1 Mecánica de Fluidos

8/17/2019 1 Mecánica de Fluidos

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MECÁNICA DEFLUIDOS

La mecánica de fuidos es la rama de la mecánica de medioscontinuos (que a su vez es una rama de la ísica) que estudia elmovimiento de los fuidos (gases y líquidos) así como las uerzasque los provocan. La característica undamental que dene a losfuidos es su incapacidad para resistir esuerzos cortantes (lo queprovoca que carezcan de orma denida). Tambin estudia las

interacciones entre el fuido y el contorno que lo limita. La !ip"tesisundamental en la que se basa toda la mecánica de fuidos es la!ip"tesis del medio continuo.


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#omo en todas las ramas de la ciencia$ en la mecánica de fuidos separte de !ip"tesis en unci"n de las cuales se desarrollan todos losconceptos. %n particular$ en la mecánica de fuidos se asume que losfuidos verican las siguientes leyes&'#onservaci"n de la masa y de la cantidad de movimiento.'rimera y segunda ley de la termodinámica.ero probablemente la !ip"tesis más importante de la mecánica defuidos es la !ip"tesis del medio continuo.Hipótesis del medio continuo

La !ip"tesis del medio continuo es la !ip"tesis undamental de la mecánicde fuidos y en general de toda la mecánica de medios continuos. %n esta!ip"tesis se considera que el fuido es continuo a lo largo del espacio queocupa$ ignorando por tanto su estructura molecular y las discontinuidadesasociadas a esta. #on esta !ip"tesis se puede considerar que laspropiedades del fuido (densidad$ temperatura$ etc.) son unciones

continuas.La orma de determinar la validez de esta !ip"tesis consiste en compararcamino libre medio de las molculas con la longitud característica delsistema ísico. l cociente entre estas longitudes se le denomina n*mero d+nudsen. #uando este n*mero adimensional es muc!o menor a la unidad$el material en cuesti"n puede considerarse un fuido (medio continuo). %n

el caso contrario los eectos debidos a la naturaleza molecular de lamateria no pueden ser despreciados y debe utilizarse la mecánica


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Concepto de partícula uida%ste concepto esta muy ligado al del medio continuo y es sumamenteimportante en la mecánica de fuidos. -e llama partícula fuida a la

masa elemental de fuido que en un instante determinado seencuentra en un punto del espacio. ic!a masa elemental !a de serlo sucientemente grande como para contener un gran n*mero demolculas$ y lo sucientemente peque/a como para poder considerarque en su interior no !ay variaciones de las propiedadesmacrosc"picas del fuido$ de modo que en cada partícula fuidapodamos asignar un valor a estas propiedades. %s importante teneren cuenta que la partícula fuida se mueve con la velocidadmacrosc"pica del fuido$ de modo que está siempre ormada por lasmismas molculas. sí pues un determinado punto del espacio endistintos instantes de tiempo estará ocupado por distintas partículasfuidas.


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Descripciones la!ran!iana " eulerianadel mo#imiento de un uido la !ora de describir el movimiento de un fuido e0isten dos

puntos de vista. 1na primera orma de !acerlo es seguir a cadapartícula fuida en su movimiento$ de manera que buscaremosunas unciones que nos den la posici"n$ así como las propiedadesde la partícula fuida en cada instante. 2sta es la descripci"nLagrangiana. 1na segunda orma es asignar a cada punto delespacio y en cada instante un valor para las propiedades omagnitudes fuidas sin importar la partícula fuida que en dic!oinstante ocupa ese punto. 2sta es la descripci"n %uleriana$ que noestá ligada a las partículas fuidas sino a los puntos del espacioocupados por el fuido. %n esta descripci"n el valor de unapropiedad en un punto y en un instante determinado es el de la

partícula fuida que ocupa dic!o punto en ese instante.La descripci"n euleriana es la usada com*nmente$ puesto que enla mayoría de casos y aplicaciones es más *til. 1saremos dic!adescripci"n para la obtenci"n de las ecuaciones generales de lamecánica de fuidos.


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$%O$IEDADESLas propiedades de un fuido son las que denen el comportamientoy características del mismo tanto en reposo como en movimiento.Las propiedades de los fuidos se clasican en primarias ysecundarias.

1n fuido es una sustancia o medio continuo que se deorma

continuamente con el tiempo ante la aplicaci"n o tensi"ntangencial sin importar la magnitud de esta.

