la batería para la conexión en serie a la
conexión en paralelo es: R1 . R2 / (R1 + R2)2
Para una conexión en Serie:
P = E2 / (R1 + R2 )
30 W
60 W
+ V –
I2
I1
+
E
R2R1
FÍSICA GENERAL
215
Para una conexión en Paralelo:
P = E2 / [(R1 . R2 )/ (R1 + R2 )]
Luego igualando ambas ecuaciones:
(R1 + R2 ) = [(R1 . R2 )/ (R1 + R2 )]
Así: (R1 + R2 )2 = (R1 . R2 )
4) Un alambre conduce una corriente constante de 10 mA. ¿Cuántos
coulombs pasan por la sección transversal del alambre en 20 s?
Solución:
I = q / t …………. q = I . t = (10mA) . (20 s)
q = 0,2 Coulombs
5) La tecnología ha desarrollado baterías alcalinas pequeñas de 1,5 V con
una energía nominal almacenada de 150 Joules. ¿Para cuántos días
podrá servir la carga si con ella se alimenta una calculadora que
consumirá una corriente de 2 mA?
Solución:
P = W / t t = W / P
Pero: P = V . I = (1,5 V ) . ( 2 x 10-3 A) = 3 x 10-3 Watts
Luego: t = W / P = (15 Joules ) / (3 x 10-3 Watts)
t = 5 x 10+3 s = 1 h 23 min 20 s
+
E
R2
R1
FÍSICA GENERAL
216
6) Encuentre la Resistencia Equivalente entre a-b y la corriente si Vab=40
V en el circuito que se muestra a continuación.
Solución:
La corriente que circula por la resistencia de 20Ω es:
I2 = Vab / 24 Ω = (40 /24) A = 5/3 A
luego: I = -(5/3) / 2 = - 5/6 A
PROBLEMAS DE ELECTRICIDAD
1. En la figura se muestran tres cargas puntuales idénticas, cada una de
masa m y carga q que cuelgan de tres cuerdas. Determine el valor de
q en términos de m, L y θ.
θ θ
L L
+ q + q + q
m m m
g θθ= TgSengmLq .....54 22
Solución
a
b
53
2
20
12
6
I
)]12//()20))53//()26[((( +++=abR
Ω= 8abR
La fuente de 40 V está en
paralelo con la resistencia de
12 Ω y con el conjunto de las
otras resistencias.
FÍSICA GENERAL
217
2. Tres cargas puntuales se colocan sobre el eje X. Una carga de 12 μC
en X=–15,7 m, la segunda carga de 38 μC en X=5,2 m y una tercera
carga de -3,0 μC en el origen. Calcule la fuerza neta sobre la carga de
–3,0 μC.
3. Tres cargas puntuales, q1=–4 μC, q2=10 μC y q3=9μC, se colocan
como se muestra en la figura. Determine la fuerza resultante sobre la
carga q1.
4. Tres cargas idénticas puntuales, cada una de cantidad q, se
encuentran en cada uno de los vértices de un triángulo isósceles con
su altura orientada verticalmente. La altura del triángulo es de 9,0 cm
y su base es de 24,0 cm.
(a) Si la fuerza eléctrica resultante ejercida sobre la carga localizada
en el vértice superior del triángulo tiene una cantidad de 0,5 N
con una dirección vertical con sentido hacia arriba; determine q.
(b) Si la carga del vértice inferior izquierdo se reemplaza con una
carga –q, determine la cantidad y dirección de la fuerza resultante
ejercida sobre la carga localizada en el vértice superior del
triángulo.
(0, 0) cm
(– 12, 0) cm
(0, 12) cm
q2 q3
q1
–X
Y
FÍSICA GENERAL
218
5. ¿Cuál es la fuerza eléctrica neta que actúa sobre la carga ubicada en el
vértice inferior izquierdo del rectángulo mostrado en la figura? Si
q=5,0 μC, L=26,0 cm y H=11,0 cm.
6. Tres cargas puntuales están alineadas sobre el eje X. La carga q1=–6,0
μC está en X=2,5 m, q2=–4,0 μC está en X=–2,6 m. ¿Dónde debe
colocarse la tercera carga q para que la fuerza neta sobre ésta sea
cero?
7. La fuerza eléctrica que actúa sobre una carga puntual de –1,6 μC en
algún punto es 6,9 x 10-4 N en la dirección del eje Y positivo. ¿Cuál es
el valor del campo eléctrico en ese punto?
8. Un cuerpo que tiene una carga neta de 52 μC se coloca en un campo
eléctrico uniforme de 980 N/C, el campo está dirigido verticalmente
hacia arriba. ¿Cuál es la masa del cuerpo si consideramos que está
flotando en el campo eléctrico?
9. Una carga puntual de – 1,5 μC se localiza en el eje Y en Y = 3,0 m.
Determine el campo eléctrico.
(a) sobre el eje de las abscisas en X=2,4 m.
(b) sobre el eje de las ordenadas en Y=– 1,5 m.
(c) en un punto con coordenadas X=2,0 m, Y=2,0 m.
10. (a) Calcule el campo eléctrico en el punto X=1,0 m, debido a dos
cargas puntuales de igual cantidad 8,3 μC que están localizadas en el
eje Y en Y=0,2 m y en Y=– 0,2 m.
q
q q
q
H
L
Y
X
FÍSICA GENERAL
219
(b) Determine la fuerza sobre otra tercera carga de –5,4μC, colocada
sobre el eje X en X=1,0 m.
11. ¿Cuál es la cantidad y dirección del
campo eléctrico en el centro del
rectángulo mostrado en la figura?
Suponga que q=7,8μC, L=27 cm y
H=19 cm.
12. Dos cargas puntuales q están en las esquinas de
la base de un triángulo equilátero de lado a
como se muestra en la figura. ¿Cuál es la
cantidad y la dirección del campo eléctrico en el
punto P debido a las dos cargas de la base del
triángulo?
13. Cuatro cargas eléctricas se ubican en las
esquinas de un cuadrado como se muestra
en la figura.
(a) Determine la cantidad y la dirección
del campo eléctrico en la posición de
la carga + q.
(b) ¿Cuál es la fuerza eléctrica sobre ésta carga?
14. Dos cargas de 3,9 μC y – 1,5 μC están separadas por una distancia de
4,0m. Encuentre el punto (a lo largo de la línea que atraviesa las
cargas) donde el campo eléctrico es nulo.
q
q q
q
H
L
Y
X
a
a
a
P
– q
+ q – q
– q
a
a
FÍSICA GENERAL
220
15. En la figura se muestran tres cargas
puntuales idénticas, cada una de masa
m=0,100 kg y carga q, colgadas de tres
cuerdas. Si las longitudes de las cuerdas
izquierda y derecha son L=30,0 cm y el ángulo θ=45º, determine el
valor de q.
16. Se tienen dos cargas eléctricas q1 y q2 de acuerdo al esquema
mostrado. Calcule la fuerza electrostática que produce la carga q1
sobre la otra carga.
Datos: q1 = 4μC , q2 = – 2μC 17. En un nubarrón es posible que haya una carga eléctrica de +40 C
cerca de la parte superior y – 40 C cerca de la parte inferior. Estas
cargas están separadas por aproximadamente 2 km. ¿Cuál es la fuerza
eléctrica entre ellas?
Sol. 7,2 x 109 N
18. Un avión vuela a través de un nubarrón a una altura de 2000 m. Si
hay una concentración de carga de + 40 C a una altura de 3000 m
dentro de la nube y – 40 C a una altura de 1,000 m ¿Cuál es el campo
eléctrico en la aeronave?
Sol. 90.000 N/C
q2
q1 5 cm
8,66 cm
45° 45°
FÍSICA GENERAL
221
19. Un objeto que tiene una carga neta de 24 μC se coloca en un campo
eléctrico uniforme de 610 N/C dirigido verticalmente. ¿Cuál es la
masa de este objeto si "flota" en el campo?
Sol. 1,49 g
20. Tres cargas puntuales, q, 2q, y 3q, están colgadas sobre los vértices de
un triángulo equilátero. Determine la cantidad del campo eléctrico en
el centro geométrico del triángulo.
Sol. 4,676 x 1010 q/d2 (d: distancia entre las cargas)
21. Una barra de 14 cm de largo está cargada uniformemente y tiene una
carga total de –22 μC. Determine la cantidad y dirección del campo
eléctrico a lo largo del eje de la barra en un punto a 36 cm de su
centro.
Sol. 1.586.367,28 N/C hacia la izquierda
22. Una barra aislante cargada de manera uniforme de 14 cm de largo se
dobla en forma de semicírculo. Si la barra tiene una carga de –7.5 μC,
encuentre la cantidad y dirección del campo eléctrico en O, el centro
del semicírculo.
Sol. 6.891.428,57 N/C del centro del arco hacia adentro 23. Un electrón y un protón se ponen en reposo en un campo eléctrico
de 520 N/C. Calcule la rapidez de cada partícula 48 ns (nanosegundo)
después de liberarlas.
Sol. Vp = 2.391,5 m/s, Ve = 4.389.715,67 m/s
24. Una carga –q1 se localiza en el origen y una carga –q2 se ubica a lo
largo del eje y. ¿En qué punto a lo largo del eje y el campo eléctrico
es cero?
Sol. A la mitad de la distancia entre las cargas
25. Dos pequeñas esferas están cargadas positivamente y la carga
combinada es 5 x 10-5 C. ¿Cómo está distribuida la carga total entre
FÍSICA GENERAL
222
las esferas, si la fuerza repulsiva entre ellas es de 1 N cuando las
esferas están separadas 2 m?
Sol. 1,2 x10-5 C y 3,8 x 10-5 C
26. Un electrón, cuya rapidez inicial es de 3,24 x 105 m/s, se lanza en
dirección a un protón que está esencialmente en reposo. Si al
principio el electrón se encontraba a una gran distancia del protón, ¿a
qué distancia de éste su rapidez instantánea es igual al doble de su
valor inicial?
Sol. 1,6 x 10-9 m
27. En cada vértice de un cubo de lado a hay una carga q. Demostrar que
la cantidad de la fuerza resultante sobre cualquiera de las cargas es:
F=0.262 . q2 / (εo a2)
28. ¿Cuál es la cantidad de una carga puntual que se escoge de tal forma
que el campo eléctrico a 5 cm de ella tenga una cantidad de 2 N/C?
Sol. 5,6 x 10-11 C
29. Un cuerpo que tiene una carga neta de 52 μC se coloca en un campo
eléctrico uniforme de 980 N/C, el campo está dirigido verticalmente
hacia arriba. ¿Cuál es la masa del cuerpo si consideramos que está
flotando en el campo eléctrico?
30. Una carga puntual de – 1.5 μC se localiza en el eje Y en Y = 3,0 m.
Determine el campo eléctrico.
(a) sobre el eje de las abscisas en X = 2,4 m.
(b) sobre el eje de las ordenadas en Y = - 1,5 m.
(c) en un punto con coordenadas X = 2,0 m, Y = 2,0 m.
31. (a) Calcule el campo eléctrico en el punto X = 1,0 m, debido a dos
cargas puntuales de igual cantidad 8,3 μC que están localizadas
en el eje Y en Y = 0,2 m y en Y = -0,2 m.
FÍSICA GENERAL
223
(b) Determine la fuerza sobre otra tercera carga de – 5,4 μC, colocada
sobre el eje X en X = 1,0 m.
32. ¿Cuál es la cantidad y dirección del campo eléctrico en el centro del
rectángulo mostrado en la figura? Suponga que q = 7,8 μC, L = 27
cm y H = 19 cm.
33. Dos cargas de 3,9 μC y – 1,5 μC están separadas por una distancia de
4,0 m. Encuentre el punto (a lo largo de la línea que atraviesa las
cargas) donde el campo eléctrico es nulo.
34. Calcular la cantidad y la dirección de E en el punto P de la figura
adjunta.
35. A una distancia r de una carga puntual q, el potencial eléctrico es
V=400 V y la cantidad del campo eléctrico es E=150 N/C.
Determine los valores de q y r?
Sol. r = 2,7 m, q = 0,12 x 10-6 C
36. ¿A que distancia desde una carga puntual de 8 μC el potencial
eléctrico es igual a 3,6 x 104 V?
Sol. 2 m
37. Un conductor esférico tiene un radio de 14 cm y una carga de 26 μC.
Calcule el campo eléctrico y el potencial eléctrico a 20 cm del centro.
Sol. E = 5.844.673,05 N/C ; V = 1.168.934,61 V
Sol.: E = q / (εo a2)
FÍSICA GENERAL
224
38. En cierta región, el campo eléctrico E está dado por
E=5000 î – 300 μ N/C. Encuentre la diferencia de potencial VB – VA,
si A = (0,0,0) y B = (0,0,5) m.