FLUIDO

$%O$IEDADES & COM$O%'AMIEN'O

DE LOS FLUIDOS


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$%O$IEDADES $%IMA%IAS O'E%MODINAMICAS

345%%- 35635-3%-578


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$%O$IEDADES SECUNDA%IAS#aracterizan el comportamiento especico de losfuidos.

345%%- -%#1835-#481#T595' T%365# T%8-578 -1%3:5#5L3%-578 % 9433%-578 T64-:%35#


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ES'Á'ICA DE

FLUIDOSLa estática de fuidos estudia el equilibrio de gases y líquidos. partir de los conceptos de densidad y de presi"n se obtiene laecuaci"n undamental de la !idrostática$ de la cual el principio deascal y el de rquímedes pueden considerarse consecuencias. %l!ec!o de que los gases$ a dierencia de los líquidos$ puedan

comprimirse !ace que el estudio de ambos tipos de fuidos tenganalgunas características dierentes. %n la atm"sera se dan losen"menos de presi"n y de empu,e que pueden ser estudiados deacuerdo con los principios de la estática de gases.-e entiende por fuido un estado de la materia en el que la ormade los cuerpos no es constante$ sino que se adapta a la delrecipiente que los contiene. La materia fuida puede ser

trasvasada de un recipiente a otro$ es decir$ tiene la capacidadde fuir. Los líquidos y los gases corresponden a dos tiposdierentes de fuidos. Los primeros tienen un volumen constanteque no puede morticarse apreciablemente por compresi"n. -edice por ello que son fuidos incompresibles. Los segundos notienen un volumen propio$ sino que ocupan el del recipiente que

los contiene; son fuidos compresibles porque$ a dierencia de loslíquidos$ sí pueden ser comprimidos.


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%l estudio de los fuidos en equilibrio constituye el ob,eto de laestática de fuidos$ una parte de la ísica que comprende la!idrostática o estudio de los líquidos en equilibrio$ y la

aerostática o estudio de los gases en equilibrio y en particulardel aire.La densidad de los cuerposensidadLos cuerpos dieren por lo general en su masa y en su volumen.%stos dos atributos ísicos varían de un cuerpo a otro$ de modo

que si consideramos cuerpos de la misma naturaleza$ cuantomayor es el volumen$ mayor es la masa del cuerpo considerado.8o obstante$ e0iste algo característico del tipo de materia quecompone al cuerpo en cuesti"n y que e0plica el porqu doscuerpos de sustancias dierentes que ocupan el mismo volumenno tienen la misma masa o viceversa.


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un cuando para cualquier sustancia la masa y el volumen sondirectamente proporcionales$ la relaci"n de proporcionalidad esdierente para cada sustancia. %s precisamente la constante deproporcionalidad de esa relaci"n la que se conoce por densidad y

se representa por la letra griegam < cte = 9es decir&m < = 9espe,ando de la anterior ecuaci"n resulta&ecuaci"n que acilita la denici"n de y tambin su signicado ísico.

La densidad de una sustancia es la masa que corresponde a unvolumen unidad de dic!a sustancia. -u unidad en el -5 es elcociente entre la unidad de masa y la del volumen$ es decir >g?m@. dierencia de la masa o el volumen$ que dependen de cadaob,eto$ su cociente depende solamente del tipo de material de queestá constituido y no de la orma ni del tama/o de aqul. -e dicepor ello que la densidad es una propiedad o atributo característicode cada sustancia. %n los s"lidos la densidad es apro0imadamenteconstante$ pero en los líquidos$ y particularmente en los gases$varía con las condiciones de medida. sí en el caso de los líquidosse suele especicar la temperatura a la que se reere el valor dado

para la densidad y en el caso de los gases se !a de indicar$ ,untocon dic!o valor$ la presi"n.