39. Un campo eléctrico uniforme de cantidad 603 V/m está dirigido en la
dirección positiva del eje X,
como se ve en la figura. Las
coordenadas de los puntos son:
A (– 0.2, – 0.3) m, B (0.4, 0.5) m
Calcule la diferencia de
potencial VB – VA utilizando la
trayectoria AC y CB.
40. En el problema anterior, calcule el
cambio en potencial eléctrico al ir del
punto A al B a lo largo de la trayectoria
remarcada AB. ¿Cuál de los puntos se
encuentra a mayor potencial?
41. Un pequeño objeto esférico porta una carga de 16nC. ¿A qué
distancia de su centro el potencial es igual a:
(a) 150Voltios, 100 Voltios y 50 Voltios?
(b) La separación entre superficies equipotenciales, ¿es proporcional al
cambio en V?
E
B
A
C
X
Y
A
B
q V3 r3
V2 r2
V1 r1
Líneas equipotenciales
FÍSICA GENERAL
225
42. Dos cargas q1 = 3,0 μC y q2 = 5 μC se colocan sobre el eje X, q1 en
X=– 1,0 m y q2 en X = 3,0m. Calcule el potencial eléctrico en el
punto (–1, 4) m.
43. Dos cargas puntuales se colocan
como se muestra en la figura,
donde q1=+7,0 μC, q2=–4,0μC,
a=0,40 m y b=1,00 m. Calcule
el valor del potencial eléctrico en
los puntos P1 y P2. ¿Cuál está a
mayor potencial?
44. Obtenga una expresión para
VA–VB de la configuración de
cargas mostrado en la figura
adjunta.
45. Tres cargas puntuales se colocan en los
vértices de un triángulo isósceles, como
se muestra en la figura. Calcule el
potencial eléctrico en el punto medio
de la base, tomando q=13,0 μC.
46. Considere la configuración de
cargas puntuales que se indica
en la figura. Calcule el potencial
eléctrico neto en el punto P, use
q1=– 9,0 μC, q2=18,0 μC,
a=0,38 m y b=1,09 m.
P2
q2
q1
P1
X
Y
a b
b
a a d
A B – q + q
– 3q
+ 2q
– q
5 cm 5 cm
2 cm
P
b b
a
a
P q1 q2
q2
q1
FÍSICA GENERAL
226
47. Dos cargas puntuales, q1=11,0 μC, q2=– 21,0 μC están separadas
28cm.
(a) ¿Cuál es la energía potencial del par? ¿Cuál es el significado del
signo algebraico del resultado?
(b) ¿Cuál es el potencial eléctrico en el punto medio entre las dos
cargas?
48. Calcular el trabajo requerido para colocar cuatro cargas puntuales
(– q) en los vértices del cuadrado de lado “a”.
49. Describir una expresión para el trabajo
realizado para formar la configuración
de cargas mostrada en la figura.
50. Considere la configuración de 4 cargas
puntuales mostrada en la figura.
¿Cuánta energía debe utilizarse para
enviar las dos cargas de 5 μC hasta el
infinito?
51. Encontrar la expresión para el trabajo
realizado para formar la configuración
mostrada. (Cubo de lado “a ”)
52. Un capacitor de placas paralelas tiene un
área de placa de 12cm2 y una capacitancia de 7pF. ¿Cuál es la
separación entre las placas?
Sol. 1,517 x 10-3 m
b
q
3 q
– q
2q
a
11 μC
9 μC
5 μC
5 μC
3 cm
5 cm
q
q
q q
q
q
q q
FÍSICA GENERAL
227
53. Un capacitor esférico esta compuesto por una bola conductora de
10cm de radio que esta centrada en el interior de un cascarón esférico
conductor de 12cm de radio interior. ¿Qué carga de capacitor se
requiere para alcanzar un potencial de 1000 V en la bola?
Sol. 6,67 x 10-8 C
54. Un grupo de capacitores idénticos se conecta en serie y después en
paralelo. La capacitancia combinada en paralelo es 100 veces mayor
que la correspondiente a la conexión en serie. ¿Cuántos capacitores
están en el grupo?
Sol. 10
55. Calcular la capacidad equivalente del sistema de la figura. Calcular la
carga y la diferencia de potencial entre las placas de cada
condensador. La energía electrostática del sistema. Dato: la diferencia
de potencial entre el extremo A y el extremo B es de 3000V.
56. Se carga un capacitor de 100pF hasta una diferencia de potencial de
50V, y después se desconecta la batería. A continuación se le conecta
en paralelo otro capacitor (que inicialmente estaba descargado). Si la
diferencia de potencial disminuye hasta 35, ¿Cuál es la capacitancia
del segundo capacitor?
Sol. 43 pF
A
B
1uF1uF1/3uF
2uF1uF
2uF1uF
FÍSICA GENERAL
228
57. Calcular la capacitancia de la Tierra, considerándola como un
conductor esférico de 6.400 Km de radio.
Sol. 710 μF
58. Demostrar que las placas de un capacitor de placas paralelas se atraen
con una fuerza dada por la expresión:
59. Un material específico tiene una constante dieléctrica de 2,8 y una
intensidad dieléctrica de 18 x 106 V/m. Si este material se usa como
dieléctrico en un capacitor de placas paralelas, ¿Cuál debe ser el área
mínima de las placas del capacitor para tener una capacitancia de
7 x 10-2 μF de modo que el capacitor pueda soportar una diferencia
de potencial de 4.000 V?
Sol. 0,63 m2.
60. Un capacitor de placas paralelas se llena con dos dieléctricos, tal
como se muestra en la figura adjunta. Demostrar que la capacitancia
equivalente está dada por:
61. Un capacitor de placas paralelas se llena con dos dieléctricos, tal
como se muestra en la figura adjunta. Demostrar que la capacitancia
equivalente está dada por:
FÍSICA GENERAL
229
62. Una esfera metálica aislada de 10 cm de diámetro tiene un potencial
de 8.000 V. ¿Cuál es la densidad de energía en la superficie de las
esfera? Sol.: 0,11 J/m3
63. Un capacitor esférico consta de dos esferas huecas concéntricas de
radios a y b, en donde a > b. Demostrar que su capacitancia es:
64. Supongamos ahora, dos condensadores idénticos que se conectan en
paralelo, cargándose a una diferencia de potencial de 100 V, después
de lo cual se aíslan de la batería. A continuación, se introduce en uno
de los condensadores un dieléctrico (k=3) que llena completamente
el espacio entre las placas. Calcular:
• La carga de cada condensador antes y después
de introducir el dieléctrico.
• La diferencia de potencial después de introducir
el dieléctrico
La energía de cada condensador antes y después de
introducir el dieléctrico.
65. Suponga que una barra uniforme de resistencia R se estira
uniformemente hasta cuatro veces su longitud original. ¿Cuál será su
nueva resistencia, suponiendo que su densidad y resistividad
permanecen constantes?
Rpta.: 16 R
FÍSICA GENERAL
230
66. Se fabrican dos conductores de cobre con la misma longitud. El
conductor A es un alambre sólido de 1,0 mm de radio. El conductor B
es un tubo cilíndrico de radio interior de 1,0 mm y radio exterior 2,0
mm. ¿Cuál es la relación RA / RB entre las resistencias?
Rpta.: 32
2int
2
=−
=A
ext
B
A
rrr
RR
67. La resistencia de un alambre de cierto material es 15 veces la
resistencia de un alambre de cobre de las mismas dimensiones. ¿Cuál
es la longitud de un alambre de éste material para que tenga la misma
resistencia que un alambre de cobre de longitud 2 metros, si ambos
tienen el mismo diámetro.
Rpta.: 13.33 cm
68. Se tiene un alambre de aluminio cuya longitud es de 2 m y su radio
de 2 mm. (a) calcule la resistencia entre sus extremos. (b) Cuál debe
ser el radio de un alambre de cobre de la misma longitud, si su
resistencia debe ser igual que la del alambre de aluminio? (Considere
la temperatura de 20°C).
Rpta.: 4,49 mΩ; 1,55 mm.
FÍSICA GENERAL
231
69. Calcule la corriente que circula a través de la resistencia R1.
70. Encuentre el valor de la corriente I.
+
8V
4k
R12k
4k
4k
4k
+ -20V
+ -12V
15
10
5
FÍSICA GENERAL
232
71. Encuentre la resistencia equivalente del conjunto de resistencias:
72. Encuentre la resistencia equivalente entre los terminales de entrada.
A
B
RRRR
R R R R
RRRR
∞
3R
3R
3R
3R
3R3R
3R
3R
3R3R3R
3R
FÍSICA GENERAL
233
73. (a) Si la capacidad de una esfera es de 88 x 10-10F. ¿Cuál es el radio
de la esfera?
(b) Si el potencial en la superficie de la esfera es de 91 x 104 V.
¿Cuál es la densidad de carga superficial?
Rpta.: (a) 79,2 m (b) 101,59 nC/m2
74. Considere una esfera conductora aislada cargada de diámetro 50 cm.
El campo eléctrico debido a la esfera a una distancia de 32 cm de su
centro tiene una cantidad de 47,5 x 103 N/C.
(a) ¿Cuál es la densidad de carga superficial? Rpta.:2,75 μC
(b) ¿Cuál es su capacitancia? Rpta.: 55,56 pF
75. Dos conductores esféricos de radios R1 y R2 están separados por una
distancia lo suficientemente grande de manera que los efectos de
inducción son despreciables. Las esferas se conectan a través de un
alambre conductor delgado y se encuentran al mismo potencial
Vrelativo a V = 0 para r = ∞.
(a) Determine la Capacitancia del sistema, donde C = (q1 + q2)/ V
(b) ¿Cuál es la razón q1 / q2
Rpta.: (a) (R1 + R2)/ K (b) q1 / q2 = R1 /R2
76. Los conductores de un capacitor de 83 μF tienen una carga en cada
conductor de 70 μC (las cargas son de signos contrarios). ¿Cuál es la
diferencia de potencial entre los conductores?
Rpta.: 0,84 V
FÍSICA GENERAL
234
77. Dos esferas conductoras están fijas en el vacío. Cuando la diferencia
de potencial entre las esferas es de 42 volt, cada esfera tiene una carga
de 49 pC. Calcule la capacitancia de las esferas.
Rpta.: 1,167 pF
78. Un capacitor cilíndrico formado por un alambre y un tubo de largo
55cm, tiene una capacitancia de 3,9 nF. Si el radio del alambre es de
39mm. ¿Cuál es el radio externo requerido para el tubo?
Rpta.: 39,31mm
79. Con un cable coaxial de 39cm de longitud se construye un capacitor
cilíndrico. El alambre interior tiene un radio de 4,85mm y una carga
de 4,2 μC y el conductor externo tiene un radio de 5,32mm y una
carga de –4,2 μC. (a) ¿Cuál es la capacitancia de éste cable?, (b) ¿Cuál
es la diferencia de potencial entre ambos conductores?
Rpta.: (a) 234,25 pF (b) 17.93KV
80. Un capacitor cilíndrico tiene conductores interno y externo cuyos
radios tienen la razón b/a=5/3. El conductor interno se reemplaza por
un alambre cuyo radio es la mitad del radio del conductor original.
¿Por qué factor debería incrementar la longitud del capacitor para que
tenga la capacitancia original?
Rpta.: 2,36
81. Un capacitor esférico lleno de aire se construye con una esfera
metálica y un cascarón metálico concéntricos. El radio de la esfera es
de 6cm y el radio interior del cascarón es de 13cm.
(a) Calcule la capacitancia del dispositivo.
(b) ¿Cuál es la diferencia de potencial entre la esfera y el cascarón
como resultado de tener cargas de 11μC en la esfera y de -11μC
en el cascarón?
Rpta.: (a) 12,38 pF (b) 888,53 KV
FÍSICA GENERAL
235
82. Dos cascarones esféricos concéntricos forman un capacitor de 4 nF. Si
el radio externo del cascarón menor es de 42cm, ¿cuál es el valor del
radio interior del cascarón mayor?
Rpta.: 42,5 cm
83. Un capacitor esférico está formado por una esfera conductora de
diámetro 4 cm que está centrada en el interior de un cascarón esférico
aterrizado con un diámetro de 37 cm. ¿Qué carga se requiere en el
capacitor para que la esfera se encuentre en un potencial de 4000V?
Rpta.: 9,96 nC
84. Considere dos placas paralelas verticales, separadas por una distancia
de 5cm. Las placas tienen la misma carga pero de signo contrario. Un
pequeño objeto de masa 18gr y carga 17 nC cuelga entre las placas.
Si el hilo que sostiene el objeto forma un ángulo de 20° con la
vertical. ¿Cuál es la diferencia de potencial entre las placas?
Rpta.: 157,52 KV
85. Un capacitor de placas paralelas, de área 39 cm2 y separados 2,3 mm
está lleno de aire. Si se aplica una diferencia de potencial de 12 V a
estas placas, calcule:
(a) E; (b) σ ; (c) C ; (d) q
Rpta.: (a) 5217,39 V/m (b) 46,17 nC/m2 (c)180 pC
86. Un capacitor de placas paralelas de área A=300cm2 tiene una placa
aterrizada. La placa no aterrizada tiene una carga Q. Al alejar la placa
no aterrizada 3cm de la placa aterrizada se observa un incremento en
la diferencia de potencial de 181 V. Determine la cantidad de la carga
Q.