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Densidad " peso especí(coLa densidad está relacionada con el grado de acumulaci"n de materia(un cuerpo compacto es$ por lo general$ más denso que otro másdisperso)$ pero tambin lo está con el peso. sí$ un cuerpo peque/o que

es muc!o más pesado que otro más grande es tambin muc!o másdenso. %sto es debido a la relaci"n < m = g e0istente entre masa ypeso. 8o obstante$ para reerirse al peso por unidad de volumen la ísica!a introducido el concepto de peso especíco pe que se dene como elcociente entre el peso de un cuerpo y su volumen%l peso especíco representa la uerza con que la Tierra atrae a un

volumen unidad de la misma sustancia considerada.La relaci"n entre peso especíco y densidad es la misma que lae0istente entre peso y masa. %n eecto&siendo g la aceleraci"n de la gravedad.La unidad del peso especíco en el -5 es el [email protected] relati#aLa densidad relativa de una sustancia es el cociente entre su densidad yla de otra sustancia dierente que se toma como reerencia o patr"n&ara sustancias líquidas se suele tomar como sustancia patr"n el aguacuya densidad a A B# es igual a CDDD >g?m@. ara gases la sustancia dereerencia la constituye con recuencia el aire que a D B# de temperaturay C atm de presi"n tiene una densidad de C$EF@ >g?m@. #omo toda

magnitud relativa$ que se obtiene como cociente entre dos magnitudesi uales la densidad relativa carece de unidades ísicas.


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ECUACIONES DE

)ALANCE EN FO%MAIN'E*%AL &

DIFE%ENCIAL

Las ecuaciones que rigen toda la mecánica de fuidos se obtienenpor la aplicaci"n de los principios de conservaci"n de la mecánica yla termodinámica a un volumen fuido. ara generalizarlas

usaremos el teorema del transporte de 3eynolds y el teorema de ladivergencia (o teorema de Gauss) para obtener las ecuaciones enuna orma más *til para la ormulaci"n euleriana.Las tres ecuaciones undamentales son& la ecuaci"n decontinuidad$ la ecuaci"n de la cantidad de movimiento$ y laecuaci"n de la conservaci"n de la energía. %stas ecuaciones

pueden darse en su ormulaci"n integral o en su orma dierencial$dependiendo del problema. este con,unto de ecuaciones dadasen su orma dierencial tambin se le denomina ecuaciones de8avier'-to>es.


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8o e0iste una soluci"n general a dic!o con,unto de ecuaciones debidoa su comple,idad$ por lo que para cada problema concreto de lamecánica de fuidos se estudian estas ecuaciones buscandosimplicaciones que aciliten la resoluci"n del problema. %n algunoscasos no es posible obtener una soluci"n analítica$ por lo que !emosde recurrir a soluciones numricas generadas por ordenador. estarama de la mecánica de fuidos se la denomina mecánica de fuidoscomputacional.Las ecuaciones son las siguientes&

%cuaci"n decontinuidad&

':orma integral&

':orma dierencial&

%cuaci"n de cantidad de movimiento&

':orma integral&

':orma dierencial&


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%cuaci"n de la energía

':orma integral&

':orma dierencial&


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FLU+O DE

CONDUC'OSFLU+OS LAMINA% & 'U%)ULEN'O,La soluci"n general de las ecuaciones que rigen el movimiento de losfuidos$ actualmente no se tiene.unque se dispone de un sistema !omogneo de ecuacionesdierenciales (constituci"n H conservaci"n) con las magnitudes dellu,o (p$ I$ T$ J$ u$ v$ K)$ solo se tiene la soluci"n analítica para casosmuy concretos con uertes !ip"tesis restrictivas. 8o obstante$ lastcnicas numricas$ están aportando soluciones.La mayor dicultad de la resoluci"n analítica$ viene determinada$ porque en unci"n de la relaci"n entre las uerzas de inercia y las

viscosas$ el fu,o es totalmente distinto& si predominan las uerzasviscosas$ el movimiento es ordenado$ denominándose u-o laminar.si son predominantes las /uer0as de inercia1 el u-o es agitadoy fuctuante$ denominándose u-o tur2ulento, La relación entrelas /uer0as de inercia " #iscosas1 es el parámetro adimensionalintrínseco en 6ecánica de :luidos$ y se denomina n3mero de

%e"nolds4 %e,

% f , l i ! f t i l l d l it d


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%n fu,o laminar$ no !ay fuctuaciones en los valores de las magnitudes$que solo dependen de las posici"n y del tiempo. %n cambio$ en fu,oturbulento$ los valores son fuctuantes entorno a un valor medio. %l pasode un tipo de fu,o al otro$ no es discreto$ !ay un u-o de transición1 endonde se presentan uctuaciones esporádicas.

Tanto el fu,o laminar$ como el turbulento$ vienen descritos por lasecuaciones de conservaci"n y constitutici"n. %n fu,o laminar$ en unci"nde la geometría y de las condiciones de contorno$ se pueden obtenersoluciones analíticas. %n cambio$ en fu,o turbulento$ debido a lasfuctuaciones continuas de las magnitudes del fu,o$ se tienen variablesestocásticas$ para las que actualmente no se conoce soluci"n analítica.*olpe de Ariete,

partir de la gura$ cuando la válvula de descarga se cierrainstantáneamente$ el fuido empieza apararse& conorme pasa el tiempo la zona de fu,o estancado vaaumentando$ desde la secci"n de la válvula (E) enel instante inicial$ !asta la secci"n de cone0i"n con el deposito (C). %lcierre provoca una onda de sobrepresi"nE$

que va via,ando aguas. La velocidad de la onda de presi"n@$ vienedeterminada por la compresibilidad del fuido$la geometría y la elasticidad de la tubería&C ( ? e)(+ ? %)a + ?H

I<


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#uando la onda de sobrepresi"n llega a la secci"n (C) de cone0i"n conel deposito$ todo el fuido de latubería esta parado y comprimido$ y a partir de ese instante$ el fuidoempieza a salir !acia el dep"sito$

sucesivamente se van poniendo en marc!a !acia el depositosecciones de fuido$ en direcci"n al dep"sito; lassecciones movilizadas del deposito$ se quedan descargadas& la ondade sobrepresi"n al llegar al dep"sito arebotado una onda de depresi"n.#uando la onda de depresi"n$ llega a la válvula cerrada$ se tiene todo

el fu,o de la tubería enmovimiento !acía el deposito$ y sin sobrepresi"n$; a partir de eseinstante$ secciones sucesivas (desde la válvulaal deposito) se van parando y quedando a ba,a presi"n. La llegada dela onda de depresi"n a la válvula$ provocaun rebote de una onda de depresi"n$ que conorme se mueve !acia eldep"sito$ va parando el fu,o y de,ándolo a ba,a presi"n.


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La llegada de la onda de depresi"n$ a la secci"n (C) del dep"sito$de,a a todo el fu,o parado$ pero adepresi"n; con lo que a partir del instante de llegada$ el fuidovuelve a entrar en la tubería$ de,ando

sucesivamente zonas de fuido a la velocidad y presi"n inicial& laonda de depresi"n al llegar al dep"sito rebotauna onda de sobrepresi"n. %sta situaci"n se prolonga !asta que laonda de sobrepresi"n$ llega a la válvula$ y sevuelve a repetir el ciclo de oscilaciones de presi"n provocado porel cierre de la válvula.


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L

9D p

p


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#uando la onda de sobrepresi"n llega a la secci"n (C) de cone0i"n con eldeposito$ todo el fuido de la tubería esta parado y comprimido$ y apartir de ese instante$ el fuido empieza a salir !acia el dep"sito$sucesivamente se van poniendo en marc!a !acia el deposito seccionesde fuido$ en direcci"n al dep"sito; las secciones movilizadas deldeposito$ se quedan descargadas& la onda de sobrepresi"n al llegar aldep"sito a rebotado una onda de depresi"n.#uando la onda de depresi"n$ llega a la válvula cerrada$ se tiene todo elfu,o de la tubería en movimiento !acía el deposito$ y sin sobrepresi"n$;a partir de ese instante$ secciones sucesivas (desde la válvula al

deposito) se van parando y quedando a ba,a presi"n. La llegada de laonda de depresi"n a la válvula$ provoca un rebote de una onda dedepresi"n$ que conorme se mueve !acia el dep"sito$ va parando el fu,oy de,ándolo aba,a presi"n.

La llegada de la onda de depresi"n$ a la secci"n (C) del dep"sito$ de,a atodo el fu,o parado$ pero a depresi"n; con lo que a partir del instantede llegada$ el fuido vuelve a entrar en la tubería$ de,andosucesivamente zonas de fuido a la velocidad y presi"n inicial& la ondade depresi"n al llegar al dep"sito rebota una onda de sobrepresi"n.%sta situaci"n se prolonga !asta que la onda de sobrepresi"n$ llega a laválvula$ y sevuelve a repetir el ciclo de oscilaciones de presi"n provocado por elcierre de la válvula.