Rpta.: 1,6 nC
FÍSICA GENERAL
236
87. A un condensador de placas paralelas se le introduce una placa
conductora de espesor S y área A, si las placas del capacitor tiene la
misma área y una separación d entre ellas, ¿cuál es el valor de la
capacitancia del sistema?
88. Las placas cuadradas de un capacitor, cada una de lado a, forman un
ángulo θ entre si, como se ilustra en la figura. Demostrar que cuando
θ es pequeño, la capacitancia es:
89. Por la sección transversal de un alambre pasan 5 x 1014 electrones por
segundo. Calcule la intensidad de la corriente eléctrica promedio.
Rpta.: 80 μA
90. Una pequeña esfera que tiene una carga de 60nC se pone a girar
atada a un extremo de un hilo aislante. La frecuencia de rotación es
120π rad/sg. ¿Cuál es la intensidad de corriente eléctrica promedio
debida a la rotación de la carga?
Rpta.: 3,6 μA
91. Suponga que la corriente que circula a través de un conductor
decrece exponencialmente con el tiempo de acuerdo con:
Sd
A
Rpta.: C = ε0 A / (d – S)
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ −=
da
daC
21
20 θε
FÍSICA GENERAL
237
I(t)=I0e-t/τ, donde I0 es la intensidad de corriente inicial (en t=0) y τ es
una constante que tiene dimensiones de tiempo. Considere que se
realiza una observación en un punto interno del mismo conductor.
(a) ¿Cuánta carga pasa por ese punto entre t = 0 y t = τ?
(b) ¿Cuánta carga pasa entre t = 0 y t = 10τ?
(c) ¿Cuánta carga pasa entre t = 0 y t = ∞?
92. Un alambre de cobre con calibre N° 10 puede transportar una
densidad de corriente máxima de 5.65 x 106 A/m2 antes de
sobrecalentarse. Su diámetro es de 0,26cm.
(a) ¿Cuál es la intensidad de corriente en el alambre?
(b) ¿Qué cantidad de carga pasa por una sección transversal del
alambre por hora?
Rpta.: (a) 30A (b) 108 KC
93. Calcule la densidad de corriente en un alambre de aluminio que tiene
radio uniforme, cuando se le aplica un campo eléctrico de 3900 V/m
y la temperatura se mantiene a 20°C.
Rpta.: 138,3 x 109 A/m2
94. Por un alambre de radio uniforme de 0,26 cm fluye una corriente de
10A producida por un campo eléctrico de cantidad 110 V/m. ¿Cuál es
la resistividad del material?
Rpta.: 233,61 μΩ.m
FÍSICA GENERAL
238
95. Por un alambre de plata circula una densidad de corriente de
3.0 x 107 A/m2. Determine la cantidad de la intensidad del campo
eléctrico en el alambre.
Rpta.: 0,477 V/m
96. ¿Cuál es el diámetro de una alambre de aluminio que tiene una
resistencia por unidad de longitud de 5,4 x 10-3 Ω/m a 20°C.
Rpta.: 2,58 mm
97. Veinticinco alambres de cobre de la misma longitud L y diámetro d,
se unen en paralelo para formar un cable de resistencia R. ¿Cuál debe
ser el diámetro D de un solo alambre de cobre de la misma longitud L
para que tenga la misma resistencia?
Rpta.: 225d
98. Suponga que una barra uniforme de resistencia R se estira
uniformemente hasta cuatro veces su longitud original. ¿Cuál será su
nueva resistencia, suponiendo que su densidad y resistividad
permanecen constantes?
Rpta.: 16 R
99. Una parrilla eléctrica tiene una corriente constante de 10A que ingresa
al terminal positivo de su fuente de voltaje 220 V. La parrilla opera
durante dos horas. (a) Encuentre la carga en Coulombs que pasa a
través de la parrilla. (b) Calcule la potencia absorbida por la parrilla.
FÍSICA GENERAL
239
(c) Si la energía cuesta 0.25 centavos por kilowat-hora, determine el
costo de operación de la parrilla durante dos horas.
100. Un reproductor portátil de cassettes usa cuatro baterías AA en serie
para proveerle un voltaje de 6 V al circuito del reproductor. Las cuatro
celdas de las baterías alcalinas almacenan un total de 200 watts/s de
energía. Si el reproductor de cassettes está demandando una corriente
constante de 10 mA del paquete de baterías, ¿cuánto tiempo operará
el reproductor de cassettes a la potencia normal?
101. La batería de una linterna genera 3 V y la corriente que fluye por el
foco es de 200 mA. ¿Cuál es la potencia absorbida. ¿Cuál es la
potencia absorbida por el foco? Determine la energía absorbida por el
foco en un periodo de 5 minutos. (Recuerde que: Potencia
suministrada = Potencia absorbida).
102. Una batería de automóvil de larga duración de 12 V puede entregar
2 x 106 Joules en un lapso de 10 horas. ¿Cuál será la corriente que
fluye por la batería?
103. En el circuito adjunto, calcule la Req y la corriente I si el voltaje de
entrada es 12 V.
I
a
b9
107236
30
6
FÍSICA GENERAL
240
104. Para el circuito adjunto, dado la Req = 9 Ω, encuentre la resistencia R.
105. En el circuito que se muestra, determine R cuando Rab = 20 Ω
a
b 5
8
24
30
12
4
R
a
b
R
R
R
RR
R
R
R
FÍSICA GENERAL
241
MAGNETISMO
El magnetismo se conoce desde hace
muchos siglos, pero es difícil saber cómo y
cuándo se descubrió. Son muchas las
leyendas que han circulado sobre la
llamada "piedra de imán. Una de ellas es la
del pastor Magnus, del que se dice que
cuando iba con su rebaño por el monte
notó una fuerza que atraía su bastón de punta de hierro. La tracción era tan
fuerte que el bastón se quedó pegado a la roca y no pudo separarlo. Otra
leyenda muy extendida es la de la isla de la montaña de imán que atrae con
gran intensidad a todos los barcos que pasan en su proximidad, hasta que
los atrapa y los destruye arrancándoles todos los elementos metálicos.
Magnetismo
Desde el siglo VI a. C. ya se conocía que el óxido ferroso-férrico, al que los
antiguos llamaron magnetita, poseía la propiedad de atraer partículas de
hierro. Hoy en día la magnetita se conoce como imán natural y a la
propiedad que tiene de atraer los metales se le denomina “magnetismo”.
Los chinos fueron los primeros en descubrir que cuando se le permitía a un
trozo de magnetita girar libremente, ésta señalaba siempre a una misma
dirección; sin embargo, hasta mucho tiempo después esa característica no
se aprovechó como medio de orientación. Los primeros que le dieron uso
práctico a la magnetita en función de brújula para orientarse durante la
navegación fueron los árabes.
FÍSICA GENERAL
242
Como todos sabemos, la Tierra constituye un
gigantesco imán natural; por tanto, la
magnetita o cualquier otro tipo de imán o
elemento magnético que gire libremente
sobre un plano paralelo a su superficie, tal
como lo hace una brújula, apuntará siempre
al polo norte magnético. Como aclaración
hay que diferenciar el polo norte magnético de la Tierra del Polo Norte
geográfico. El Polo Norte geográfico es el punto donde coinciden todos los
meridianos que dividen la Tierra, al igual que ocurre con el Polo Sur.
Sin embargo, el polo norte magnético se encuentra situado a 1 200
kilómetros de distancia del norte geográfico, en las coordenadas 78º 50´ N
(latitud Norte) y 104º 40´ W (longitud Oeste), aproximadamente sobre la
isla Amund Ringness, lugar hacia donde apunta siempre la aguja de la
brújula y no hacia el norte geográfico, como algunas personas
erróneamente creen.
Imanes Permanentes
Cualquier tipo de imán, ya sea natural o artificial, posee dos polos
perfectamente diferenciados: uno denominado polo norte y el otro
denominado polo sur.
Todos los imanes tienen dos polos: uno norte (N) y otro sur (S)
FÍSICA GENERAL
243
Una de las características principales que distingue a los imanes es la fuerza
de atracción o repulsión que ejercen sobre otros metales las líneas
magnéticas que se forman entre sus polos.
Cuando enfrentamos dos o más imanes independientes y acercamos cada
uno de ellos por sus extremos, si los polos que se enfrentan tienen diferente
polaridad se atraen (por ejemplo, polo norte con polo sur), pero si las
polaridades son las mismas (polo norte con norte, o polo sur con sur), se
rechazan.
Cuando aproximamos los polos de dos
imanes, de inmediato se establecen un
determinado número de líneas de fuerza
magnéticas de atracción o de repulsión, que
actúan directamente sobre los polos
enfrentados.
Las líneas de fuerza de atracción o repulsión que se establecen entre esos
polos son invisibles, pero su existencia se puede comprobar visualmente si
espolvoreamos limallas de hierro sobre un papel o cartulina y la colocamos
encima de uno o más imanes.
Si enfrentamos dos imanes con polos diferentes se atraen, mientras que si los polos enfrentados son iguales, se repelen.
FÍSICA GENERAL
244
Inducción Magnética Si cogemos un alambre de cobre o conductor de cobre, ya sea con forro
aislante o sin éste, y lo movemos de un lado a otro entre los polos
diferentes de dos imanes, de forma tal que atraviese y corte sus líneas de
fuerza magnéticas, en dicho alambre se generará por inducción una
pequeña fuerza electromotriz (FEM), que es posible medir con un
galvanómetro, instrumento semejante a un voltímetro, que se utiliza para
detectar pequeñas tensiones o voltajes.
Este fenómeno físico, conocido como "inducción magnética" se origina
cuando el conductor corta las líneas de fuerza magnéticas del imán, lo que
provoca que las cargas eléctricas contenidas en el metal del alambre de
cobre (que hasta ese momento se encontraban en reposo), se pongan en
movimiento creando un flujo de corriente eléctrica. Es preciso aclarar que el
fenómeno de inducción magnética sólo se produce cada vez que movemos
el conductor a través de las líneas de fuerza magnética. Sin embargo, si
mantenemos sin mover el alambre dentro del campo magnético procedente
de los polos de los dos imanes, no se inducirá corriente alguna.
En esa propiedad de inducir corriente eléctrica cuando se mueve un
conductor dentro de un campo magnético, se basa el principio de
funcionamiento de los generadores de corriente eléctrica.
Ahora bien, si en vez de moverlo colocáramos el mismo conductor de
cobre dentro del campo magnético de los dos imanes y aplicamos una
diferencia de potencial, tensión o voltaje en sus extremos, como una
batería, por ejemplo, el campo magnético que produce la corriente eléctrica
alrededor del conductor al circular a través del mismo, provocará que las
líneas de fuerza o campo magnético de los imanes lo rechacen. De esa
forma el conductor se moverá hacia un lado o hacia otro, en dependencia
FÍSICA GENERAL
245
del sentido de circulación que tenga la corriente, provocando que rechace
el campo magnético y trate de alejarse de su influencia.
Cuando aplicamos una diferencia de potencial, tensión o voltaje a un
conductor y lo situamos dentro de las líneas de fuerza de un campo
magnético, como el de dos imanes, por ejemplo, éste será rechazado hacia
uno u otro lado, en dependencia del sentido de dirección que tenga la
corriente que fluye por el conductor.
El campo magnético que se crea alrededor del alambre de cobre o
conductor cuando fluye la corriente eléctrica, hace que éste se comporte
también como si fuera un imán y en esa propiedad se basa el principio de
funcionamiento de los motores eléctricos.
En la actualidad la magnetita no se emplea como imán, pues se pueden
fabricar imanes permanentes artificiales de forma industrial a menor costo.
En la actualidad se fabrican imanes permanentes artificiales, para su
empleo, por ejemplo, en la fabricación de altavoces para equipos de audio,
dinamos para el alumbrado en las bicicletas, pequeños motores para uso en
juguetes o en equipos electrónicos, en la junta hermética de la puerta de los
frigoríficos y, por supuesto, en la fabricación de brújulas.
FÍSICA GENERAL
246
Fuerza magnética sobre una carga en movimiento
Puesto que observamos interacciones entre cuerpos magnetizados,
podemos decir, por analogía con los casos gravitacional y eléctrico, que un
cuerpo magnetizado produce un campo magnético en el espacio que lo
rodea.
Cuando colocamos una carga eléctrica en reposo en este campo magnético,
no experimenta fuerza alguna; pero cuando una carga eléctrica se mueve en
el campo magnético se observa experimentalmente los siguientes
resultados:
1. El módulo de la fuerza es proporcional al valor de la carga y al
módulo de la velocidad con la que se mueve.
2. La dirección de la fuerza depende de la dirección de dicha velocidad
y de la magnitud y dirección del campo magnético
3. Si la carga tiene una velocidad a lo largo de una determinada línea
del campo, la fuerza es nula.
4. Si no estamos en el caso (3), la fuerza es perpendicular a la
velocidad y a las direcciones definidas en (3)
5. Si la velocidad forma un ángulo con dichas líneas, la fuerza
depende del seno de dicho ángulo.
6. La fuerza depende del signo de la carga
Los parlantes de los equipos de sonido emplean comúnmente un imán permanente.
FÍSICA GENERAL
247
Estas observaciones experimentales lo podemos escribir, usando el
producto vectorial, como:
BVqF ×=
La fuerza es perpendicular al plano determinado por la velocidad y el
campo magnético. Podemos considerarlo a esta ecuación como la
definición del campo magnético en algún punto del espacio.El vector B
puede variar de punto a punto en un campo magnético, pero en cada punto
se encuentra experimentalmente que es el mimo para todas las cargas y
velocidades. . Por lo tanto describimos una propiedad del campo magnético
que es característica del campo magnético y podemos llamarla Intensidad
del campo magnético; otro nombre, impuesto por el uso, es inducción
magnética.
Movimiento de una carga en un
campo magnético
Consideremos primeramente el
movimiento de una carga en un
campo magnético uniforme, es decir,
un campo magnético que tiene la
misma intensidad y dirección en
todos sus puntos.
Cuando la partícula cargada positivamente ingresa al campo magnético
perpendicularmente, la partícula describe una trayectoria circular cuyo
plano es perpendicular al campo. La partícula describe esta trayectoria por
que la fuerza F forma ángulos rectos con v y B y tiene una magnitud igual a
FÍSICA GENERAL
248
qvB. A medida que la fuerza desvía la partícula, las direcciones de v y F
cambian continuamente. Por lo consiguiente, F actúa como una fuerza
central, la cual cambia la dirección de v y no su magnitud. De acuerdo a la
dirección que se muestra en la figura, el campo magnético, una carga
positiva describe una trayectoria circular en el sentido antihorario y si la
carga es negativa el sentido es el horario.positiva.
Una partícula cargada que llega con
una velocidad haciendo un ángulo
con el campo magnético uniforme se
mueve en una trayectoria helicoidal.
Selector de velocidades. Cuando
una carga está ante la presencia
tanto de un campo magnético
hacia adentro y de un campo
eléctrico hacia abajo, experimenta
una fuerza eléctrica qE hacia
abajo y una fuerza magnética q
vxB hacia arriba. Cuando estas
fuerzas se equilibran entre sí, la
partícula se mueve en una línea
horizontal a través del campo.
FÍSICA GENERAL
249
El espectrómetro de masa Dempter. Los iones después de ser acelerados
entra a una región donde hay un campo magnético B donde los iones
describen una trayectoria semi-circular
Botella magnética. El movimiento de una partícula en un campo magnético
no uniforme es muy complicado. Por ejemplo, en el campo magnético que
es intenso en los extremos y débil en la parte media como en lo que se
conoce como la botella magnética. En este caso, un a partícula cargada.
FÍSICA GENERAL
250
Cuando una carga se mueve en campo magnético uniforme, es decir, un
campo magnético que tiene la misma intensidad y dirección en todos sus
puntos.
Cuando la carga se mueve perpendicular al campo magnético, y como la
fuerza es perpendicular a la rapidez, su efecto es cambiar la dirección de la
rapidez sin cambiar su módulo. La aceleración es por lo tanto centrípeta y
usando la definición de la fuerza, tenemos:
qvBr
mv=
2
O sea el radio de la trayectoria descrita por la partícula, es:
qBmvr =
Escribiendo v=ω r, la frecuencia angular de la partícula, es:
Bmq
=ω
Si la partícula entra en el campo magnético haciendo un ángulo θ, la
partícula describe una trayectoria helicoidal.
La corriente eléctrica produce magnetismo
En el siglo XVIII, se buscaba una conexión entre la electricidad y el
magnetismo. Se demostró que una carga eléctrica estacionaria y un imán no
tienen influencia alguna. En 1820 Hans Chistian Oersted (1777-1851)
encontró que cuando una brújula se coloca cerca de un alambre que
transporta una corriente eléctrica. Lo que encontró Oersted fue que una
corriente eléctrica produce un campo magnético.
FÍSICA GENERAL
251
Una brújula cuando se coloca cerca de una parte recta de un alambre
portador de corriente se alinea de tal manera que queda tangente a un
círculo trazado alrededor del conductor. Es decir que las línea de campos
magnético que producen una corriente en un alambre recto tienen la
forma de círculos, con centro en el alambre.
Figura. La desviación de la brújula cerca de un conductor con corriente
indica la presencia y la dirección del campo magnético
Fuerza magnética sobre un conductor que lleva una corriente
eléctrica
La intensidad de la corriente eléctrica se ha definido como la carga que
pasa por unidad de tiempo a través de una sección del conductor.
Consideremos una sección transversal de un conductor a través de la cual
se están moviéndose partículas con carga q y rapidez v. Si consideramos
que hay n partículas por unidad de volumen, el número total de partículas
que pasan por unidad de área en la unidad de tiempo es nv, y la densidad
de corriente es:
vnqJ =
FÍSICA GENERAL
252
Figura. a) Fuerza sobre un alambre portador de corriente colocado en un
campo magnético B, b) La fuerza sobre el alambre pero con corriente en
sentido contrario.
Si S es el área de la sección del conductor perpendicular a J, la corriente es
el escalar:
I = jS = nqvS.
Llevamos el conductor a un campo magnético. La fuerza sobre cada carga
esta dada por la ecuación de la fuerza magnética y como hay n cargas por
unidad de volumen, la fuerza f por unidad de volumen es:
BxjBxvnqf ==
FÍSICA GENERAL
253
Y la fuerza total sobre un pequeño volumen dV del medio es:
dvBxj dV f Fd == Y la fuerza total sobre un volumen finito será.
∫=vol
dVjxBF
Consideremos ahora el caso de un alambre delgado de sección uniforme S.
El volumen elemental es Sdl, entonces la fuerza sobre un segmento de
alambre la fuerza será:
)(sdljxBF =
Si, consideramos que J = j tu ,donde ut es el vector tangente al eje del
filamentoentonces la ecuación anterior lo podemos escribir:
∫∫ == xBdlujSxBSdlujF TT ˆ)()ˆ( Entonces la fuerza será:
BxuILFT
ˆ=
El conductor esta sujeto a una fuerza perpendicular a él y al campo
magnético. Si θ es el ángulo entre el conductor y el campo magnético, el
módulo de la fuerza F es
F = ILBsenθ La fuerza es cero si el conductor es paralelo al campo ( θ = 0 ) y máxima si
es perpendicular a él ( θ = π/2) . El sentido de la fuerza se encuentra
aplicando la regla de la mano derecha.
FÍSICA GENERAL
254
Campo magnético debido a un cable recto
El campo magnético de un cable recto muy grande esta dado por
θπ
μ= e
r
IB o
2
Donde μo = 4πx10 -7 Tm/A
Fuerza entre dos conductores paralelos
Si por dos conductores rectilíneos paralelos de longitud l, separados una
distancia r, y por los cuales circulan las corriente I1 ye I2, respectivamente.
El modulo de la inducción magnética creada a una distancia r, por la
corriente I1, es:
θπ
μ= e
r
IB o
21
Y la fuerza ejercida sobre la corriente I2, situada en este campo, es:
rLII
F o
πμ
221=
EJERCICIOS
PROBLEMA N°1
Un electrón con una rapidez de 10 6 m/s entra a una región donde hay un
campo magnético. Encontrar la intensidad del campo magnético si el
electrón describe una trayectoria circular de radio r = 0,1m. También
encontrar la rapidez angular del electrón.
FÍSICA GENERAL
255
Solución
Si la m e = 9,11x1031 kg, q =1,6 x 10 19 C.
r = 0,1 m y v = 106 m/s
A partir de la ecuación de la fuerza magnética, tenemos:
qr
mvB =
Remplazando en la ecuación anterior, obtenemos
31 65
19
(9,11 10 )(10 / ) 5,68 10(1,6 10 )(0,1 )
x kg m sB x Tx C m
−= =
Ahora, de la ecuación de la frecuencia angular, tenemos:
195 17
31
1,6 10 (5 10 ) 0,878 109,11 10
x C x T Hzx kg
ω − −= = ×
PROBLEMA N°2
Por un conductor pasa una corriente de 30 A que tiene una longitud de
12cm entre las caras polares de un imán, y hace un ángulo de 60 º con la
dirección del campo magnético. La intensidad del campo magnético es
0,90T y es uniforme. ¿Cuál es la fuerza sobre el conductor?
Solución
A partir de la ecuación de la fuerza magnética, vemos que:
F = IlB senθ
= (30 A ) (0,12 m) (0,90T) (0,866) = 2,8N
PROBLEMA N°3
Un alambre de 60cm de longitud y 10g de masa se suspende mediante un
par de hilos flexibles dentro de un campo magnético de 0,40 T. ¿Cuáles son
FÍSICA GENERAL
256
la cantidad y la dirección de la corriente necesaria para eliminar la tensión
en los hilos que soportan al alambre
Solución
Establecemos el sistema coordenado
Si la corriente esta dirigida en la dirección negativa del eje x, entonces
i-tu = y el campo magnético esta en la dirección del eje z, tenemos
kBB = .
De la relación de la fuerza para una corriente en un campo magnético:
B tu IL F ×=
Remplazando los el vector ut y el campo magnético, tenemos
j ILB )k xi( ILB F ==
La fuerza magnética esta en dirección del eje y, y la fuerza debido a la
gravedad esta dirigida en dirección del eje y negativa, para que la tensión
en los soportes sea cero se tiene:
Fm = F g
ILB = mg
y
x
z
3 210 10 9,8 / 0,40,6 .40
mg x kgx m sI ALB mx T
−
= = =
FÍSICA GENERAL
257
PROBLEMA N°4
Un cable conductor vertical por el que transporta hacia arriba una corriente
de 25 A. ¿Cuál es el campo magnético en un punto situado a 10cm de la
corriente?
Solución
Usando la formula, del campo magnético de un alambre, tenemos:
754 10 / 25 5,0 10
2 0,1x Tm Ax AB x T
x mπ
π
−−= =
PROBLEMA N°5
Dos conductores largos paralelos, separados por una distancia a=10 cm,
llevan corrientes en la misma dirección. Si I1 = 5A e I2 = 8A, ¿Cuál es la
fuerza por unidad de longitud sobre cada alambre debido al otro?
Solución
Usando la formula para la fuerza entre dos conductores tenemos,
dividiendo lo por l, tenemos:
7(4 10 . / )(5 ) (8 )/ 80,0 /2 (0.1 )
x T m A A x AF L N mx m
π μπ
−
= =
PROBLEMA N°6
Dos conductores largos paralelos llevan corrientes
I1= 3 A e I2 = 3A, ambas dirigidas hacia el interior
de la pagina, ver figura. Los conductores están
separados por una distancia de 13 cm. Determine la
cantidad y la dirección del campo magnético
resultante en el punto P, localizado a 5 cm desde I1
y a 12cm desde I2
FÍSICA GENERAL
258
Solución
Como el triángulo es un triangulo notable tenemos el ángulo entre ellos es
90º.
Los campos magnéticos de cada una de la corriente es:
76 6
1 24 10 / 3 4 7 312 10 50 10
2 0,05 2 .12x Tm Ax A Tm Ax AB x T y B x T
x m X Mπ π
π π
−− −= = = =
Y los campos son perpendiculares aplicamos Pitágoras
221
2 BBB +=
T10x13)T10x50()T10x12(B 6626 −−− =+=
PROBLEMAS
1. Un campo magnético
uniforme B esta en la
dirección 0y, como se muestra
en la figura. Encontrar el
módulo y la dirección de la
fuerza que experimenta una
carga q, cuya rapidez
instantánea es v, para cada
una de las direcciones que se
muestra en la figura.
Z
X
Y
FÍSICA GENERAL
259
2. La fuerza sobre un conductor que lleva 25,0 A es de 4,14N como
máximo cuando se coloca entre las caras polares de un imán. Si estas
caras tienen 22,0 cm de diámetro, ¿cuál es la intensidad aproximada
del campo magnético.
Rpta.: 0.753T
3. Calcule la cantidad y la dirección de la fuerza sobre un electrón que
viaja a 5,36x10 6 m/s en dirección horizontal hacia el este, cuando
hay un campo magnético uniforme con dirección vertical hacia arriba
y de 1,430 T de intensidad.
Rta.: 1,11x10 -12 N hacia el sur
4. Determine la dirección de B para cada uno de los casos de la figura,
donde F es la fuerza sobre una partícula de carga positiva que se
mueve con una rapidez v
5. Un protón se mueve en una trayectoria circular, en dirección
perpendicular a un campo magnético de 1,15T. El radio de su
trayectoria es de 9,30 mm. Calcular la energía del protón en eV.