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ANÁLISIS DIMENSIONAL &

'EO%IA DE SEME+AN5AAn6lisis dimensional%l an6lisis dimensional es una poderosa !erramienta que permitesimplicar el estudio de cualquier en"meno en el que estninvolucradas muc!as magnitudes ísicas en orma de variables

independientes. -u resultado undamental$ el teorema de 9asc!y'Nuc>ing!am (más conocido por teorema O) permite cambiar elcon,unto original de parámetros de entrada dimensionales de unproblema ísico por otro con,unto de parámetros de entradaadimensionales más reducido. %stos parámetros adimensionales seobtienen mediante combinaciones adecuadas de los parámetrosdimensionales y no son *nicos$ aunque sí lo es el n*mero mínimonecesario para estudiar cada sistema. e este modo$ al obtener unode estos con,untos de tama/o mínimo se consigue&analizar con mayor acilidad el sistema ob,eto de estudio$ reducirdrásticamente el n*mero de ensayos que debe realizarse paraaveriguar el comportamiento o respuesta del sistema.


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%l análisis dimensional es la base de los ensayos con maquetas aescala reducida utilizados en muc!as ramas de la ingeniería$ talescomo la aeronáutica$ la automoci"n o la ingeniería civil. partir dedic!os ensayos se obtiene inormaci"n sobre lo que ocurre en elen"meno a escala real cuando e0iste seme,anza ísica entre elen"meno real y el ensayo$ gracias a que los resultados obtenidos enuna maqueta a escala son válidos para el modelo a tama/o real si losn*meros adimensionales que se toman como variablesindependientes para la e0perimentaci"n tienen el mismo valor en lamaqueta y en el modelo real.:inalmente$ el análisis dimensional tambin es una !erramienta *tilpara detectar errores en los cálculos cientícos e ingenieriles. #oneste n se comprueba la congruencia de las unidades empleadas en

los cálculos$ prestando especial atenci"n a las unidades de losresultados.


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'EO%IA DESEME+AN5A

-eme,anzas de modelos.6uc!as veces$ con la e0perimentaci"n; en vez de e0aminar un

en"meno ísico$ que ocurre en un ob,eto particular o en uncon,unto de ob,etos$ nos interesa estudiar un con,unto deen"menos$ sobre un ob,eto o con,unto de ob,etos. or e,emplo$se quiere predecir el campo de presiones en un pilar de unpuente que está sobre un río. ara ello tenemos dos opciones&•#onstruirlo a escala C&C$ y medir directamente las presiones. -i

la resistencia es adecuada de,arlo$ y si no$ destruirlo y volverlo aconstruir adecuadamente.•#onstruir un modelo a escala$ por e,emplo C&PD$ y realizarpruebas en un laboratorio de !idráulica$ y e0trapolar losresultados para construir un pilar adecuado.#omo es obvio la opci"n a) es inviable y tendremos que recurrir a

la opci"n b).ara ello deberemos relacionar el modelo a escala con elprototipo real$ de alguna manera; para poder predecir elcomportamiento de ste a partir de los resultados obtenidose0perimentalmente en el modelo a escala. or ello debemos!ablar de las leyes de seme,anza.


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Le"es de seme-an0a,ara poder e0trapolar los resultados$ previamente se !an de cumplir&•%l modelo !a de ser geomtricamente igual que el prototipo.or tanto$ las longitudes L$ supercies y vol*menes 9 deben ser

!om"logos entre el prototipo y el modelo$ y !an de vericar la siguienterelaci"n&32

;; λ λ λ ===Vm

Vp

Am

Ap

Lm

Lp-iendo λ la escala del prototipo en relaci"n al modelo.•%l modelo !a de ser dinámicamente seme,ante al prototipo.ara que los en"menos en el modelo y en el prototipo seancomparables no basta que los modelos de estructuras o máquinas

!idráulicas sean geomtricamente seme,antes a los prototipos$ sino quetambin los fu,os$ o sea las líneas de corriente$ !an de ser seme,antes.ara ello es necesario que las velocidades$ aceleraciones$ y uerzas seanseme,antes.#uando se cumple la seme,anza geomtrica y dinámica se dice que elmodelo tiene seme,anza cinemática con el prototipo.or lo tanto para una seme,anza completa$ supuesta la intervenci"n detodas las uerzas se/aladas anteriormente$ se debería cumplir&

%up < %um; :rp < :rm; 6ap < 6am; 3ep < 3em; Qep < Qem%sta condici"n s"lo se cumple cuando el modelo y el prototipo tienen elmismo tama/o.

ortunadamente$ en un buen n*mero de casos puede prescindirse de lainfuencia de tres de las uerzas y consecuentemente$ de sus tres


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FLU+O 7ISCOSOLa viscosidad es la oposici"n de un fuido a las deormacionestangenciales. 1n fuido que no tiene viscosidad se llama fuidoideal$ en realidad todos los fuidos conocidos presentan algo deviscosidad$ siendo el modelo de viscosidad nula unaapro0imaci"n bastante buena para ciertas aplicaciones.