Rpta.: 5,48eV
6. Una partícula de carga q se mueve en una trayectoria circular de radio
r en un campo magnético uniforme B. Demuestre que su cantidad de
movimiento es p= q B r.
7. ¿Cuáles son la cantidad y la dirección de la fuerza entre dos alambres
paralelos de 80cm de largo, y cada uno de los cuales lleva una
corriente de 35 A en la misma dirección.
Rpta.: 0,25 N fuerza de atracción.
FÍSICA GENERAL
260
8. Una brújula colocada horizontalmente se encuentra a 20 cm al sur de
un alambre recto vertical que lleva una corriente de 30 A hacia abajo.
¿En que dirección apunta la aguja de la brújula? Suponga que la
componente horizontal del campo magnético terrestre en este punto
es de 0,45 x10 -4 T y que la inclinación magnética es de 0º.
Rpta.: 34º, de atracción.
9. Un corriente de protones pasa por un punto dado del espacio a razón
de 10 9 protones por segundo. ¿Qué campo magnético producen
estos protones a una distancia de 2,0m del haz?.
Rpta.: 1,6x10-10T
10. Tres alambres largos paralelos están separados entre si 38,0 cm (si se
les miran de frente, sus secciones transversales se encuentran en los
tres vértices de un triángulo equilátero) La corriente que fluye por
cada alambre es de 8,0 A, pero la del alambre A fluye en dirección
opuesta a la de los alambres B y C(ver figura) Determine la fuerza
magnética por unidad de longitud ejercida en cada alambre.
Rpta.: 5,8x10-5 N;3,4x10-5; 3,4x10-5 N
11. Un protón moviéndose
con una rapidez de 4
x106 m/s a través de un
campo magnético de 1,7T
experimenta una fuerza
magnética de 8,2x10-13 N.
¿Cuál es el ángulo entre la
rapidez del protón y el campo magnético?
Rpta.: 48.8º o 131º.
FÍSICA GENERAL
261
12. Se acelera protones a través de una diferencia de potencial de 106 V
partiendo del reposo. Luego se los inyecta en una región donde hay
un campo magnético uniforme de 2 T, con la trayectoria
perpendicular al campo. Cual será el radio de la trayectoria y la
rapidez angular de los protones?
FÍSICA GENERAL
262
FÍSICA GENERAL
263
ELECTROMAGNETISMO Electromagnetismo
En 1820 el físico danés Hans Christian Oerted descubrió que entre el
magnetismo y las cargas de la corriente eléctrica que fluye por un conductor
existía una estrecha relación.
Cuando eso ocurre, las cargas
eléctricas o electrones que se
encuentran en movimiento en esos
momentos, originan la aparición
de un campo magnético tal a su
alrededor, que puede desviar la aguja de una brújula.
Si cogemos un trozo de alambre de cobre desnudo, recubierto con barniz
aislante y lo enrollamos en forma de espiral, habremos creado un solenoide
con núcleo de aire.
Si a ese solenoide le aplicamos una
tensión o voltaje, desde el mismo
momento que la corriente comienza a
fluir por las espiras del alambre de cobre,
creará un campo magnético más intenso
que el que se origina en el conductor
normal de un circuito eléctrico cualquiera
cuando se encuentra extendido, sin formar
espiras.
FÍSICA GENERAL
264
Bobina solenoide con núcleo de aire construida con alambre desnudo de
cobre enrollado en forma de espiral y protegido con barniz aislante. Si a
esta bobina le suministramos corriente eléctrica empleando cualquier
fuente de fuerza electromotriz, como una batería, por ejemplo, el flujo de
la corriente que circulará a través de la bobina propiciará la aparición de
un campo magnético de cierta intensidad a su alrededor.
Después, si a esa misma bobina con
núcleo de aire le introducimos un trozo
de metal como el hierro, ese núcleo,
ahora metálico, provocará que se
intensifique el campo magnético y actuará
como un imán eléctrico (o electroimán),
con el que se podrán atraer diferentes
objetos metálicos durante todo el tiempo que la corriente eléctrica se
mantenga circulando por las espiras del enrollado de alambre de cobre.
Bobina solenoide a la que se le ha introducido un núcleo metálico como el
hierro (Fe). Si comparamos la bobina anterior con núcleo de aire con la
bobina de esta ilustración, veremos que ahora las líneas de fuerza
magnética se encuentran mucho más intensificadas al haberse convertido
en un electroimán.
Cuando el flujo de corriente eléctrica que circula a través del enrollado de
cobre cesa, el magnetismo deberá desaparecer de inmediato, así como el
efecto de atracción magnética que ejerce el núcleo de hierro sobre otros
metales. Esto no siempre sucede así, porque depende en gran medida de las
características del metal de hierro que se haya empleado como núcleo del
electroimán, pues en algunos casos queda lo que se denomina "magnetismo
FÍSICA GENERAL
265
remanente" por un tiempo más o menos prolongado después de haberse
interrumpido totalmente el suministro de corriente eléctrica.
Ley de Faraday de la inducción electromagnética
Faraday en su intento por producir una corriente eléctrica utilizo el equipo
mostrado en la figura. conecto una bobina X a una batería. La corriente qué
fluye por la bobina es intensificado por el núcleo de hierro. Faraday espera
que si utiliza una batería lo suficientemente potente, una corriente
estacionaria en X produciría un campo magnético lo suficientemente
grande como para originar una corriente en una segunda bobina Y, incluía
un galvanómetro que detectaría la corriente, pero el efecto esperado no
sucedió, pero vio que la aguja del galvanómetro respondía de manera
notable en el momento de cerrar y al abrir dicho conector.
Faraday concluyó que, si bien un campo magnético estacionario no
produce una corriente eléctrica, un campo magnético variable era capaz de
de producir una corriente eléctrica. A tal corriente se le llama corriente
inducida.
FÍSICA GENERAL
266
También investigó de manera cuantitativa los factores que influyen en la
cantidad de la fem inducida. En primer lugar, descubrió que depende del
tiempo, mientras más rápido cambia el campo magnético, mayor es la fem
inducida. Más bien es proporcional a la tasa de cambio del flujo magnetico,
�B, que pasa a través de la espira de área A, y que se define como.
ΦB = B⊥ A = BA cos θ
Donde θ es el ángulo entre el vector unitario perpendicular a la superficie y
el campo magnético
Figura que aclara la definición del flujo magnético.
La ley de Faraday se expresa por:
Si el flujo por N espiras de cable varía en una cantidad ΔΦm durante un
tiempo Δt , la fem inducida prodio durante este tiempo es:
t
N m
ΔΔΦ
−=ε (volts)
A este resultado fundamental se le conoce como Ley de Inducción de
Faraday, y es una de las ecuaciones fundamentales del electromagnetismo.
FÍSICA GENERAL
267
La fem inducida en un circuito cerrado colocado en un campo magnético
variable es igual al negativo del cambio por unidad de tiempo, del lujo
magnético a través del circuito.
Cuando el circuito es de forma arbitraria se puede expresar en la forma
mostrada por la ecuación:
( )∫ −= sdBdtddlE ..
El signo menos en la ecuación anterior tiene el propósito de recordadnos la
dirección en la fem inducida. Los experimentos demuestran que una fem
inducida produce siempre una corriente cuyo campo magnético es opuesto
al cambio original del flujo. A esto se le conoce como ley de Lenz.
EJERCICIOS
PROBLEMA N°1
El flujo magnético por una bobina que contiene dos circuitos cambia de
– 30 Wb a+ 25 Wb en 35 s. ¿Cuál es la fem que se induce en la bobina?
Solución
Usando la formula
25 ( 30 )2 314,30,35
Wb WbN votst sφε Δ − −
= = =Δ
PROBLEMA N° 2
Una bobina circular de 30 vueltas de 4,00 cm de radio y 1,00Ω de
resistencia se pone un campo magnético dirigido perpendicular al plano de
la bobina. La cantidad del campo magnético varía en el tiempo de acuerdo
FÍSICA GENERAL
268
con la expresión B =0,010t +0,040t 2 , donde t está en segundos y B está
en teslas. Calcule la fem inducida en la bobina en t = 5,00s
Solución
Como el área A es constante, tenemos que:
22 2(0, 4 0,01 ) (30)(3,14)(0,04 ) (0,8 5 0,01)dB d t tAN r N m x
dt dtε π +
= = − = − +
3604,710 voltsε −= −
PROBLEMA N°3
Una espira plana de alambre que consta de una sola vuelta de área se
sección transversal igual a 8,00cm2 es perpendicular a un campo magnético
cuya cantidad aumenta uniformemente de 0,500T a 2,50T en 1,00s ¿Cuál es
la corriente inducida resultante si la espira tiene una resistencia de 2.00Ω
Solución
tN
ΔΔΦ
=ε
Para t = 0s Φ = (0,5T)(8x10 -4m2) y t= 1s : Φ = (2,5T)(8x10-4 m2)
Remplazando en la fórmula anterior, tenemos
Volts10x16s1
Tm10x4Tm10x201 4
2424−
−−=⎟
⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ −×=ε
Entonces la corriente es:
RI
=ε y I =ε R = 16x10-4 Volts x2 Ω = 3,2 Amp
dtBAdN
dtdN )(
−=Φ
−=ε
FÍSICA GENERAL
269
PROBLEMA N°4
Considere el arreglo mostrado em la figura. Suponga que R=6,00 Ω,
l=1,2m y un campo magnético uniforme de 2,50T apunta hacia adentro de
la pagina.¿ A qué rapidez debe moverse la barra para producir una corriente
de 0,500 A en el resistor?
Blvt
tBlvtAB
t=
ΔΔ
=ΔΔ
=ΔΔΦ
=ε . Como BlvIR ==ε , entonces, tenemos:
(0,500 ) (6,0 ) 1 /2,5 1,2
IR A xv m sBl Tx m
Ω= = =
PROBLEMAS PROPUESTOS
1. Una espira con 16 cm de diámetro se encuentran en un campo
magnético de 0,10T. Si se saca del campo en 0,15s. ¿cuál será la fem
promedio inducida?
Rpta.: 0,15volts
2. Un campo magnético que cambia con el tiempo, pero que es
uniforme en el espacio, tiene la dirección del eje x. Se coloca una
espira conductora de 7cm de diámetro, y 1,5 x10 -3 Ω de resistencia,
FÍSICA GENERAL
270
en el plano yz. Si la corriente en la espira es 2 A, ¿Con que rapidez
cambia el campo magnético?
Rpta.: 0,78 T/s i
3. Un circuito rectangular que se muestra en la figura, se empuja hacia la
izquierda, fuera del campo magnético que apunta hacia la página. ¿En
que dirección señala la corriente inducida? Rpta sentido opuesto a las
manecillas del reloj.
4. Una bobina de 6cm de diámetro consta de 100 espiras con una
resistencia total de 5Ω. Colocada entre los polos de un electroimán,
perpendicularmente al flujo, y retirada bruscamente del campo, un
galvanómetro de 595Ω comentado a la bobina acusa el paso de una
carga eléctrica de 10-4 C. Calcular el campo magnético B entre los
polos del electroimán.
Rpta.: 0,212 T
5. Una espira pequeña de área A se encuentra dentro de un solenoide
largo de n vueltas por unidad de longitud y en el circula una corriente
I; el eje de la espira está en la misma dirección que el eje del
solenoide. Si I = Io sen wt, determine la fem inducida en la espira
Rpta.: μnAIowcoswt.
6. Un disco de cobre de 10 cm de radio gira alrededor de su eje con una
rapidez de 20rps y está situado en un plano perpendicular a un
campo magnético uniforme de inducción 0,6 T. Hallar la fem
inducida entre un punto de la periféria y el centro del disco.
FÍSICA GENERAL
271
7. Una espira vertical gira con rapidez
angular w, como se ve en la figura.
Cuando el tiempo t=0, esta alineada
perpendicularmente a un campo
magnético constante en la dirección x.
Use la ley de Lenz para determinar la
dirección de la fuerza electromotriz en la
espira, cuando t=0, t=T/4, t=T/2, siendo
T el periodo de rotación de la espira.
8. Una bobina de 125 vueltas, de 2,0cm de radio, y cuya resistencia es
3,0 Ω, gira cobre un diámetro, dentro de un campo magnético
uniforme de 0,50 T. ¿A qué rapidez debe girar para producir una
corriente máxima de 6,0 A en la bobina?
Rpta.: 37Hz (2,3 x 10 2 rad/s ).
FÍSICA GENERAL
272
FÍSICA GENERAL
273
INTRODUCCIÓN A LA FÍSICA MODERNA
A finales del siglo XIX, la Mecánica Clásica era capaz de explicar todos los
fenómenos físicos conocidos, de manera que nadie dudaba de la veracidad
de sus postulados. Así, por ejemplo, las ecuaciones de Maxwell habían
mostrado con gran éxito la naturaleza electromagnética de la luz y parecía
que también cerraban el último capitulo del electromagnetismo. La
satisfacción científica era total pues bien las ecuaciones de Newton, y las
de Maxwell, explicaban todos los fenómenos conocidos.
Sin embargo existían algunas excepciones. En primer lugar, las predicciones
de la teoría clásica no podrían explicar los resultados experimentales sobre
un fenómeno concreto: la radiación del cuerpo negro. Más adelante, la
teoría clásica falló también para explicar el efecto fotoeléctrico, que
consiste en la emisión espontánea de electrones por un metal al ser
iluminado con “luz” ultravioleta. Otros experimentos posteriores pusieron
también en entredicho la naturaleza ondulatoria “clásica” de la radiación
electromagnética. Poco a poco se hizo más evidente la necesidad de una
revisión de los conceptos en los que se apoyaba la Física Clásica,
principalmente a escala atómica. A lo largo de este capitulo explicaremos
algunos de los fenómenos mencionados, dónde fallaba la teoría clásica y
cuál fue la solución que se encontró. Todo ello nos llevara por caminos
independientes a la existencia de una constante (de Planck) de importancia
capital en la Física Cuántica o moderna.
Trataremos, cada uno de los fenómenos, que no pudo explicar la física
clásica, comenzamos por:
FÍSICA GENERAL
274
Radiación del cuerpo negro
Radiación térmica: La radiación que emite cualquier cuerpo debido a su
temperatura se denomina radiación térmica. El mecanismo de emisión es el
siguiente: imaginemos una sustancia cualquiera a una cierta temperatura. Si
la temperatura fuera de T=0K las partículas (átomos, moléculas, iones o
electrones) que lo componen estarían completamente quietas. A una
temperatura distinta de cero, sin embargo, el movimiento térmico de esas
partículas es proporcional a su temperatura. Como consecuencia, las
partículas cargadas sufren continuas aceleraciones y deceleraciones bruscas
de manera que emitirán mayor cantidad de energía. Suponiendo que la
temperatura del cuerpo es inicialmente mayor que la de su entorno, la
radiación que emite es mayor que la que absorbe y por tanto sufre una
pérdida de energía. A medida que irradia su temperatura disminuirá, hasta
llegar a una temperatura que es exactamente igual a la que tiene su entorno.
En esta situación, denominada de equilibrio térmico, la radiación que el
cuerpo continúa emitiendo es igual a la radiación que absorbe del entorno,
de modo que el cuerpo no gana ni pierde energía. La materia en estado
condensado (sólido o líquido) emite un espectro de radiación continuo que,
en términos generales, depende ligeramente de su composición, y en gran
medida de su temperatura. Sin embargo, se encuentra experimentalmente
que hay una clase de objetos que, independientemente de su composición,
emiten espectros térmicos de características universales: son los llamados
“cuerpos negros”. Se denominan así porque son objetos que absorben toda
la radiación que incide sobre ellos, en particular la radiación visible, y por
eso se ven de color negro. De hecho, cualquier material recubierto de una
capa negra, como negro humo, se comporta casi como un cuerpo negro. La
figura muestra el espectro de emisión del cuerpo negro para distintas
temperaturas. En el eje de ordenadas se representa la cantidad denominada
FÍSICA GENERAL
275
radiancia espectral RT (ν), definida de modo que la cantidad RT (ν) dν sea
igual al flujo de energía emitida por el cuerpo negro en el intervalo de
frecuencias comprendido entre ν y ν +dν (recuérdese que el flujo de
energía es energía por unidad de superficie y por unidad de tiempo, o sea,
tiene dimensiones de potencia por unidad de área). Como se puede
observar, para cada temperatura existe una frecuencia para la cual la
radiancia espectral es máxima (correspondiente al máximo de la curva
mostrada en la figura, es decir, una frecuencia a la que se emite una mayor
cantidad de energía. Este máximo se desplaza, de una forma lineal, hacia
zonas de mayores frecuencias al aumentar la temperatura. La frecuencia
para la cual la radiancia espectral es máxima verifica la denominada ley de
desplazamiento de Wien: ctevT
máx
=
Dado que máx
cvλ
=max , siendo c la rapidez de la luz, que también es
constante, la anterior ecuación puede escribirse como:
wmáx KT =.λ
Donde Kw, se llamada constante de Wien, tiene el valor de 2,898x10-8 m K.
Figura 1. radiancia espectral del cuerpo negro para varias temperaturas
FÍSICA GENERAL
276
PROBLEMAS
1. Suponiendo que los siguientes objetos se comportan como un cuerpo
negro, es decir, se comportan como en la figura 1, calcular:
(a) La temperatura superficial del sol, sabiendo que la longitud de onda
para la cual la radiación solar es máxima es λmáx = 5100 Å.
La ley de Wien nos permite estimar que el valor promedio de la
temperatura en la superficie del sol es:
KKmx
mKxKT
máx
W 5700568210510010898,2
10
8
≈=== −
−
λ
(b) La longitud de onda del máximo de la radiación emitida por un
cuerpo humano, cuya temperatura es de unos 37º C o 308K. De
nuevo utilizamos la ley de Wien para obtener que:
0
63
94000104,9308
10898,2 AmxK
mKxmáx ===
−
λ
Longitud de onda que se encuentra en el infrarrojo lejano.
Figura.2. El cuerpo negro como una cavidad
Para estimar la energía total que el cuerpo emite por unidad de
tiempo y de área, se debe evaluar el flujo de energía radiada por
FÍSICA GENERAL
277
unidad de área. Esta cantidad, denominada radiancia RT y cuya
unidad en el S. I. es el W/m2, se define como:
∫∞
=0
)( dvvRR TT
La radiancia coincide con el área encerrada bajo las curvas de la
figura 1, y su valor depende fuertemente de la temperatura.
El ritmo de emisión H de energía por radiación es proporcional a la
cuarta potencia de la temperatura absoluta T, lo que constituye la ley
de Stefan-Boltzman. Teniendo en cuenta que RT y H están
relacionadas, siendo RT = H/A, donde A es el área de la superficie
de emisión (en este caso A es la sección transversal del orificio de la
cavidad), se puede escribir la ley de Stefan para la radiancia como:
4TRT σ=
es decir, la radiancia RT o flujo de energía total que emite el cuerpo
negro es también proporcional a la cuarta potencia de la
temperatura absoluta (medida en K). Recuérdese que la constante σ
es la denominada constante de Stefan, cuyo valor es
σ=5,67×10−8W /m2 K4.
2. La energía radiada al espacio por el sol a través de su superficie
proviene de la paulatina conversión de su masa (Δm) en energía (ΔE)
según la celebrada ecuación de Einstein, ΔE=Δmc2, donde c es la
rapidez de la luz. Suponiendo que su superficie se comporta como
un cuerpo negro cuya temperatura es T ≈ 5700K y con una superficie
de 6,1×1018m2, calcular la cantidad de masa perdida diariamente
por el sol.
FÍSICA GENERAL
278
La energía radiada en un tiempo Δt por un cuerpo de superficie S y
temperatura T es, según la ley de Stefan:
ΔE = RT S Δt = σSΔt T4
Combinando esta ecuación con ΔE=Δmc2, se encuentra la siguiente
expresión para la masa perdida en un intervalo de tiempo Δt:
2
4
2 cTtS
cEm Δ
=Δ
=Δσ
Substituyendo los valores correspondientes al sol y a un periodo de
un día, se tiene que:
Kgxm 142
44242
105,3. m/s) 108 (3
)K 0s/día)(570 )(86400m 1018 )(6,1K W/m8-10 (5,67=
×××=
=Δ
Dicho de otro modo, el sol pierde del orden de 350000 millones de
toneladas al día.
Teoría clásica de la radiación del cuerpo negro
Figura 3. El modelo de Jeans y Rayleygh
FÍSICA GENERAL
279
Una manera de obtener un cuerpo negro para el estudio experimental de su
radiación es teniendo una cavidad en un sólido (figura 2) que esté
recubierta de pintura negra y que tenga un pequeño agujero. Cualquier
radiación que llega al agujero e incide dentro de la cavidad se refleja en el
interior, de tal forma que la probabilidad de que esa radiación vuelva a salir
por el agujero es prácticamente nula. En estas circunstancias el agujero se
puede considerar como la superficie de un cuerpo negro, pues cualquier
radiación que llega a él es absorbida.
Al encontrarse las paredes internas de la cavidad a una temperatura T,
emiten una radiación térmica, una pequeña fracción de la cual escapa por
el agujero. De esta forma el agujero actúa como un cuerpo negro emitiendo
radiación térmica. Esa radiación no es sino una muestra de la existente en el
interior de la cavidad, y por tanto es indiferente estudiar la radiación que
emite el agujero o la que llena la cavidad. Este último punto de vista es el
más adecuado, de manera que en vez de estudiar la cantidad RT (ν) o flujo
de energía, se estudia la densidad espectral de energía ρT (ν) que hay dentro
de la cavidad.
Teoría clásica de la radiación del cuerpo negro
Durante mucho tiempo se trató de desarrollar un marco teórico clásico, que
pudiera reproducir matemáticamente las curvas de la figura 1. Sin embargo,
las predicciones basadas en las hipótesis clásicas fallaban totalmente. A
principios del siglo XX, Jeans y Rayleigh hicieron diversos cálculos para
evaluar la densidad espectral de energía ρT (ν) de la radiación en una
cavidad (y por tanto, la radiación del cuerpo negro), y llegaron a resultados
que estaban en franca contradicción con los experimentos (figura 3). Sus
cálculos se basaban en los resultados clásicos conocidos de la radiación
FÍSICA GENERAL
280
electromagnética, en la línea siguiente: supóngase una cavidad con paredes
metálicas que es calentada hasta una temperatura uniforme T. En la
formulación de la teoría de Jeans y Rayleigh no hace falta entrar en detalles
de cómo emiten las paredes, sino sólo suponer que en el interior de la
cavidad existe el equilibrio térmico, es decir, que la temperatura del interior
es también T. En el equilibrio es necesario que las ondas electromagnéticas
en la cavidad sean estacionarias, con nodos en las paredes de la cavidad. Es
posible evaluar el número de ondas estacionarias con frecuencias
comprendidas entre ν y ν+ dν utilizando argumentos geométricos
sencillos6. Este número resulta ser:
υυπυυ dc
VdN 23
8)( =
donde V es el volumen de la cavidad. Basándose en resultados de la teoría
cinética de los gases , que es aplicable no sólo a moléculas de un gas, sino
a cualquier ente físico, por ejemplo ondas electromagnéticas, que formen
un sistema en equilibrio termodinámico, se puede evaluar la energía
promedio de cada onda utilizando el principio de equipartición de la
energía. El resultado (clásico) que se obtiene es que esta energía promedio
depende solamente de T, y para nada de ν:
TkB=ε
donde kB=1,381 J/K es la constante de Boltzman, Multiplicando la energía
de cada onda por el número de ondas en el intervalo entre ν y ν + dν se
obtiene la energía total que tienen todas las ondas cuya frecuencia está
comprendida en dicho intervalo:
Vdvc
TkvdvvNdv Btotal 3
28)()( πενε ==
de modo que dividendo por el volumen V se obtiene la densidad de energía
en el citado intervalo de frecuencia:
FÍSICA GENERAL
281
dvc
TkvdvV
vNdvv BT 3
28)()( πεερ ==
Que es la fórmula clásica de Rayleigh-Jeans para la radiación del cuerpo
negro. La función ρT (ν) es la representada en la figura 3. Puede verse que
sólo coincide con la curva experimental para muy bajas frecuencias. A
medida que aumenta ν , ρT (ν) →∞ proporcionalmente a ν2. Si esto fuera
cierto, el área bajo la función ρT (ν) seria infinita.
La preedición de la teoría clásica seria entonces, que tanto la densidad de
energía de la radiación en la cavidad, ρT, como la radiancia RT son infinitas,
lo cual es imposible.
La teoría clásica no puede explicar las características de la radiación del
cuerpo negro y, en concreto, la forma de la función ρT (ν) mostrada en la
figura 1.
Teoría de Planck de la radiación del cuerpo negro
La expresión, que da el número de ondas en un intervalo entre ν y ν + dν
es básicamente correcta. El único punto en el que el razonamiento clásico
puede fallar es , la energía promedio. Admitir que no es valida equivale a
asumir que el principio de equipartición de la energía no se cumple a altas
frecuencias para la radiación electromagnética en una cavidad, lo que entra
franca contradicción con las hipótesis clásicas.
De la figura 3 se puede deducir que a bajas frecuencias la energía medida
tiene el valor kT, pues la predicción clásica y la experiencia coinciden. Pero
también se puede deducir que a altas frecuencias la energía promedio
FÍSICA GENERAL
282
tiende a cero, lo que obligaría a la curva ρT (ν) a tender Saint`0oticamente a
cero con ν. Todo parece indicar que no se puede admitir la ecuación
clásica, donde ε no depende de, sino que hay que admitir una
dependencia )(νε , que será también por supuesto función de T.