La viscosidad de un fuido puede medirse por un parámetrodependiente de la temperatura llamado coefciente de viscosidad osimplemente viscosidad&#oeiciente de viscosidad dinámico$ designado como R o S. %nunidades en el -5& UV < a=sV < >g=m 'C=s'CV ; otras unidades&

8 $oise 9 8 :$; 9 8s; 9 :8s=8>m=8;Ver unidades de viscosidad para tener una idea más exacta del Poise[P].#oeiciente de viscosidad cinemática$ designado como X$ y que resultaser igual al cociente del coeciente de viscosidad dinámica entre ladensidad X < S?I. (%n unidades en el -5& XV < mE.s'CV. %n el sistema

cegesimal es el -to>e (-t).

Medidas de la#iscosidad

E li ió d l i id d


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E@plicación de la #iscosidad5maginemos un bloque s"lido (no fuido) sometido a una uerzatangencial$ por e,emplo$ una goma de borrar sobre la que se sit*a lapalma de la mano que empu,a en direcci"n paralela a la mesa; en estecaso$ el material s"lido opone una resistencia a la uerza aplicada$ perose deorma (b)$ tanto más cuanto menor sea su rigidez. -i imaginamosque la goma de borrar está ormada por delgadas capas unas sobreotras$ el resultado de la deormaci"n es el desplazamiento relativo deunas capas respecto de las adyacentes$ tal como muestra la gura (c).

eormaci"n de un s"lido por la aplicaci"n de una uerzatangencial

http://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Drop_0.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Solido_deformacion_tangencial.svg


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%n los líquidos$ el peque/o rozamiento e0istente entre capasadyacentes se denomina viscosidad. %s su peque/a magnitud la

que le conere al fuido sus peculiares características; así$ pore,emplo$ si arrastramos la supercie de un líquido con la palma dela mano como !acíamos con la goma de borrar$ las capas inerioresno se moverán o lo !arán muc!o más lentamente que la supercieya que son arrastradas por eecto de la peque/a resistenciatangencial$ mientras que las capas superiores fuyen con acilidad.

5gualmente$ si revolvemos con una cuc!ara un recipiente grandecon agua en el que !emos depositado peque/os trozos de corc!o$observaremos que al revolver en el centro tambin se mueve laperieria y al revolver en la perieria tambin dan vueltas los trocitosde corc!o del centro; de nuevo$ las capas cilíndricas de agua semueven por eecto de la viscosidad$ disminuyendo su velocidad amedida que nos ale,amos de la cuc!ara.


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%,emplo de la viscosidad de la lec!e y el agua. Líquidos con altasviscosidades no orman salpicaduras.#abe se/alar que la viscosidad s"lo se maniesta en fuidos enmovimiento$ ya que cuando el fuido está en reposo adopta unaorma tal en la que no act*an las uerzas tangenciales que no puederesistir. %s por ello por lo que llenado un recipiente con un líquido$ lasupercie del mismo permanece plana$ es decir$ perpendicular a la*nica uerza que act*a en ese momento$ la gravedad$ sin e0istir por

tanto componente tangencial alguna.-i la viscosidad uera muy grande$ el rozamiento entre capasadyacentes lo sería tambin$ lo que signica que stas no podríanmoverse unas respecto de otras o lo !arían muy poco$ es decir$estaríamos ante un s"lido. -i por el contrario la viscosidad ueracero$ estaríamos ante un superfuido que presenta propiedades

notables como escapar de los recipientes aunque no estn llenos(vase Yelio'55).La viscosidad es característica de todos los fuidos$ tanto líquidoscomo gases$ si bien$ en este *ltimo caso su eecto suele serdespreciable$ están más cerca de ser fuidos ideales.

1 Mecánica de Fluidos

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