Planck se dio cuenta de que todo se podía encajar si en vez de considerar la
energía como una variable continua, era considerada como una variable
discreta. Sea cual sea la dependencia de ε con ν debe verificarse que:
cuandoKTv →)(ε ν→ 0 ( límite clásico )
)exp(0 erimentalimposicióncuando ∞→→ υε
Planck supuso que la energía total " de un oscilador sólo podría tomar
determinados valores discretos y uniformemente distribuidos, es decir,
supuso que " sólo podía tomar los valores
ε = 0, Δε, 2Δε, 3Δε, . . .
A partir de consideraciones estadísticas (en las que no entraremos), Planck
dedujo. Que Δε (el intervalo uniforme entre dos valores consecutivos de la
energía) es función de la frecuencia, es decir:
)(vf=Δε
y además supuso que la función f(ν) era lineal:
Δε = h ν
FÍSICA GENERAL
283
donde h es una constante cuyo valor era, en principio, desconocido por
Planck. Con el tiempo, h ha resultado ser una de las constantes más
importantes de la Física y ha sido denominada, en su honor, constante de
Planck. Su valor numérico se indicará más adelante.
La ecuación anterior indica que la separación entre dos estados de energía
de la radiación aumenta con la frecuencia ν de la misma. De este modo,
para pequeños valores de ν se tiene que Δε→ 0, y el paso de un nivel de
energía al inmediatamente superior es prácticamente continuo, es decir, no
hay cuantización apreciable de la energía (limite clásico). Sin embargo, para
frecuencias altas no se puede considerar que la energía varié de forma
continua sino a saltos de altura hν. La figura 4 ilustra este resultado. Solo
podemos tener una energía total en los niveles señalados, no entre dos
niveles. Si tomamos ν más pequeño que en a) los niveles de energía se
juntan más y en el límite ν→0 tienden a confundirse.
Figura 4. Dos espectros de energías discretos a) con ν pequeño, b) con ν grande
FÍSICA GENERAL
284
El postulado de Planck era revolucionario. Hay que recordar que en la
cavidad y en el equilibrio térmico, la radiación está en equilibrio con la
materia. Esta absorbe y emite energía en cantidades iguales. La radiación
que existe en la cavidad es la que emiten las cargas eléctricas de sus
paredes que, debido a la agitación térmica, se comporta como un conjunto
de osciladores armónicos. Clásicamente, una carga oscilando con
frecuencia ν emite energía de forma proporcional al cuadrado de la
frecuencia y de la amplitud. Por tanto, clásicamente, para una frecuencia
dada ν basta ajustar la amplitud de la oscilación para obtener cualquier
energía. Sin embargo, el postulado de Planck prohíbe todas la energías que
no cumplan las relaciones, es decir, sólo admite energías ε=0, hν, 2hν,
3hν, . . . , nhν.
A partir de las hipótesis Planck dedujo cuál debería ser el valor promedio
de la energía en función de ν y T, es decir, la expresión “cuántica” que
remplaza es:
1)(
−=
kTh
e
hvv υε
Se puede verificar fácilmente que esta expresión cumple que todos los
requerimientos experimentales. Siguiendo el mismo razonamiento se
obtiene la expresión correcta para la densidad espectral en la forma:
dve
hvc
vdvkThvT
1
8)( 3
2
−=
πυρ
La forma de función ρT(ν) coincide extraordinaria bien con los datos
experimentales y el valor de la constante de Planck es:
h = 6,62606876(52) × 10−34 J · s
FÍSICA GENERAL
285
El ajuste es tan bueno de la ecuación anterior con los datos experimentales
es una prueba de que la hipótesis de Planck debe ser acertada. Por otro
lado, integrando la ecuación para todos los valores de ν se obtiene una
expresión equivalente a la ley de Stefan:
∫∞
==0
432
45
152
)( Thck
dvR BTT
πνρ
Donde la constante de Stefan σ viene expresada en función de un conjunto
de parámetros entre los que se encuentra la constante de Planck h:
32
45
152
hckBπ
σ =
El hecho de que pudiera explicarse de manera tan precisa la forma del
espectro del cuerpo negro parecía indicar que la hipótesis de Planck era
perfectamente correcta. Sin embargo ni el propio Planck entendía el
significado físico de Δε =h ν. El primer intento en este sentido fue realizado
por Einstein al introducir el concepto de fotón para explicar el efecto
fotoeléctrico.
Efecto fotoeléctrico
Figura 5. Arreglo experimental para el estudio del efecto fotoeléctrico
FÍSICA GENERAL
286
Ya se comentó en la introducción que la teoría clásica falló también para
explicar las características de la emisión de electrones cuando determinados
metales son iluminados con luz ultravioleta. Este fenómeno se denomina
efecto fotoeléctrico.
La figura 5 muestra un sencillo esquema experimental que permite estudiar
las características del efecto fotoeléctrico. En principio, al estar el circuito
abierto entre A y B, no se establece paso de corriente a través del
galvanómetro ni siquiera cuando se establece una diferencia de potencial
(ddp) entre ambos puntos. Supóngase que se consigue, de algún modo,
comunicar a los electrones la suficiente energía para que puedan vencer las
fuerzas eléctricas que los retienen en el metal y escapar del mismo.
Debido a la diferencia de potencial entre A y B se establecerá un flujo de
carga entre ambos electrodos. El circuito quedará cerrado y el galvanómetro
acusará el paso de corriente incluso cuando no exista esa ddp mientras los
electrones escapen con suficiente energía como para alcanzar el punto B. Si
se invierte la polaridad de A y B, los electrones que puedan escapar de A se
verán frenados poco a poco, reduciendo su energía cinética. Habrá un valor
Vo de la ddp para el cual ningún electrón llegue a B. En tal situación el
galvanómetro volverá a indicar cero, es decir, dejará de fluir corriente. Este
valor Vo se denomina potencial de frenado.
Una manera de comunicar energía a los electrones es iluminando el metal.
Clásicamente, la energía que transporta la radiación electromagnética es
absorbida por los electrones de modo que, eventualmente, algunos pueden
escapar del metal, con lo que se produciría el efecto fotoeléctrico.
FÍSICA GENERAL
287
Sin embargo, la teoría clásica de la radiación electromagnética no puede
explicar los siguientes hechos experimentales:
1. La emisión de electrones sólo ocurre a partir de una frecuencia νo,
denominada frecuencia de corte o umbral. Esta frecuencia es distinta
para cada metal e independiente de la electricidad de la radiación. Sin
embargo según la teoría clásica el efecto fotoeléctrico debería ocurrir
para cualquier frecuencia de la radiación.
2. La emisión de electrones se produce prácticamente de forma
instantánea, sin ningún retraso medible. Esto no tiene explicación en
el marco de la teoría clásica: si se hace incidir sobre el metal un haz
de luz muy débil de frecuencia mayor que Vo, la teoría clásica indica
que la radiación incidente comunica su energía a los electrones de
manera paulatina, con lo que debería existir un cierto retraso entre el
instante en que incide la luz sobre el metal y el instante en que se
emite el electrón. Pues bien, jamás se ha podido medir tal retraso.
3. Finalmente, los experimentos muestran que la energía cinética máxima
con la que escapan los electrones es independiente de la intensidad de
la radiación (o en otras palabras, de la amplitud de la onda
electromagnética). Sin embargo, en la teoría clásica el campo eléctrico
E de la onda aumenta con la intensidad de la radiación, y dado que la
fuerza aplicada al electrón es F=eE, también la energía cinética de los
electrones que se emiten debería aumentar con la intensidad de la
radiación.
Estos tres hechos experimentales pueden ser explicados si se supone que la
radiación electromagnética está cuantizada. Es el sección anterior se ha
FÍSICA GENERAL
288
expuesto que Planck explicó la radiación del cuerpo negro suponiendo que
los átomos de la cavidad se comportan como osciladores armónicos
emisores de radiación electromagnética, cuya energía está cuantizada:
E=hv. Sin embargo Planck restringió la cuantización al proceso de emisión
y supuso que esta, una vez emitida, se comportaba “clásicamente”. Fue
Einstein, en 1905, quien propuso que la propia radiación electromagnética
está cuantizada en paquetes concentrados de energía, a los que
posteriormente se denominó fotones, que viajan a la rapidez de la luz.
Supongamos un átomo oscilando con frecuencia ν. Los únicos estados en
los que puede estar son aquellos cuya energía es nhν, con n entero. Si
ahora el átomo pasa a un estado de energía menor, por ejemplo el estado
de energía (n - 1)hν, debe perder una cantidad de energía igual a hν, que es
emitida en forma de radiación electromagnética: el fotón, un pulso o
paquete de energía discreta, E=hν, al que Einstein supuso localizado
inicialmente en un volumen de espacio pequeño y que se mantiene
localizado mientras se aleja a la rapidez de la luz del oscilador que lo
emitió.
Einstein supuso que cuando un fotón incide sobre el metal es
completamente ab-sorbido por un electrón individual del mismo. Para
arrancar un electrón del metal, venciendo las fuerzas eléctricas que lo
mantienen ligado al mismo, es necesaria una cierta energía. A la energía
mínima necesaria para arrancar un electrón del metal se le denomina
función trabajo ωo, y resulta ser un parámetro característico de cada metal.
Un electrón que absorba un fotón de energía hν>ωo será capaz de
abandonar el metal. La energía adicional se convierte en energía cinética K
del electrón, y la energía cinética máxima que puede tener uno de ellos será
FÍSICA GENERAL
289
K máx = hν - ωo
Veamos que este modelo salva las tres objeciones que se imponían a la
teoría clásica.
o La primera objeción es que se necesita una frecuencia mínima de la
luz incidente para conseguir la emisión de fotoelectrones. Si la
radiación incidente es de frecuencia, la energía transportada por
cada fotón es hν. Mientras hν sea menor que ωo se emitirán
fotoelectrones. Si se aumenta la frecuencia de la luz incidente se
llegará a un valor v0 tal que hνo=ωo, para el que los electrones
adquieren suficiente energía para escapar del metal. A esta
frecuencia ν0 (del material, ya que depende de la naturaleza de éste
a través de ωo). Si ν <νo, aunque la radiación incidente sea de gran
intensidad (es decir, por muchos fotones que lleguen) no escaparán
electrones del metal.
o La segunda objeción es superable inmediatamente. Dado que la
energía de la radiación es transportada en paquetes y cada uno de
ellos es absorbido por un electrón individual, prácticamente no
debe existir retraso en el proceso de foto emisión.
o La tercera objeción consistía en que la energía cinética máxima es
independiente de la intensidad de la radiación incidente. Se deduce
que para un metal dado (ω0 dado), Kmax depende exclusivamente de
ν, y en ningún caso de la intensidad de la radiación. Si la radiación
incidente es de mayor intensidad se tienen más fotones incidiendo
sobre el metal, con lo que se emiten más fotoelectrones y la
intensidad de corriente que mide el galvanómetro de la figura 5
aumenta. Sin embargo, la energía cinética máxima de los electrones
no cambia. Ahora bien, si invertimos la polaridad de las placas A y B
FÍSICA GENERAL
290
hasta llegar al potencial de frenado, está claro que solo podrán
llegar a la placa B los electrones emitidos en A con energía cinética
K superior a eνo (νo es la diferencia de potencial entre las placas, y
por tanto eνo es la correspondiente diferencia de energía potencial).
Mientras la frecuencia v no varíe Kmax tampoco lo hará, y por tanto
no se detectarán fotoelectrones en la placa B.
El procedimiento descrito en el último punto es utilizado para determinar
experimentalmente el valor de Kmax. La ecuación (1.16) proporciona la
máxima energía cinética posible de un fotoelectrón, que es igual a eνo.
Se puede reescribir la ecuación que describe el efecto fotoeléctrico
ew
ehvV o−=0
que indica una relación lineal entre ν0 y ν, con pendiente h/e. Si
representamos gráficamente los valores experimentales para diferentes
valores de la frecuencia de la radiación incidente ν (y sus correspondientes
valores para el potencial de frenado Vo) y se obtiene la pendiente de la
recta, es posible calcular un valor para la constante h utilizando un método
totalmente independiente del seguido por Planck al explicar la radiación del
cuerpo negro. El valor obtenido para h es el mismo (dentro del límite de
error experimental) en ambos casos. Tan buen acuerdo no deja de ser
sorprendente.
Aunque el efecto fotoeléctrico se centra en la radiación visible y próxima al
visible (Ultravioleta), actualmente se da por cierto que toda la radiación
electromagnética está cuantizada, denominándose fotones a dichos
cuantos.
FÍSICA GENERAL
291
PROBLEMA
1. La energía cinética máxima de un fotoelectrón es Kmax=2,4×10-19J
cuando la longitud de onda de la radiación incidente es λ=3350 Å.
Determinar:
(a) La diferencia de potencial de frenado. (b) El trabajo de extracción
(función trabajo) y la frecuencia umbral para el material del
fotocátodo (potasio).
a) El potencial de frenado es aquel que compensa completamente
la energía cinética de los fotoelectrones y les impide llegar al
ánodo. Por tanto, se tiene que eV0=Kmax, de donde:
19
0 19
2, 4 10 1,51,6 10
máxK xV Ve x C
−
−= = =
b) En primer lugar, conviene obtener el valor de h en eV · s:
34 1519
16,626 10 . 4,136 10 .1,602 10 J
eVh x J s x eV sx
− −−= = =
Entonces, despejando ω0 de la ecuación respectiva, y teniendo en
cuenta que e V0 = K máx :
eVEVmx
smxseVxKhcKh máxmáxo 2,25,1103350
)/103).(.10136,4(10
815
=−=−=−= −
−
λνω
Finalmente, la frecuencia umbral se obtiene a partir de la función de
trabajo:
HzxseVx
eVh
o 14150 103,5
.10136,42,2
=== −
ων
FÍSICA GENERAL
292
EFECTO COMPTON: DUALIDAD ONDA-CORPÚSCULO
Figura 6: Esquema de un choque inelástico fotón en reposo.
Cuando se hace incidir una radiación electromagnética muy energética
sobre un metal se observa un fenómeno distinto a la emisión fotoeléctrica:
la radiación no es ab-sorbida por el metal, sino que por el contrario es
dispersada por éste. A esta conclusión llegó Compton al hacer incidir rayos
X sobre un blanco de grafito.
Un aspecto muy interesante de este fenómeno es que la radiación
dispersada no es de la misma frecuencia (o longitud de onda) que la
incidente. Llamemos λ y λ´ a las longitudes de onda de las radiaciones
incidente y dispersada, respectivamente. Se da la circunstancia de que
Δλ=λ´- λ resulta ser función del ángulo θ (medido respecto a la dirección
del haz incidente) con que se observa la radiación dispersada (ver figura 6).
Este desplazamiento de la longitud de onda de la radiación no puede ser
explicado por la teoría clásica: en ella el vector campo eléctrico de la
radiación incidente interactúa con los electrones del metal, haciéndolos
oscilar con la misma frecuencia con la que oscila el campo. Estos electrones
oscilantes radian a su vez ondas electromagnéticas (la radiación dispersada)
FÍSICA GENERAL
293
de esa frecuencia, y por tanto la teoría clásica predice que la Frecuencia y
longitud de onda de la radiación dispersada tendrían que ser iguales que las
de la radiación incidente: ν´= ν, y λ´=λ
Para explicar el fenómeno, Compton postuló que el haz de rayos X podía
modelarse como un chorro de fotones, cada uno con energía E=hν, que
podían chocar (en el sentido clásico de choque entre partículas, como si
fueran bolas de billar) con los electrones del metal. Los fotones dispersados
tras el choque constituirían la “radiación dispersada”. Está claro que parte
de la energía E del fotón se transfiere al electrón en el choque, de manera
que la energía E´ del fotón dispersado es menor que E, E´<E, de modo
que ν´<νo, equivalentemente, λ´>λ. Por tanto, el desplazamiento de la
longitud de onda Δλ=λ´-λ es consecuencia de esta transferencia de
energía del:
Figura 7.Desplazamiento Compton de fotoelectrones de rayos X, para cuatro ángulos de
dispersión θ
FÍSICA GENERAL
294
A partir de consideraciones relativistas, en las que no entraremos, se deduce
que la cantidad de movimiento asociada al fotón debe ser:
λν hc
hcEp ===
Además, de la misma teoría de la relatividad se deduce que cualquier
partícula que satisfaga p=E/c, debe verificar que su masa en reposo sea
nula.
El electrón puede considerarse inicialmente en reposo, ya que su energía
cinética es muy pequeña frente a la energía del fotón E=hν cuando la
frecuencia ν está en el rango de los rayos x. Compton consideró que el
choque era perfectamente elástico con lo que debe conservarse no sólo la
cantidad de movimiento sino también la energía cinética que en este caso
coincide aproximadamente con la energía total. En esas condiciones se
puede obtener una ecuación que relaciona la cantidad de movimiento del
fotón antes (p) y después (p´) del choque en función del ángulo de
dispersión θ (figura 6 y 7)
)cos1(111
0
θ−+=′ cmpp
Donde mo es la masa en reposo del electrón. Con la ayuda de la ecuación
anterior, esta ecuación puede reescribirse como
)cos1( θλλλ −=−′=Δcm
h
o
FÍSICA GENERAL
295
La constante: cm
hc =λ
tiene dimensiones de longitud, y se denomina longitud de onda Compton
para el electrón. Δλ es el desplazamiento Compton, que, como se predijo,
es función de θ. Como λ es conocido, es posible representarΔλ en función
de (1-cos θ) como una recta de pendiente λc. La medida experimental de
dicha pendiente permite una nueva evaluación indirecta de la constante de
Planck h. Compton encontró para h un valor igual, dentro del margen de
error experimental, a los deducidos por Planck y Einstein. Por tanto esta
experiencia es otra confirmación más de la cuantización de la radiación
electromagnética.
La longitud de onda Compton para el electrón tiene un valor
λ.c=2,43×10.-12m=0,0243 Å. Como ejemplo, si se utilizara luz ultravioleta
(λ≈4000 Å) la longitud de onda máxima de la luz dispersada se tendría para
θ=1800, y sería λ´=λ+2λ.c ≈ 4000,048 Å. La diferencia Δλ sería
demasiado pequeña como para que la luz dispersada pudiera ser
diferenciada de la incidente. En cambio, si se hacen incidir rayos X
(λ≈0,7Å), el resultado es que para un ángulo θ=135 0, por ejemplo, se
tiene λ´≈0,74Å, es decir, el aumento de la longitud de onda es de un 6 %,
una diferencia más que detectable. Es por esto que la observación del efecto
Compton debe realizarse con radiación muy energética.
Experimentalmente se observa que en el haz dispersado existe también
radiación con la misma longitud de onda λ que la radiación incidente. Esto
es debido a que, en realidad, los electrones no están libres sino que se
encuentran en el interior de una red metálica. Si un fotón choca
elásticamente con un núcleo atómico, en vez de con un electrón, ocurre un
FÍSICA GENERAL
296
fenómeno similar al ya descrito. Se pueden aplicar las mismas leyes de
conservación de la cantidad de movimiento y la energía, llegándose a una
ecuación análoga al desplazamiento de Compton. Sin embargo en este
caso, debe utilizarse mn (masa del núcleo en vez de m0 (masa del electrón),
con lo que la constanteλc sería unas m0 /mn veces menor que para un
electrón, Δλ se reducirá en un factor m0/ mn, y λ´ será prácticamente
indistinguible de λ para ese fotón.
El aspecto más interesante de este experimento es el hecho de que en el
choque el Fotón se comporte como si fuera una partícula. Se puede
argumentar que si la radiación electromagnética es un agregado de fotones
y éstos se comportan como corpúsculos o partículas, la luz debe tener
carácter corpuscular. Sin embargo, hay fenómenos que sólo pueden
explicarse considerando el carácter ondulatorio de la luz (interferencia,
difracción). Por tanto, no puede asignarse a las ondas electromagnéticas un
carácter exclusivamente corpuscular u ondulatorio. La radiación
electromagnética tiene una naturaleza dual onda-corpúsculo. Hay otros
fenómenos físicos en los que la radiación electromagnética se comporta
como partícula.
EJERCICIO
1. Un fotón de frecuencia ν=2,5×1019 Hz sufre una dispersión
Compton con un electrón al incidir sobre un trozo de grafito. La
dirección del fotón dispersado forma un ángulo de 800 con la
dirección de incidencia. Determinar:
(a) El desplazamiento Compton.
(b) La variación de energía que ha experimentado el fotón.
FÍSICA GENERAL
297
(a) La longitud de onda del fotón incidente es:
mxsx
smxc 11119
8
102,1105,2
/103 −− ===
νλ
Despejamos λ´ de la ecuación de la dispersión de Compton
con λc= 2,43 x10 -12 m, y θ=80 0 :
mxc11104,1)cos1( −=−+=′ θλλλ
Por tanto el desplazamiento Compton es:
mx 11102,0 −=−′=Δ λλλ
b) La frecuencia del fotón tras ser dispersado es:
11911
8
1014,2104,1
/103 −− ==
′=′ sx
mxsmxc
λν
De modo que la variación de energía que ha experimentado
en el proceso
eVxsxseVxhE 411915 105.1)1036,0)(.10136,4()( −=−=−′=Δ −−−νν
FÍSICA GENERAL
298
PROBLEMA
1. Una trasmisora de radio de FM tiene una potencia de salida de 150kW
y opera a una frecuencia de 99,7 Mhz ¿Cuántos fotones por segundo
emite la trasmisora? Rpta. 2,27x10 30 fotones/s
2. Utilice la ley de desplazamiento de Wien para calcular la temperatura
de la superpie de una estrella roja gigante que irradia con una longitud
de onda pico de λ máx =650 nm. Rpta. 4,46x10 3 K
3. El ojo humano es más sensible a la luz que tiene una longitud de onda
de λ=560 nm. ¿A que temperatura un cuerpo negro radiará con mayor
intensidad a esta longitud de onda?
4. Calcule la energía de un fotón de luz azul de longitud de onda 450nm.
Rpta 4,42x10 -19 J = 1,00 eV
5. La función de trabajo de un metal de sodio es 2,3 eV. ¿Cuál es la
longitud de onda más grande de la luz que puede producir emisión de
fotoelectrones en el sodio? Rpta. 5,4x10 -7 m
6. ¿Qué diferencia de potencial se debe aplicar al fotoelectrón más rápido
emitido por una superficie de níquel bajo la acción de luz ultravioleta
de longitud de onda 200nm ¿La función de trabajo para el níquel es
5,01 eV.?
7. Se ilumina potasio con luz ultravioleta de longitud de onda de 2500Å.
Si la función de trabajo del potasio es de 2,21eV, ¿Cuál es la máxima
energía cinética de los electrones emitidos? Rpta.2,75 eV
FÍSICA GENERAL
299
8. Cuando un metal de cesio se ilumina con luz de longitud de onda de
500nm, los fotoelectrones emitidos tienen una energía cinética máxima
de 0,57eV. Encuentre : a) la función de trabajo del cesio y b) el
potencial de frenado si la luz incidente tiene una longitud de onda de
600 nm. Rpta: 1,92 eV , 0,159V
9. Encuentre la longitud de onda de Compton para un protón (masa en
reposo=938,3 Mev) Rpta. 1,32 x10 -5 A
10. Un rayo x de longitud de onda de 0,300Å experimenta una dispersión
de Compton de 60º. Encuentre la longitud de onda del fotón y la
energía del electrón, después de la dispersión Rpta. 0,312Å , 1,59 keV
11. En la dispersión de Compton se detectan el fotón y el electrón
dispersos. Se ha determinado que el electrón tiene una energía cinética
de 75 keV y el fotón de 200 keV ¿Cual es la longitud de onda inicial
del fotón? Rpta 0,045Å
12. Después de que un fotón de rayos x de 0,80 nm se dispersa en un
electrón libre, el electrón retrocede con una rapidez igual a 1,4x106 m/s
a) ¿Cuál fue el desplazamiento de Compton en la longitud de onda del
fotón? b) ¿A qué ángulo se disperso el fotón?
13. ¿Cuál es la energía máxima en electrón-volt, que se puede transferir a
un electrón en un experimento Compton, si los cuantos incidentes son
rayos X de longitud de onda de 0,50 Å?
14. En experimento Comptón, un electrón alcanza una energía cinética de
0,100MeV cuando un rayo x de energía 0,500 MeV lo golpe. a)
Determine la longitud de onda del fotón una vez dispersado, si el
electrón estaba inicialmente en repaso, b) encuentre el ángulo que
hace el fotón dispersado con la dirección incidente.
Rpta. 31x10-3Å, θ=42º
FÍSICA GENERAL
300
15. Para la dispersión Compton, ¿cuál es la relación entre los ángulos de
dispersión del fotón y el electrón. Rpta. 2
cot)1(cot 2
θνφcm
h
o
−=
FÍSICA GENERAL
301
BIBLIOGRAFÍA
• DOUGLAS C. GIANCOLLI. (1997). Física. Principios con
Aplicaciones. Prentice Hall Hispanoamericana. México.
• JONES & CHILDERS. (2001). Física Contemporánea. Editorial Mc
Graw Hill 3° Edición.
• MARCELO ALONSO – EDWARD FINN. (1995). Física General.
Editorial Adisson Wesley Iberoamericana. Estados Unidos.
• PAUL A. TIPLER. (2000). Física General. Editorial Reverte. España.
• RAYMOND A. SERWAY – ROBEN BEICHNER. (2000). Física para
Ciencias e Ingeniería. Tomo I. Editorial Mc Graw Hill. México.
